Постоянное магнитное поле и переменное магнитное поле: Постоянное магнитное поле

Содержание

Постоянное магнитное поле

Магнитотерапия — это одно из направлений физиотерапии, которое подразумевает воздействие постоянным или переменным магнитным полем на организм человека. Известно, что в нормальном функционировании живого организма участвуют биотоки — электрические токи, регистрируемые вследствие функционирования клеток [1]. Однако при патологии происходит нарушение работы биотоков и, как итог, заболевание может приобретать системный характер, затрагивая тем самым другие физиологические системы организма, например, сердечно-сосудистую.

По отношению к магнитному полю вещества можно разделить на две категории: пара- и ферромагнетики [2]. У первых нет внутреннего магнитного поля, а у вторых — есть. Так, содержащий железо гемоглобин эритроцитов, связанный с кислородом, является ферромагнетиком. Поэтому при воздействии на него постоянным магнитным полем кровь лучше снабжает кислородом ткани, что способствует регенеративному эффекту при различных локальных поражениях ткани и за счет ферромагнитных свойств крови, такая терапия способствует улучшению кровообращения.

Следует упомянуть, что магнитное поле изменяет активность и концентрацию ионов в организме, тем самым улучшая их поступление через АТФ-зависимые ионные каналы клеток, а также регулирует активность различных химических веществ, влияет на мышцы и способствует ослаблению воспалительных процессов за счет увеличения диаметра кровеносных сосудов и как следствие улучшения локального кровенаполнения [3]. Постоянное магнитное поле способствует нормализации регенеративной функции клеток, приводя к уменьшению болевого синдрома и нормализации передачи нервных импульсов, что на практике приводит к купированию хронической боли в суставах и мышцах, улучшению физического состояния при хронических артритах [4].

Полезные воздействия от использования магнитов можно разделить на следующие категории:

  • улучшение кровообращения;

  • обезболивание;

  • ускорение обмена веществ;

  • ускорение регенерации тканей;

  • снятие воспалений и отеков.

Постоянное магнитное поле способствует правильной работе внутриклеточных белков, меняя их биоэлектрический потенциал, а также за счет изменения биоэлектрического потенциала в межклеточном пространстве меняется полярность межклеточных соединений, способствуя проникновению волны на более глубокий слой тканей. За счет этого ускоряется метаболизм, что способствует ускорению восстановления организма после заболеваний. Особенно выражено действие магнитов на кровеносную систему: улучшается циркуляция крови, ускоряются восстановительные процессы [5]. При этом постоянное магнитное поле обладает и рядом других особенностей. К его воздействию особенно чувствительны органы, ответственные за иммунитет, повышается уровень цитокинов, антител, изменяется уровень иммуноглобулинов и лимфоцитов, нормализуется лимфоотток и проницаемость сосудистой стенки, тем самым улучшая циркуляцию жидкости в организме [6]. Следует отметить, что за счет улучшения эффективности работы эритроцитов, улучшается работа селезенки и печени, нормализуется уровень билирубина.

В нервной системе под влиянием магнитотерапии усиливаются тормозные процессы. Воздействие магнитным полем хорошо переносится людьми пожилого возраста или сильно ослабленными пациентами.


ЛЕЧЕНИЕ МАГНИТНЫМ ПОЛЕМ

Терапия с использованием магнитного поля применяется в различных областях медицины [7]. Их можно разделить на большие группы, внутри каждой из которых есть свои показания и противопоказания, которые необходимо обсудить с врачом в момент консультации.

В кардиологии постоянное магнитное поле используется при лечении следующих заболеваний: гипертония, ревматизм, вегетососудистая дистония, кардиосклероз после инфаркта, ИБС сопровождаемый стенокардией. Магнитотерапия показала свою эффективность при лечении атеросклероза, эндартериита, венозной недостаточности, диабетической ангиопатии, синдрома Рейно.

В травматологии магнитотерапия применяется при лечении: артритов инфекционной и неинфекционной этиологии, бурситов, деформирующего остеоартроза, ушибов, растяжений и вывихов, переломы, а также осложнений и хронических болей после этих заболеваний.

В неврологии: различные травмы спинного мозга и позвоночника, проблемы с кровообращением центральной нервной системы, невралгии, параличи, неврастения и неврозы.

В пульмонологии: астма, туберкулез в неактивной форме, хронический бронхит и пневмония.

В оториноларингологии: риниты, гайморит, фарингит, отит, ларингит, трахеит.

В гастроэнтерологии: язвы желудка и 12-ти перстной кишки, дуоденит, хронический гастрит, панкреатит, гепатит, холецистит, неязвенный колит и другое.


ПРОТИВОПОКАЗАНИЯ

Магнитотерапия запрещена при нарушении свертываемости крови и предрасположенности к кровотечениям, аневризмах и гипотонии. Естественно, если на момент проведения лечения у пациента началось кровотечение, то магнитную терапию следует предотвратить и отложить на более поздний срок.

В список противопоказаний входят: открытая форма туберкулеза, почечная недостаточность и нарушения функции печени, тиреотоксикоз, психические нарушения (шизотипические расстройства и т. п.), обостренные инфекционные заболевания, повышенная температура.

Не рекомендуется применять лечение магнитотерапией на больных, у которых есть искусственные суставы, обладающие ферромагнитными свойствами, или кардиостимуляторы. Такое лечение может негативно сказаться на работе инородных частей, а стимуляторы вообще вывести из строя. При назначении лечения учитывается также возраст пациента, детям до двух лет она также противопоказана.


Поле электрическое постоянное магнитное – Справочник химика 21

    В магнитном время-пролетном масс-спектрометре ионы движутся в постоянном магнитном поле по круговой траектории. В этом спектрометре ионный пучок проходит импульсами с частотой 300 кгц [10]. Ускоряющее электрическое поле падает до нуля раньше, чем ионы (кроме самых легких) выйдут из источника, так что все тяжелые ионы получают равные импульсы, и поэтому в магнитном поле движутся по одной и той же траектории. Так как ионы описывают полную окружность, они фокусируются, давая ионно-оптическое изображение своего пространственного распределения в ионном источнике.
Другой тип масс-спектрометра по времени пролета представляет собой прибор, в котором ионы двигаются от источника к коллектору по линейной траектории при отсутствии магнитного поля. В приборе измеряется время дрейфа ионов с известной энергией по длинной ограниченной трубке. Интервал времени между поступлением масс на коллектор [c.7]
    Магнитное взаимодействие состоит во взаимном притяжении и отталкивании ферромагнитного материала и проводника (катушки) с переменным электрическим током. Из рис. 1.28 можно видеть, что под действием постоянного магнитного поля В ОК намагнитится. 
[c.67]

    Гальваномагнитные эффекты. Одним из гальваномагнитных эффектов является эффект Холла — явление возникновения в полупроводнике с текущим по нему током поперечного электрического поля под действием магнитного поля. Методика и аппаратура, ос- нованные на использовании эффекта Холла, позволяют определять удельную электропроводность материала, тип электропроводимости, подвижность и концентрацию носителей заряда, ЭДС и постоянную Холла.[c.175]

    Полярностью могут обладать молекулы веществ, находящихся в любом агрегатном состоянии. Полярность молекул может быть постоянной, обусловленной их структурными особенностями (как у воды) такие молекулы называют жесткими диполями. В ряде случаев деформация орбит электронов и полярность молекул возникает под влиянием внешних воздействий (электрических и магнитных полей и др.) и носит временный характер такие диполи называют индуцированными. [c.12]

    Идентификация каждой массовой линии проводилась изменением электрического поля при постоянном магнитном поле. Точность измерения массового числа достигала при этом 0,1 атомных единиц. [c.244]

    Измерение ядерного магнитного резонанса (ЯМР) — метод анализа, основанный на резонансном поглощении электромагнитных волн веществом, помещенным в постоянное магнитное поле. Ядерный магнитный резонанс использует явление ядерного магнетизма. Атомные ядра многих химических элементов имеют определенный момент количества движения, т.

е. вращаются вокруг собственной оси (спин ядра). Спин ядра аналогичен спину электрона. Магнитный момент возникает потому, что каждое ядро имеет электрический заряд. Для наблюдения ЯМР ампулу, содержащую анализируемое вещество, помещают в катушку радиочастотного генератора. Образец может быть жидким, твердым или газообразным. Катушку с ампулой помещают в зазоре магнита перпендикулярно направлению магнитного поля Ни- Генератор создает на катушке слабое переменное магнитное поле Нх- Резонанс наступает при условии ф=фо= У о, где ф — скорость вращающегося поля Нх, фо — скорость прецессии ядер в поле На, 7 — гиромагнитное отношение у = т1Р (т — магнитный момент ядра атома, Р — момент количества движения ядра). При выполнении условия приемник регистрирует небольшое изменение напряжения на рабочем контуре в виде сигнала в форме гауссовой кривой. Кривая характеризуется высотой сигнала и шириной кривой (полосы), 
[c.452]


    НОЙ электромагнитным полем, и, наконец, вычисляем индуцированные этим полем электрический и магнитный дипольные моменты молекулы. Поскольку дипольные моменты — векторные величины и в отсутствие постоянного поля не существует предпочтительной ориентации молекул, мы должны произвести усреднение по всем ориентациям участков, каждый из которых содержит одну оптически активную молекулу. Таким образом, мы получаем средние значения ( Ие) и ( Ит) для отдельной молекулы. [c.267]

    Для удаления из нефтяных масел твердых ферромагнитных частиц ведут очистку в магнитном поле, создаваемом постоянными или электрическими магнитами. На практике применяются почти исключительно устройства с постоянными магнитами, эффективность которых при одинаковых габаритных размерах и массе окислителя выше, чем у электромагнитов. [c.177]

    Под действием электрического и магнитного полей входящие в состав положительных лучей ионы отклоняются от прямолинейного пути. Отклонение это при постоянных полях тем больше, чем меньше скорость иона и чем больше характерное для него отношение заряда к массе. Если оба поля расположить определенным образом (перпендикулярно к направлению луча), то все ионы, имеющие различные скорости, но характеризующиеся одним и тем же отношением заряда к массе [elm), в своей совокупности дают на фотографической пластинке ветвь параболы. Изменив направление обоих полей на обратное, можно заснять и вторую ветвь той же параболы. Получаемые по методу парабол (Томсон, 1913 г.) фотографии имеют вид, показанный на рис. XVI-6. [c.500]

    Находить селективные управляющие воздействия для различных частотных уровней (предположительно – ультразвук, постоянные И переменные электрические и магнитные поля). [c.71]

    Простейший случай структурообразования — ориентация частиц, например, имеющих постоянный электрический или магнитный диполь, при действии на дисперсную систему электрического или магнитного поля. При этом частицы теряют возможность свободно вращаться в потоке, что ведет к увеличению коэффициента а до 4 и повышению вязкости до [c.157]

    В основу метода ЭПР Завойским был положен известный эффект Зеемана, заключающийся в том, что при введении парамагнитной частицы в постоянное магнитное поле ее основной энергетический уровень расщепляется на подуровни, т. е. магнитное поле, подобно электрическому, расщепляет спектральную линию атома на несколько близких по частоте линий. [c.63]

    Если меняется (сканируется) напряженность ускоряющего электрического поля при постоянном магнитном поле или если меняется напряженность магнитного поля при постоянном ускоряющем электрическом поле, радусы ионных кривых изме- [c.159]

    Преимущество этой кинематической схемы, предложенной Л. А. Аслановым и соавторами, заключается в том, что коаксиально оси вращения кристалла в дифрактометре можно укрепить любой источник Б физического воздействия на кристалл—источник электрического или магнитного поля, лазерного луча и т. п. Для того чтобы воздействие сохраняло постоянную ориентацию относительно кристалла, этот источник может (в зависимости от природы физического воздействия) либо оставаться неподвижным, либо иметь максимально одну степень свободы — вращение вокруг горизонтальной оси (углы ф), синхронное повороту кристалла. Эта возможность позволяет решать актуальные задачи анализа структурных изменений в кристалле, подвергаемом тому или иному физическому воздействию. [c.76]

    Милливольтметры являются простейшими, дешевыми и наиболее распространенными приборами для измерения термо-э. д. с. термопар. Работа милливольтметра основана на взаимодействии проводника, по которому протекает электрический ток, с магнитным полем. Проводник выполнен в виде рамки, состоящей из нескольких витков изолированной проволоки. Равномерное магнитное поле создается постоянным подковообразным магнитом с башмаками и сердечником, расположенным внутри вращающейся рамки. Схема указывающего милливольтметра приведена на рис. 16. При поступлении термо-э. д. с. рамка под действием магнитоэлектрического момента поворачивается в магнитном поле постоянного магнита до уравповешнваиия с про-тиводействуюи им моментом спиральной пружинки (волоска). Прикрепленная к рамке стрелка показывает на шкале прибора либо величину термо-э. д. с., либо температуру горячего спая. [c.56]

    Изотоп Частота ЯМР для поля в 10 кЭ, МГц Содержание Относительная чувстви-в природе, гельность для одинако-вого числа ядер при посто- при постоян-янном поле ной частоте Магнитный момент в единицах ядерного магнетона еИ/ 4птс) Спин ] в единицах h/2n Электрический квадрупольный момент Q в единицах 10 ми Анизотропное сверхтонкое взаимодействие В, МГн ” Изотропное сверхтонкое взаимодействие, 4о, МГц  [c.440]


    Одновременно наличие у частицы (электрон, ядро) электрического заряда и не равного нулю момента импульса означает, что частица обладает магнитным моментом и в постоянном магнитном поле с магнитной индукцией В в зависимости от ориентации спина будет обладать различной энергией. Связанная с нахождением [c.38]

    Эффект Холла иоследовали по методу постоянных скрещенных электрического и магнитного полей. Образцы устанавливали так, чтобы вектор магнитного поля был параллелен направлению предпочтительной ориен-таци-и нормалей к плоскостям кристаллитов. Наи боль-шую погрешность в величину коэффициента Холла вносила ошибка в измерении толщины обра зца, которая составляла 4% (табл. 1). [c.166]

    При расиространении поля в фиксированной точке пространства электрический и магнитный векторы вращаются в положительном или отрицательном нанравлении вокруг вектора в зависимости от знака спиральности. Вращение происходит с постоянной скоростью, причем период равен 2л/Е. По величине оба вектора остаются постоянными и равными друг другу, а угол мен ду ними все время равен 90°. [c.88]

    Рассмотрение взаимодействия электрических зарядов и их магнитных явлений убеждает нас в органическом единстве электрического и магнитного полей. Поэтому принято, что энергия переносится электромагнитным полем и рассмотрение электрического и магнитного полей каждого раздельно имеет лишь относительный смысл. В электромагнитном поле энергия сосредоточена то в электрическом поле, то в магнитном, аналогично тому как при колебании маятника, энергия которого перераспределяется между кинетической и потенциальной. Поэтому энергия частиц связана с частотой волны и постоянной Планка, характеризующей импульс частицы и волновой вектор, а, как известно, волна обладает корпускулярными свойствами. [c.45]

    Анализируя выражение (93), отметим, что отношение параметров 1 и Я будет равно единице только при условии С( = 0 или з1п а = 0. Увеличение напряженности поля внешнего источника, как это мы видим (и выяснили в п. И1.1.4), не может изменить тангенциальные составляющие ни электрического, ни магнитного полей. Это увеличение изменит только углы наклонения результирующего поля относительно нормали заряженной плоскости. При этом угол а будет в том диэлектрике больше, в котором диэлектрическая постоянная больше, поскольку причиной преломления являются свободные заряды. [c.82]

    В генераторных приборах СВЧ осуществляется цреобразование энергии источника постоянного напряжения, питающего прибор, в энергию электромагнитных колебаний. В приборах типа О электроны движутся в продольных электрическом и магнитном постоянных полях, так что вектор их скорости коллинеарен векторам и Я. В приборах типа М используются взаимно перпендикулярные постоянные электрические магнитные поля, формирующие траектории электронов, взаимодействующих с СВЧ-полем [18]. Магнетрон относится к приборам М -типа. [c.85]

    Масс-спектрометры по своему устройству могут быть разделены на статические и динамические. В статических приборах используются медленно изменяемые (для осуществления развертки по массам) постоянные магнитные и электрические поля, образующие ионно-оптическую систему, управляющую движением в приборе пучков ионизированных частиц. В динамических приборах используются высокочастотные электрические и, иногда, вспомогательные постоянные магнитные поля. Статические масс-спектрометры брлее универсальны, они обладают большой разрешающей способностью и чувствительностью. Динамические приборы меньше по весу и габаритам и обладают высоким быстродействием они удобны для анализа сред быстро изменяющегося состава, например, при процессах горения. [c.604]

    Изменяющееся по времени электрическое поле порождает магнитное поле при равномерно изменяющемся электрическом иоле (dbjdt — onst) получается постоянное магнитное поле.[c.191]

    При постоянных электрическом и магнитном полях во всех электромагнитогидродинамических аппаратах, в которых жидкость течет по каналу постоянного сечения, градиент давления по длине канала не изменяется, следовательно, перепад давления в канале длиной х [c.217]

    Простейшее решение уравнения одномерного течения идеального газа в скрещенных электрическом и магнитном полях получается для канала постоянного сечения при В = onst ж Е = onst последние два условия можно реализовать лишь при малых значениях магнитного числа Рейнольдса (Rhпотоке газа поля значительно слабее наложенных полей ). [c.242]

    Магнитные стали используют для изготовления постоянных магнитов и сердечников магнитных устройств, работающих в переменных полях. Для постоянных магнитов применяют высокоуглеродистые стали, легированные хромом или вольфрамом. Они хорошо намагничиваются и длительное время сохраняют остаточную индукцию. Сердечники магнитных устройств изготовляют из низко-углеродистых (менее 0,005% С) сплавов железа с кремнием. Эти стали легко пе-ремагничиваются и характеризуются малым значением электрических потерь. [c.629]

    Свойства, совокупностью которых определяется состояние системы, связаны друг с другом с изменением одного из них изменяется по крайней мере еще одно. Это взаимосвязь находит выражение в функциональной зависимости термодинамических параметров. Уравнение, связывающее термодинамические параметры системы в равновесном состоянии, называется уравнением о-сгояшХ ТШсГ уравненйе ф Р, V, Т) = О является /уравнёниём состояния чистого вещества, если отсутствуют электрическое и магнитное поля, можно пренебречь энергиями гравитационной и поверхностной, объем равномерно заполнен и во всех частях системы давление и температура постоянны. Для гомогенной смеси (раствора) появится еще одно условие — постоянство концентрации веществ по всему объему. В случае гетерогенной системы [c.16]

    Одним из лучших способов ориентации является постоянное магнитное поле. Оно максимально ориентирует молекулы жидких кристаллов, в нем нет течения вещества, как в постоянном электрическом поле. Длинные оси молекул располагаются вдоль силовых линий магнитного поля. Такая ориентация вызывается диамагнитной анизотропией. Молекулы располагаются так, чтобы направление наибольшей восприимчивости совпадало с направлением магнитного поля. Как показывают экспериментальные данные, диамагнитная анизотропия в основном определяется количеством бензольных колец в молекуле. Чем их больше, тем выше степень ориентации молекул. При изучении строения жидких кристаллов необходимо сочетать идеи классической симметрии и статистики. Подобный подход успешно был применен Б. К- Ванштейном для описания строения агрегатов цепных молекул. Молекулы жидких кристаллов не являются цепными, но значительно удлинены. Это позволяет распространить на них систематику, относящуюся к цепным молекулам. [c.254]

    Стандартом допускалось применение для электрических и магнитных измерений абсолютной симметричной системы СГС, получившей распространение в теоретической литературе. Она дана для нерацио-нализироваиной формы уравнений электромагнитного поля, т. е. электрическая и мйгнитная постоянные являются величинами безразмерными и приняты равными единице. В этой системе электрические единицы не имеют особых названий для магнитных единиц приняты следующие наименования  [c.587]

    Для измерения масс-спектра проба исследуемого вещества (0,1—2 мг) вно-я а эвакуируемую иоиизацнонную камеру масс-спектрометра (рис. 100) и -1зируется далее электронным пучком. Прн помощи соответствующим обра-иаправленных электрических полей положительно заряженные частицы >ряются, формируются в пучок, проходя через узкую входную щель, и по-ают в постоянное магнитное поле, ориентированное перпендикулярно направ-1Ю движения ноиов. (Незаряженные частицы удаляются пз ионизационной еры с помощью вакуумного иасоса.) [c.146]

    Если изменяется напряженность ускоряющего электрического поля прн по-янном магнитном поле нли еслн изменяется магнитное поле при постоянном оряющем электрическом поле, радиусы кривых движения ионов изменяются ласно уравиеиню (А. 49). Ионы с различными массовыми числами (т/г [ктнческн равио т, так как преимуществе)пю образуются частпцы с заря- , равным единице) появляются через выходную щель друг за другом и от-от свой заряд приемнику нонов (масс-спектрометр). Ионный ток в прнемнике [c.146]

    Исполнитель — устройство, к которому подводится управляющий электрический ток от выявителя. Электрическая часть исполнителя представляет собой магнитоэлектрическую систему, действие которой основано на втягивании или выталкивании катушки, обтекаемой изменяющимся током, и магнитного поля, создаваемого постоянным магнитом. [c.293]


Рецензия на книгу Ю.И. Новицкого, Г.В. Новицкой «Действие постоянного магнитного поля на растения»

Магнитобиология – это наука, изучающая ответ живых систем на действие магнитного поля. В последние десятки лет достигнут существенный прогресс в изучении реакции животных, в отличие от растений, на действие магнитного поля. В изучение феноменологии и механизмов ответа растений на слабое постоянное магнитное поле (ПМП) весомый вклад был внесен авторами данной монографии, более полувека посвятивших исследованию проблем магнитобиологии.

Монография состоит из 21 главы, которые объединены в 8 частей, каждая из которых посвящена одной из крупных научных проблем данной области. В книге дается представление о физических аспектах действия ПМП на биологические объекты и анализируются ответы живых организмов на уровне различных физиологических процессов, таких как движение цитоплазмы и органелл, дыхание и фотосинтез, клеточное деление, рост и дифференцировка клеток и тканей, обсуждается мутационное действие ПМП и его влияние на детерминацию пола. Авторы дают общие представления об источниках магнитных полей, их характеристиках, способах измерения, методических особенностях и приемах изучения реакций растений на ПМП, что позволяет читателю получить некоторые базовые представления о специфике исследовательских подходов в данной области физиологии растений. Большой интерес представляет раздел, в котором обстоятельно обсуждаются физиологические реакции растений на величину напряженности и направление однородного магнитного поля, а также жизнь растений в условиях действия неоднородного магнитного поля. Авторы критически проанализировали огромный объем имеющейся научной литературы по данной проблеме, и на этом основании изложили современные представления о механизмах действия ПМП на растения.

В монографии излагаются результаты собственных экспериментов авторов по изучению ответов разных видов растений на ПМП в рамках эволюционно-исторических значений изменения его напряженности на Земле, а также на совместное действие ПМП с переменным магнитным полем или другими физическими факторами. В работе широко использованы физиологические, биохимические, биофизические и цитологические методы и подходы.

Особый интерес вызывает открытие авторами различных магнито-физиологических типов растений, отличающихся друг от друга характером ориентации в магнитном поле, а также их физиологическими и биохимическими особенностями. Впервые продемонстрировано, что корригирующие факторы – температура и электромагнитное поле несветового диапазона – изменяют воздействие ПМП на растения на различных уровнях его организации: от изменения ионного баланса до протекания интегральных физиологических процессов (роста, дыхания, фотосинтеза, прорастания и др. ). Впервые изучено влияние как слабого постоянного, так и переменного, магнитных полей на морфологические показатели, определяемые в течение всего развития растений. Установлено, что постоянное магнитное поле тормозит прохождение всех стадий онтогенеза, замедляя формирование листьев, переход к стрелкованию, бутонизации, образованию стручков и полноценных семян, и приводит к значительному изменению структуры урожая.

Большое внимание авторы уделяют результатам исследований по влиянию слабого (постоянного и переменного) магнитного полей на состав и содержание липидов на ранних этапах развития растений. Установлено, что слабое ПМП изменяет состав и содержание полярных липидов – галакто- и фосфолипидов. Совокупность полученных данных позволила сделать существенный вывод о том, что изменение состава и содержания липидов мембран растительной клетки на действие слабого ПМП характерно для всех растительных организмов. Впервые показано, что действие слабого ПМП приводит не только к изменению содержания липидов мембран растительной клетки, но и к изменению содержания сахаров, биомедиаторов – ацетилхолина и ацетилхолинэстеразы, а также состава и содержания основных катионов.

На основании анализа представленных в книге результатов следует очень важное общебиологическое заключение, согласно которому действие магнитного поля реализуется на разных уровнях организации растения и на различных этапах его жизненного цикла.

Выход из печати монографии, посвященной действию постоянного магнитного поля на растения, является заметным событием в области экспериментальной биологии растений. Данная книга является своего рода пособием для всех, кого интересует жизнь растения в условиях измененного магнитного поля. Она будет полезна не только для студентов старших курсов университетов и молодых исследователей, но и для уже состоявшихся ученых, которые хотят познакомиться с состоянием дел в одной из областей современной физиологии растений.

Портативный универсальный электромагнит PM-5

 Обеспечивает возбуждение как переменного магнитного поля от сети 220В 50Гц, так и постоянного магнитного поля при питании от штатного источника AL-18 Удобная ручка с кнопкой включения намагничивания. Данный электромагнит выпускается взамен снятого с производства ярма PY-140.
Портативный универсальный электромагнит РМ-5 предназначен для проведения неразрушающего контроля методом магнитопорошковой дефектоскопии (МПД) с использованием как переменного магнитного поля от сети 220 В 50 Гц, так и постоянного магнитного поля при питании от штатного источника AL-18.Прибор оснащен удобной ручкой с кнопкой включения намагничивания. Прибор выпускается взамен снятой с производства модели PY-140.
    Малые габариты и вес Переменное и постоянное магнитное поле Высокая мощность Функция размагничивания Регулируемые полюса размером 25х25мм Надежная конструкция Удобство работы в полевых условиях
  • малые габариты и вес;
  • переменное и постоянное магнитное поле;
  • высокая мощность;
  • функция размагничивания
  • тяговая сила до 10,5 кг;
  • регулируемые полюса размером 25 х 25 мм;
  • надежная конструкция;
  • удобство работы в полевых условиях.

Базовый комплект поставки:

  • электромагнит PM-5;
  • блок питания PS-2 от сети 220 В / 50 Гц
  • блок аккумуляторный AL-18
  • блок питания / зарядное устройство для AL-18
  • инструкция;
  • упаковка.
Характеристика PМ-2 PМ-3 PМ-5
Питание ~220 B ~220 B переменное магнитное поле: от сети 220 В
постоянное магнитное поле: от блока AL-18
Ток ~1,5 А ~1,5 А переменное поле: 1,5 А
постоянное поле: 3 A
Подъемная сила при расстоянии между полюсами 140 мм 10,5 кг 10,5 кг переменное поле: 10 кг
постоянное поле: 38 кг
Рабочее магнитное поле переменное при работе от сети 220 В переменное при работе от сети 220 В переменное, постоянное
Максимальная зона контроля 250 мм 250 мм 250 мм
Размагничивание переменным полем при удалении от детали переменным полем при удалении от детали автоматическое
Габаритные размеры 205 х 50 х 200 мм 205 х 50 х 130 мм электромагнит: 205 х 50 х 200 мм
аккумуляторный блок AL-18: 115 х 55 х 200 мм
Масса магнита 3,5 кг 3,1 кг электромагнит: 3,7 кг
аккумуляторный блок AL-18: 0,9 кг

 

Портативный электромагнит PM-5 в наличии на складе. Прибор можно купить с доставкой до двери или до терминалов транспортной компании в следующих городах: Москва, Санкт-Петербург, Екатеринбург, Саратов. Амурск, Ангарск, Архангельск, Астрахань, Барнаул, Белгород, Бийск, Брянск, Воронеж, Великий Новгород, Владивосток, Владикавказ, Владимир, Волгоград, Волгодонск, Вологда, Иваново, Ижевск, Йошкар-Ола, Казань, Калининград, Калуга, Кемерово, Киров, Кострома, Краснодар, Красноярск, Курск, Липецк, Магадан, Магнитогорск, Мурманск, Муром, Набережные Челны, Нальчик, Новокузнецк, Нарьян-Мар, Новороссийск, Новосибирск, Нефтекамск, Нефтеюганск, Новочеркасск, Нижнекамск, Норильск, Нижний Новгород, Обнинск, Омск, Орёл, Оренбург, Оха, Пенза, Пермь, Петрозаводск, Петропавловск-Камчатский, Псков, Ржев, Ростов, Рязань, Самара, Саранск, Смоленск, Сочи, Сыктывкар, Таганрог, Тамбов, Тверь, Тобольск, Тольятти, Томск, Тула, Тюмень, Ульяновск, Уфа, Ханты-Мансийск, Чебоксары, Челябинск, Череповец, Элиста, Ярославль и другие города. А так же Республики Казахстан, Белоруссия и другие страны СНГ.

Лидеры продаж МК

Шаблон Красовского УШК-1

Эталоны чувствительности канавочные

Магнитный прижим П-образный

Альбом радиографических снимков

ОПРОС:
Какое оборудование кроме НК вас интересует:

Магнитотерапия | МедфоДент Плюс | г. Чебоксары

Магнитотерапия – это группа методик альтернативной медицины, использующих действие магнитного поля на организм человека. Физиотерапевтическое воздействие магнитным полем оказывает лечебный и профилактический эффект в отношении широкой группы заболеваний.

Магнитное поле бывает 2 типов: переменное (низко- и высокочастотное) и постоянное. Все магниты имеют 2 полюса – отрицательный и положительный, и каждый из них по-разному влияет на организм, позволяя достичь тех или иных эффектов.

Выделяют 2 большие группы магнитотерапии:

· Местная – действие магнитного поля направлено на определенные части тела, т.е. локально;

· Общая магнитотерапия – магнитные поля воздействуют на весь организм.

Воздействие магнитного поля на ткани и органы приводит к следующим положительным результатам:

· улучшение обменных реакций,

· коррекция жирового обмена и, соответственно, уменьшение объемов тела;

· улучшение способности гемоглобина крови переносить кислород к тканям, что приводит к насыщению кислородом органов и тканей;

· сокращение лимфатических сосудов, способствующее детоксикации организма и выведению продуктов обмена;

· ускорение выведения жидкости из тканей, приводящее к уменьшению отечности;

· улучшение состояния кровеносных сосудов и нервных волокон.   

Терапевтические эффекты магнитотерапии позволяют достичь следующих результатов:

· Положительные изменения в течении заболеваний, связанных с нарушением иннервации и периферического кровообращения, таких как остеохондроз, сахарный диабет и др.

· Ускорение разрешения заболеваний, сопровождающихся хроническим воспалением.

· Ускорение заживления различных повреждений тканей – ожогов, травм, порезов.

· Уменьшение болевого синдрома различного генеза – например, процедура показана для позвоночника при болях от остеохондроза.

· Ускорение заживления тканей после проведенных хирургических операций.

· Более всего магнитное поле воздействует на нервную ткань, поэтому самые значительные улучшения здоровья будут наблюдаться именно при заболеваниях нервной системы.

· Магнитотерапия также высоко эффективна для суставов при лечении крупных суставов: тазобедренного и коленного. 

Показания к магнитотерапии и особенности процедуры

Магниты характеризуются высокоэффективным иммуномодулирующим эффектом, активизацией естественной внутриклеточной защиты. Магнитное поле ускоряет процессы регенерации тканей, оказывая противоотечное и противовоспалительное действие.

Перед началом лечения следует определить чувствительность человека к магнитным волнам, поскольку при ее отсутствии данная методика нецелесообразна. Чувствительность к влиянию магнитного поля определяют следующим образом. Магнит прилаживают к центру ладони, и ждут реакцию: пульсация в области магнита через 5 минут свидетельствует о высокой чувствительности к магнитному полю; такие же ощущения, возникшие через 20 минут, говорят о средней чувствительности; если никаких ощущений не наблюдается в течение получаса, то чувствительности к магнитному полю и вовсе нет.

Механизм воздействия магнитного поля заключается в следующем: изменяется физико-химические характеристики клеток; улучшается проницаемость клеточных мембран и сосудистой стенки; изменяется концентрация гормонов и ферментов; уменьшается уровень холестерина в крови; снижается вязкость крови; изменяется кислотно-щелочная среда организма; активируются клеток Т-лимфоциты, которые уничтожают патологические и чужеродные клетки; нормализуется обмен веществ.

Противопоказания

При назначении магнитотерапии следует учитывать общее состояние здоровья, включая психическое, возраст пациента, чувствительность к воздействию магнитных волн, наличие заболеваний в острой и хронической стадии, динамику и стадию заболевания. Обязательно пройти обследование, сдать анализы.

Противопоказаниями к магнитотерапии являются:

· Наличие кардиостимулятора

· Эндоротезы суставов

· Гемофилия

· Активная фаза туберкулеза

· Нарушение кроветворения

· Тяжелые заболевания психического характера (шизофрения, эпилепсия) Алкогольное и наркотическое опьянение

· Злокачественные опухоли

· Острая почечная и печеночная недостаточность

· Заболевания, протекающие с гнойным воспалением

· Гипертиреоз

· Гипертоническая болезнь 3 ст.

· Повышенная температура

· Обострение инфекционно-воспалительных заболеваний

· Менструация

· Непереносимость воздействия магнитного поля

 

 

Магнитотерапия: простыми словами – медицинский центр Бэби Плюс в Одинцово и Голицыно

Магнитотерапия: простыми словами

Магнитотерапия – физиотерапевтический метод, используемый для лечения и профилактики различных групп заболеваний. Он основан на оздоравливающем эффекте магнитного поля. В лечебных целях применяют переменное или постоянное магнитное поле низкой и высокой частоты.

Магнитотерапия – физиотерапевтический метод, используемый для лечения и профилактики различных групп заболеваний. Он основан на оздоравливающем эффекте магнитного поля. В лечебных целях применяют переменное или постоянное магнитное поле низкой и высокой частоты. Чаще всего используется переменное поле, поскольку, по мнению специалистов, оно обладает наибольшим лечебным эффектом. Действие магнитного поля может быть направлено как на определенные части тела, так на весь организм в целом.

Магнитотерапия, как один из методов физиотерапевтического лечения, имеет ряд преимуществ:

  • безболезненность и безопасность процедуры;
  • доступность и простота в проведении;
  • широкий спектр применения;
  • возможность применения в домашних условиях;
  • отсутствие необходимости предварительной подготовки;
  • незначительный риск побочных эффектов, отсутствие реабилитационного периода.

Магнитотерапию можно комбинировать с другими физиотерапевтическими процедурами, такими как лекарственный электрофорез, электроимпульсная терапия.

Для проведения лечебной процедуры используются различные виды приборов. В медицинских учреждениях они проводятся на стационарном аппарате, домашнее использование возможно на портативных приборах. Существует также большой выбор магнитных украшений (кольца, браслеты) и аксессуаров (коврики, пояса, аппликаторы).

Показания к проведению

Проведение магнитотерапии показано в следующих случаях:

  • заболевания сердечно-сосудистой системы – для нормализации тонуса сосудов, снятия спазмов, профилактики тромбообразования, понижения артериального давления;
  • болезни и патологии дыхательных путей – с целью снятия воспаления и ускорения реабилитации после перенесенных инфекционных заболеваний;
  • нарушения пищеварения, вызванные язвой желудка, гастритом, холециститом, панкреатитом и другим болезнями;
  • заболевания опорно-двигательного аппарата – для укрепления суставов, снятия спазмов и болей;
  • болезни мочеполовой сферы у мужчин и женщин;
  • нарушения в работе эндокринной системы – при сахарном диабете, проблемы с обменом веществ;
  • кожные заболевания;
  • период реабилитации после оперативных вмешательств с целью стабилизации иммунитета и ускорения заживления послеоперационных ран после хирургических вмешательств.

Запишитесь на приём к врачу по телефону 8 (495) 108-74-44. Также вы можете посмотреть наш адрес и как добраться до медцентра или скачать прайс-лист.


Польза магнитотерапии

Процедура не требует специальной подготовки, достаточно только выпить стакан воды с целью очищения клеток. Во время сеанса пациент занимает место на кушетке, к частям его тела прикрепляют магнитные пояса. Среди магнитных приборов используют соленоиды или подвижные обручи. Соленоиды эффективны в лечении конечностей, подвижный обруч оказывает воздействие на определенную часть тела. В этом случае процедура переносится пациентом наиболее комфортно.

Результаты проведения магнитотерапии:

  • нормализуется тонус лимфатических и кровеносных сосудов;
  • улучшается питание тканей;
  • повышение выработки эндорфина, способствующего устранению депрессивных состояний;
  • снятие воспаления, мышечных спазмов и болезненного синдрома при нарушениях в работе органов опорно-двигательного аппарата;
  • улучшение периферического кровообращения и метаболизма тканей;
  • ускорение регенерации тканей;
  • увеличение устойчивости организма к инфекциям, стимуляция защитных сил.

В ходе проведения сеанса пациент не испытывает негативных ощущений, кроме чувства тепла. Сразу после его проведения можно вести обычный образ жизни.

Противопоказания

При назначении процедуры принимают во внимание общее состояние здоровья пациента, наличие хронических заболеваний, индивидуальную чувствительность к воздействию магнитных волн.

На вопрос, можно ли делать процедуру в детском возрасте, дают положительный ответ, магнитотерапию назначают детям старше двух лет. Воздействие магнитным полем не проводится беременным женщинам.

В перечень противопоказаний входят инфекционные заболевания в острой стадии, психические расстройства, злокачественные опухоли, острая почечная или печеночная недостаточность, тяжелые сердечно-сосудистые патологии, гипертония.

После магнитотерапии

Данная физиотерапевтическая процедура не имеет побочных эффектов, но в ряде случаев есть определенный риск для здоровья. Магнитотерапия может понижать артериальное давление, поэтому ее с осторожностью делают гипотоникам. На фоне действия магнитного поля могут активизироваться патогенные микроорганизмы, поэтому важно не назначать процедуру в остром периоде инфекционных заболеваний.

Врач назначает курс процедур, обычно требуется 6-12 сеансов. Длительность процедуры около получаса. Портативные приборы позволяют проводить магнитотерапию в домашних условиях.

Дата публикации: 28.12.2020 14:18:16

Магнитотерапия

Метод физиотерапии, в основе которого лежит действие на организм человека низкочастотного переменного или постоянного магнитного поля.

Лечебный эффект метода проявляется в выраженном противовоспалительном, противоотечном и трофическом действии, в седативном и обезболивающем влиянии, в усилении регенеративных процессов поврежденных тканей. Магнитное поле обладает хорошей переносимостью, постепенным развитием терапевтического эффекта.

Магнитные поля в небольших дозах обладают хотя и не сильно выраженным, как другие физические факторы, но многообразным действием на организм. Наиболее доказанным и имеющим наибольшее значение для клиники является седативное, гипотензивное, противовоспалительное, противоотечное, болеутоляющее действие.

Основное действие и область применения

  • противовоспалительный, противоотечный эффект
  • благотворное влияние на сон и эмоциональное напряжение
  • сердечно-сосудистая система
  • гастроэнтерология
  • улучшает обмен веществ
  • стимулирующее влияние на деятельность половых органов и половые функции

Выраженный противовоспалительный, противоотечный эффект, трофическое действие, обезболивающее влияние, усиление регенеративных процессов поврежденных тканей, седативное действие, благотворное влияние на сон и эмоциональное напряжение, сердечно-сосудистая система, влияние на свертывающую систему крови, гастроэнтерология, обмен веществ, стимулирующее влияние на деятельность половых органов и половые функции.

Основные показания :

  • остеохондроз позвоночника
  • артриты и артрозы
  • гипертоническая болезнь
  • бронхиальная астма
  • панкреатит
  • дискенезия желчевыводящих путей
  • язвенная болезнь желудка и 12-перстной кишки
  • нейродермит; диабетическая невропатия и нейроангиопатия
  • гинекологические и другие заболевания

Противопоказания:

  • воспалительные заболевания в острый период
  • кровотечение и наклонность к нему
  • выраженная гипотония
  • гнойные процессы до хирургического лечения
  • тяжелое течение ишемической болезни сердца
  • ранний постинфарктный период
  • острый период нарушения мозгового кровообращения
  • беременность
  • системные заболевания крови
  • онкологические заболевания
  • тиреотоксикоз
  • диэнцефальный синдром
  • тяжелые нарушения сердечного ритма (мерцательная аритмия, частые экстрасистолии)
  • выраженная гипотония (систолическое давление ниже 90 мм ртутного столба)
  • аневризма сосудов сердца, аорты и крупных сосудов
  • сердечно-сосудистая недостаточность III степени
  • лихорадочные состояния
  • наличие имплантируемого кардиостимулятора в зоне воздействия

(PDF) Переменный одноосный генератор магнитного поля с использованием постоянных магнитов

2

градиенты чистого поля. Нашей основной мотивацией является использование предложенной системы в лариметрии с усилением резонатора

15, 16, где генерация регулируемых и

обратимых круговых двулучепреломляющих эффектов (например,

вращение Фарадея) обычно требуется. Мы также обсудим гибкость

нашего устройства и несколько возможных приложений, которые могут извлечь из этого выгоду.

РИС. 2. а) Схематическое изображение магнитного поля, генерируемого внутри вложенных друг в друга цилиндрических идеальных диполей Хальбаха, как функция

их взаимного угла. Намагниченность внешнего и внутреннего цилиндрических диполей

представлена ​​красными

и синими стрелками соответственно. б) Путем непрерывной регулировки

взаимного угла вложенных диполей (по

вращению в противоположных направлениях) можно создать колеблющееся однородное

одноосное магнитное поле.

I. Теория работы

A. Идеальные диполи Хальбаха: одиночные и вложенные

Здесь мы сосредоточимся на цилиндрических

массивах Хальбаха, которые генерируют однородные дипольные поля, т. е. диполи Хальбаха, как показано на рис. 1. Идеальный диполь Хальбаха, представленный как

бесконечно длинная трубка с непрерывно вращающейся намагниченностью внутри материала стенки, создает гомогенное магнитное поле в плоскости поперечного сечения

напряженностью Бутера = Брема. ·ln (r1/r2), где Brem — остаточная намагниченность постоянного магнитного материала

, а r1

и r2 — внешний и внутренний радиусы трубки соответственно

(см. рис.1 (a)] 3.

Давайте теперь предположим конфигурацию из двух концентрических,

вложенных диполей Хальбаха, как показано на рис.1 (b). В этом случае

внутренний диполь создает однородное магнитное поле с напряженностью Binner = Brem · ln (r3/r4). Если этот внутренний диполь

имеет внутренний и внешний радиусы:

r3=r2 и r4= r2

2/r1,(1)

соответственно, то |Боутер|=|Биннер|. Поскольку результирующее поле

в центре дипольной пары задается вектором

сложения Бутера и Биннера, т. е.е. Btot =Bouter +Binner,

становится очевидным, что для этой конкретной геометрии

соответствующим образом равные и противоположные вращения двух

вложенных диполей дают любое желаемое поле в диапазоне

±|B|max.

вдоль одной оси системы, как схематически

изображено на рис. 2. Такое расположение вложенных друг в друга диполей Halbach

обеспечивает большую гибкость при выборе рабочей

переменной частоты, а также при полевой настройке 7,20.

Несмотря на то, что эта конструкция допускает одноосное переменное магнитное

поле, она не обеспечивает гибкого трехмерного оптического и

механического доступа.

B. Дискретизированный диполь Хальбаха

Чтобы воплотить идею вложенных диполей Хальбаха в ре-

реалистичную конструкцию, нам нужно изменить идеальную модель, представленную

выше, поскольку бесконечно длинная трубка постоянно материал невозможно реализовать. Для аппроксимации идеального случая были предложены различные

дискретные варианты

7 , причем наиболее простой дискретизацией является деление цилиндрической структуры

на сегменты одинаковой формы и намагниченности, но

с различной направления намагниченности 21,22.

В этой работе мы решили сосредоточиться на цилиндрических массивах

квадратных постоянных магнитов как дискретных эквивалентах идеальных диполей Хальбаха, подобных тем, которые изображены

на рис. 1 (c) (представляющем одиночный диполь Хальбаха) и

(d) (представляющий вложенные диполи Хальбаха). Для одиночного дискретизированного диполя Хальбаха

[рис. 1 (в)], мы можем оценить

результирующее магнитное поле внутри и вне его плоскости намагничивания (а именно плоскости x-y; см.2). Простейший подход

состоит в том, чтобы смоделировать цилиндрическую матрицу

Nквадратных постоянных магнитов как матрицу из N

точечных диполей. В этом случае результирующее магнитное поле

Баррея в конкретной точке пространства с радиус-вектором

R представляет собой векторную сумму магнитного поля B каждого из

N-диполей в позициях ri23 :

Баррея(R) =

N

X

i=1

Bi(R−ri).(2)

Используя это приближение, мы можем оценить напряженность

магнитного поля дискретизированного диполя Хальбаха ось абсцисс в зависимости от расстояния от ее

центральной плоскости (т. е. вдоль оси z, рис. 2) следующим образом 23:

Bx(x= 0, y = 0, z) = 3

8Nµ0

m r2

π(r2+z2)5/2,( 3)

, где µ0= 4π·10−7Тл·м/А – проницаемость вакуума,

мс, мс – магнитный дипольный момент одиночного диполя

(здесь мы предполагаем, что каждый диполь, представляющий каждый маг-

net, имеет тот же магнитный дипольный момент), r эффективный радиус массива точечных диполей и z расстояние

от плоскости xy массива.

Путем правильного выбора характеристик, размеров

и ориентации двух решеток, включающих

вложенный диполь Хальбаха, мы можем тщательно настроить силу

и однородность дипольного поля внутри и снаружи

плоскости вложенные диполи. Именно это свойство

мы используем для создания устройства, позволяющего создавать регулируемые однородные магнитные поля в области

трехмерного оптического и механического доступа с помощью концентрически вложенного диполя Хальбаха. пар, разделенных по оси

соответствующим расстоянием.

II. Проверка концепции

A. Вложенные пары диполей Хальбаха

Для прототипа устройства, которое объединяет рассмотренные выше концепции

и подходит для наших приложений,

, мы используем две идентичные пары вложенных цилиндрических пар Хальбаха

массивы, показанные на рис.3. Обратите внимание, что мы выбираем размеры

цилиндрических структур в соответствии с критериями проектирования, налагаемыми уравнением. 1.

Цель – 9: Напряженность магнитного поля – CCEA – GCSE Physics (Single Science) Revision – CCEA

Исследовать, описать и вспомнить, как напряженность магнитного поля зависит от тока в катушке, количество витков в катушке и материал, используемый в качестве сердечника катушки.

Основными переменными в научном эксперименте являются независимая переменная, зависимая переменная и контрольные переменные.

— это то, что мы изменяем или контролируем в ходе эксперимента.

Зависимая переменная — это то, что мы тестируем и будем измерять в эксперименте.

Контрольные переменные — это то, что мы оставляем неизменными во время эксперимента, чтобы убедиться, что это честный тест.

Переменные

В этом эксперименте:

  • Независимая переменная — это ток в катушке.
  • Зависимая переменная — сила электромагнита, определяемая количеством скрепок, которые может удерживать электромагнит.
  • Управляющие переменные – материал сердечника, количество витков катушки электромагнита, размер скрепки.

Помните – эти переменные контролируются (или остаются неизменными), потому что для честного теста можно изменить только 1 переменную, которая в данном случае является текущей.

Prediction

По мере увеличения тока электромагнит становится сильнее и удерживает больше скрепок.

Магнитное поле создается током, протекающим по проводу.

Чем больше ток, тем сильнее магнитное поле и, следовательно, сильнее электромагнит.

60281
Хазарс Следствие Меры контроля
Electric Shock Электрический шок Не устанавливайте эксперимент рядом с кранами, раковинами и т. Д.
Проволока проводятся горячие Малые ожоги Не беритесь за провод.Выключать между показаниями. Не превышайте силу тока 1 А.

Аппаратура

Длина изолированного провода 1 м, железный гвоздь, переменный блок питания низкого напряжения, амперметр, соединительные провода, подставка для реторты, втулка и зажим, 2 крокодила скрепки, скрепки.

Метод

  1. Плотно обмотайте изолированный провод вокруг гвоздя, чтобы получился электромагнит.
  2. Установите оборудование, как показано на схеме.
  3. Отрегулируйте блок питания так, чтобы ток был равен 0.1 А течет. Запишите ток в подходящую таблицу.
  4. Прикрепите к электромагниту столько скрепок, сколько он сможет удержать. Сосчитайте количество скрепок и запишите в таблицу. Выключите электромагнит.
  5. Включите снова. Убедитесь, что ток по-прежнему составляет 0,1 А, и повторите чтение со скрепки. Запишите в таблицу и посчитайте среднее количество удерживаемых скрепок.
  6. Повторите этот процесс, увеличив силу тока на 0,1 А до 0,6 А.

Ошибка

Убедитесь, что скрепки имеют одинаковый размер и материал.Они не должны быть слишком большими.

Физика для науки и техники II

от Office of Academic Technologies на Vimeo.

Пример – переменная плотность тока

Теперь рассмотрим цилиндрический провод с переменной плотностью тока. Рассмотрим цилиндрический провод с радиусом r и переменной плотностью тока, определяемой j, равным j нулю, умноженному на 1 минус r, при большом R. И мы хотели бы определить магнитное поле такого тока внутри и снаружи этого цилиндрического провода.Итак, у нас есть цилиндрический провод, нарисуем его утрированно, с радиусом r и по которому течет ток i, скажем, в направлении вверх. Плотность тока не постоянна, а изменяется в зависимости от радиального расстояния, мало r, в соответствии с этой функцией. Другими словами, если мы посмотрим на эту функцию здесь, мы увидим, что плотность тока j равна нулю вдоль оси провода. Другими словами, когда малое r равно нулю, то плотность тока постоянна и равна нулю j через площадь поперечного сечения этого провода.И всякий раз, когда малое r становится равным большому R, другими словами, на поверхности провода, плотность тока становится равной нулю, потому что в этом случае 1 минус 1 будет ноль. Таким образом, вдоль поверхности этого провода плотность тока равна нулю, и у нас есть максимальная плотность тока вдоль оси провода, и она меняется с радиальным расстоянием.

Сначала мы хотели бы рассчитать магнитное поле для области, в которой интересующая нас точка находится внутри цилиндра. Другими словами, b — это вопросительный знак для точек, расположение которых находится внутри провода.Другими словами, маленькое r меньше большого R. Чтобы вычислить это, сначала давайте снова рассмотрим вид этой проволоки сверху. Когда мы посмотрим на провод сверху, мы увидим, что ток i выходит из плоскости, и если вы выберете точку здесь, ее положение относительно центра задается небольшим r, а радиус равен большой R. Как и в геометриях подобного типа ранее, мы собираемся выбрать эмпирическую петлю, чтобы рассчитать магнитное поле в этой точке так, чтобы петля совпадала с силовой линией, проходящей через эту точку.А если применить правило правой руки, удерживая большой палец в направлении течения тока, выходящего из плоскости, то соответствующие силовые линии магнитного поля будут иметь форму концентрических окружностей, и обвести пальцы правой руки вокруг большого пальца , мы увидим, что линии поля будут вращаться против часовой стрелки.

Итак, в интересующем нас месте у нас будет линия магнитного поля в форме круга. Что-то вроде этого. Идем против часовой стрелки.И мы выберем империальную петлю, совпадающую с этой линией поля. Такой выбор позволит сделать угол между силовыми линиями магнитного поля, которые будут касаться этой. Магнитное поле, которое будет касаться этой линии поля и каждой точки контура. И d l, который также будет в этом случае в том же направлении, инкрементальный вектор смещения, вдоль петли, и угол между ними всегда будет равен нулю градусов. Кроме того, поскольку магнитное поле касается силовой линии, а мы всегда находимся вдоль одной и той же силовой линии, величина магнитного поля всегда будет постоянной вдоль этой петли с.И давайте назовем эту петлю как c для внутренней области.

Закон Ампера гласит, что b точка dl в этой замкнутой петле c, которую мы выбираем, должна быть заключена в mMu ноль, умноженная на i. Если мы запишем левую часть в явном виде, это будет величина b, величина dl, умноженная на косинус угла между этими двумя векторами, который равен нулю градусов, интегрированная по петле c, будет равна Mu, умноженному на ноль, умноженному на i. Поскольку косинус нуля равен единице, а величина магнитного поля постоянна по этой петле, мы можем взять ее за пределы интеграла.Тогда мы получим интеграл от dl, умноженный на b, по циклу c, равный Mu, умноженному на ноль, умноженному на i. Интеграл от dl по циклу c one означает, что величины этих векторов смещения складываются друг с другом на протяжении всего цикла, и если вы сделаете это, конечно, в конце концов мы получим длину этого цикла, другими словами , длина окружности этого круга. И это даст нам 2 Pi r, поэтому b, умноженное на 2 Pi r, будет равно Mu, умноженному на ноль, умноженному на i.

Хорошо, если бы плотность тока была постоянной, чтобы иметь возможность вычислить заключенное i, то есть чистый ток, протекающий через область, окруженную этой петлей, мы просто возьмем произведение плотности тока на площадь интересующий нас регион.Это прямое произведение даст нам чистый ток, протекающий через эту заштрихованную область, но, поскольку плотность тока меняется, мы не можем этого сделать.

Плотность тока изменяется в зависимости от радиального расстояния little r. Другими словами, по мере удаления от центра плотность тока принимает разные значения. Поскольку изменение зависит от этого радиального расстояния мало r, мы можем предположить, что вся поверхность состоит из добавочных колец очень малой толщины. Другими словами, мы можем выбрать добавочное кольцо, что-то вроде этого, с очень малой толщиной.Допустим, радиус этого кольца s, поэтому его толщина ds и эта толщина настолько мала, что при движении по этому радиальному расстоянию, по толщине этого кольца изменение плотности тока можно считать пренебрежимо малым. Другими словами, это изменение r настолько мало, что всю функцию для такого небольшого изменения можно считать постоянной. В этом случае мы можем рассчитать чистый ток, протекающий через область, окруженную поверхностью добавочного кольца. И если мы назовем этот ток как d i , как только мы вычислим этот ток, мы сможем продолжить и вычислить ток, протекающий через поверхность следующего добавочного кольца. И затем проделайте ту же процедуру для следующего. И так далее. Как только мы получим все эти дополнительные значения тока, если мы добавим их для этой области, мы сможем получить общий ток, протекающий через эту интересующую область.

Хорошо. Мы можем сказать, что d i будет равно плотности тока j, суммированной с вектором площади этой увеличивающейся кольцевой поверхности, и назовем это как d a. Ну, поскольку ток течет вне плоскости, следовательно, вектор плотности тока также указывает вне плоскости.Между тем, вектор площади этого кольца перпендикулярен площади поверхности кольца. Это тоже будет указывать вне плоскости. Тогда угол между этими двумя векторами будет равен нулю градусов. Таким образом, это произведение даст нам j раз d косинус нуля. Косинус нуля равен единице, а явное выражение для j равно j нулю, умноженному на 1, минус радиальное расстояние, деленное на радиус этого диска. Теперь здесь мы изменим переменную r на s, поэтому функция плотности тока будет равна j ноль, умноженному на 1 минус s на R.

Для d a, другими словами, площади поверхности этого добавочного кольца, если мы просто разрежем это кольцо, оно будет выглядеть как прямоугольная полоса. Что-то вроде этого. Длина этой полосы будет равна длине окружности этого кольца, то есть 2 Пи с. Толщина будет равна d s. Для такой прямоугольной полосы мы можем легко выразить площадь d a , которая будет равна длине, умноженной на 2 Pi s, умноженной на толщину, которая равна s. Следовательно, явная форма d i, инкрементальный ток, будет равна j нулю, умноженному на 1, минус s на R, умноженному на 2 Pi s d s.Итак, это даст нам инкрементный ток, протекающий через поверхность инкрементной полосы или инкрементного кольца, и, применяя ту же процедуру, мы сможем вычислить следующее d i и так далее, и так далее. Если мы добавим все эти d i друг к другу, этот процесс добавления будет интеграцией, тогда мы получим замкнутый ток, протекающий через область, окруженную этой замкнутой петлей c.

Хорошо, идем дальше. I вложенное будет равно, здесь 2 Pi и j ноль постоянны, мы можем взять это вне интеграла. 2 Пи j ноль. Записав этот интеграл в явном виде, мы получим интеграл, первый член даст нам s d s, а затем для второго у нас будет интеграл s в квадрате по R d s. Если мы посмотрим на границы интеграла, мы собираемся добавить эти дополнительные кольца до интересующей области. Другими словами, соответствующие радиусы этих колец будут начинаться от самого внутреннего кольца с нулевым радиусом и доходить до самого внешнего кольца в этой области, то есть до маленького r.Таким образом, s будет варьироваться от нуля до малого r в обоих этих интегралах. i вложенный поэтому будет равен 2 Pi j нулю. Первый интеграл даст нам s в квадрате над 2, оцененный как ноль и r. Здесь большое R является постоянным, мы можем взять его вне интеграла, и интеграл s в квадрате даст нам s в кубе по 3, поэтому отсюда мы получим s в кубе по 3 r, которые также оцениваются при нуле и малом r.

Подставляя границы, i вложенное будет равно 2 Pi j ноль раз, если вы подставите r вместо s в квадрате, у нас будет r в квадрате в числителе, а деление на 2, ноль даст нам просто ноль, минус, теперь мы заменит s здесь на r, так что в итоге мы получим r в кубе, деленное на 3 r. Опять же, если мы подставим ноль вместо s, это даст нам просто ноль. Здесь мы можем выразить величины внутри скобок в r в квадрате общих круглых скобок, тогда i заключенное становится равным 2 Pi r в квадрате, умноженному на j ноль, а внутри скобки у нас будет половина минус малое r, деленное на 3 больших R.

Хорошо. Поскольку мы вычислили вложенное i, возвращаясь к закону Ампера в левой части, у нас было b, умноженное на 2 Pi r, а в правой части у нас будет Mu, умноженное на i, умноженное на ноль.Mu ноль раз, а явная форма заключенного i равна 2 Pi r в квадрате, умноженному на j ноль, и умноженному на половину минус r на 3 r. Здесь мы можем разделить обе части на маленькое r, тем самым исключив эти r и r в квадрате в правой части. Находя b, мы также можем сократить 2 Pi с обеих сторон, и в итоге мы получим, что величина магнитного поля равна Mu ноль, умноженный на j, ноль, умноженный на половину, минус маленький r на 3 R, умноженный на маленький r. Следовательно, величина магнитного поля для этого цилиндрического провода с током, находящегося на расстоянии r от центра, будет равна этой величине.

Ну, если мы посмотрим на вторую область, которая находится снаружи провода, с этой переменной плотностью тока, и если мы перерисуем изображение сверху, вот радиус провода. Теперь наша точка интереса находится за пределами провода. Скажем, точка где-то здесь. Применяя ту же процедуру, поскольку ток выходит из плоскости, он будет генерировать линию магнитного поля в форме круга, вращающегося против часовой стрелки вокруг этого провода. Магнитное поле будет касаться этой силовой линии повсюду вдоль этой силовой линии.Поэтому мы выбираем гипотетический замкнутый контур, который совпадает с линией поля, проходящей через интересующую нас точку. Назовем этот цикл как c two.

Закон Ампера гласит, что b точка d l, проинтегрированная по этой петле c два, должна быть равна Mu, умноженному на ноль, умноженному на i. Левая часть закона Ампера будет точно такой же, как в предыдущей части, и в итоге она даст нам b, умноженное на 2 Pi r, что будет равно Mu, умноженному на i, умноженному на заключенное. Здесь нас интересует чистый ток, проходящий через поверхность, окруженную петлей c two, которая является заштрихованной областью.Когда мы смотрим на эту область, мы видим, что весь провод проходит через эту область, поэтому любой чистый ток, переносимый по проводу, будет течь через эту область. Опять же, у нас есть переменная плотность, которая является переменной в радиальном направлении, и мы выберем нашу добавочную область кольца с добавочной толщиной в произвольном месте и рассчитаем ток, протекающий через поверхность этого кольца, предполагая, что толщина кольца настолько тонкая , настолько мала, что при переходе от s к s плюс ds плотность тока остается постоянной.Или te изменение радиального расстояния для j, которое было j ноль раз 1 минус s над R, поэтому для такого небольшого приращения s пренебрежимо мало, поэтому можно принять изменение плотности тока для такого небольшого изменения радиального расстояния как незначительное , поэтому мы рассматриваем плотность тока для этой толщины как постоянную.

Затем снова d i становится равным j dot d a, что будет равно j d косинусу нуля, как и в предыдущей части. Опять же, точно так же, как и в предыдущей части, j ноль 1 минус s над R и для d a мы будем иметь 2 Pi s d s.Интегрируя эту величину по интересующей области, мы получим заключенное i. В этом случае интересующей нас областью является все поперечное сечение провода, и поэтому соответствующее s будет варьироваться от нуля до большого R, чтобы можно было получить полный ток, протекающий через площадь поперечного сечения этого провода. s будет варьироваться от нуля до большого R в этом случае.

Тогда i вложенное будет равно, снова возьмите 2 Pi и j ноль вне интеграла, так как они постоянны.Первое слагаемое даст нам интеграл от s d s, а затем второе даст нам интеграл от s в квадрате по R d s. Границы будут идти от нуля до большого R и от нуля до большого R также для второго интеграла. Взяв этот интеграл, мы получим 2 Pi j нуль, умноженный на s в квадрате по 2, оцененный в нуле и большом R, и минус s, умноженный на 3 r, снова оцененный в нуле и большом R. Подставив границы, мы получим 2 Pi j ноль умножить на r в квадрате на 2 от первого. Ноль даст нам снова ноль минус r в кубе на 3 r из второго интеграла, и здесь мы можем сократить r в кубе с r в знаменателе, поэтому мы получим только r в квадрате в числителе.

Здесь мы имеем r в квадрате на 2 минус r в квадрате на 3. У нас может быть общий знаменатель, чтобы выразить i заключенным как 3 r в квадрате минус 2 r в квадрате, деленное на 6. Числитель даст нам только один r в квадрате, поэтому i вложенный будет равен 2 Pi j ноль, умноженный на r в квадрате на 6. Это явная форма вложенного тока, который также является чистым током, протекающим по проводу. Мы также можем выразить эту величину через площадь поперечного сечения провода, поскольку Pi, умноженное на r квадрат, равно площади поперечного сечения провода.Тогда это также можно выразить как j ноль, умноженное на a, тогда мы можем сделать еще одно сокращение здесь между 2 и 6, мы получим 3 в знаменателе. Таким образом, мы можем выразить это как 1 на 3, умноженное на j ноль a, в терминах площади поперечного сечения провода.

Возвращаясь к закону Ампера, мы обнаружили, что левая часть равна b раз 2 Pi r. Правая сторона будет заключаться в Mu, умноженном на i, что в терминах радиуса равно 1 на 3 j, умноженное на Pi, большое R в квадрате, и в этой форме мы можем отменить числа Pi с обеих сторон и оставить только b, мы закончим вверх с Mu нулем, j нулем, 2 пойдет на другую сторону в качестве делимого, 2 умножить на 3 даст 6 и большое R в квадрате.Конечно, у нас также будет немного r в знаменателе. Или мы также можем записать это в терминах площади поперечного сечения провода как Mu ноль j ноль a, деленное на 2 Pi. 2 раза по 3 – это 6 Пи р. Итак, обе эти величины дадут нам величину магнитного поля вне этого провода, несущего переменную плотность тока.

Переменное электромагнитное поле

Зависимое от времени электромагнитное поле представляет собой поле, создаваемое нестационарным распределением движущихся зарядов.Для такого поля необходимо иметь вклады частных производных по времени всех величин в уравнениях поведения.

Другая особенность этого типа поля заключается в том, что не существует чисто электрических или чисто магнитных полей, но любое переменное электромагнитное поле представляет оба типа полей. То есть для переменного электромагнитного поля невозможно найти наблюдателя, который обнаруживает только одно из двух полей (кроме, возможно, в данный момент).Следствием этого одновременного возникновения двух полей является закон Фарадея, который гласит, что переменное магнитное поле индуцирует электрическое поле. Точно так же Максвелл предсказал, что переменное электрическое поле индуцирует магнитное поле. Эта взаимная поддержка друг друга, то есть магнитного поля, создающего электрическое поле, и электрического поля, создающего магнитное поле, приводит к явлению распространения волн. Предсказание электромагнитных волн и последующее успешное использование этих волн в системах связи является прекрасной кульминацией предшествовавших столетий исследований и экспериментов.

Модификация уравнений статического поля при изменении условий во времени

Прежде чем приводить общие уравнения для электромагнитного поля, изменяющегося во времени, мы суммируем основные уравнения, описывающие статические электрические, магнитные поля и стационарное поле текущий поток. Возможны несколько эквивалентных вариантов, но следующие уравнения выбраны потому, что они ясно показывают безвихревое свойство электростатического поля, свойство дивергенции магнитостатического и стационарного полей тока.

Уравнение электростатического поля. \ vec {D}} = \ rho}

Уравнение магнитостатического поля

( 2 ) ∇ × H → = J →, ∇⋅H → = 0 {\ displaystyle \ nabla \ times {\ vec {H }}={\vec {J}},\qquad \nabla \cdot {\vec {H}}=0}

Уравнение стоячих токов

( 3 )∇⋅J→=0{\ displaystyle \nabla \cdot {\vec {J}}=0}

Векторный потенциал и скаляр

После фиксирования односвязной области пространства можно показать, что существует скалярное поле ϕ{\displaystyle \phi \,}, называемое электрическим потенциалом, и векторное поле, называемое (магнитным) векторным потенциалом, в каждой точке пространства так, что электрические и магнитные поля определяются как:

E = -∇ϕ-1c∂A∂t, B =-∇×A {\ displaystyle \ mathbf {E} = – {\ boldsymbol {\ nabla}} \ phi – {\ frac {1} {c}} {\ frac {\ partial \ mathbf {A}} {\ partial t}}, \ qquad \ mathbf {B} = – {\ boldsymbol {\ nabla}} \ times \ mathbf {A } }

Четыре векторных уравнения Максвелла удовлетворяют одинаково при условии, что скалярные потенциалы и векторные потенциалы удовлетворяют уравнениям: \ phi – {\ frac {1} {c ^ {2}}} {\ frac {\ partial ^ {2} \ phi {\ partial t ^ {2}}} = \ rho, \ qquad \ Delta \ mathbf {A} – {\ frac {1} {c ^ {2}}} {\ frac {\ partial ^ {2} \ mathbf {A}} {\ partial t ^ {2}}} = \ mathbf {j} }

Замечательным свойством приведенных выше потенциалов является то, что из них можно составить релятивистский четырехвектор.

Обобщение закона Ампера

Из закона сохранения груза \partial \rho }{\partial t}}=0}

и с помощью закона Гаусса приходим к следующему уравнению

( 5 )∇⋅(j+∂D∂t)=0

Второй член в пределах расхождения известный как ток смещения.Мы можем добавить этот член к закону Ампера, не теряя согласованности в наших уравнениях. Следствием этого результата является появление волновых уравнений.

Потенциалы Льенара-Вихерта

Общая форма переменного электромагнитного поля может быть получена из запаздывающих потенциалов Льенара-Вихерта.

Важным следствием вышеупомянутых потенциалов является часть электромагнитной энергии, система мобильных зарядов, движение которых ограничено конечной областью пространства и излучается наружу.Таким образом, энергия в пределах конечной области, где находятся заряды, не остается постоянной.

Ссылки

  • Гриффитс, Дэвид. Введение в электродинамику. Прентис Холл, 1999. ISBN 0-13-805326-X.
  • Ландау и Лифшиц, Классическая теория поля , Под ред. Реверте, ISBN 84-291-4082-4 .
  • Рейц, Милфорд и Кристи, «Основы электромагнитной теории», четвертое издание. Эд. Эддин Уэсли. ISBN 968-444-403-6

Измерение магнитных полей | Лист-Магнитик ГмбХ

Напряженность магнитного поля, остаточная намагниченность, магнитная проницаемость, магнитный поток – что это на самом деле?

С помощью магнитов можно определять различные измеряемые параметры.Поскольку это часто приводит к путанице, вот краткий обзор. Для точного определения и физических основ мы просим вас обратиться к специальной литературе.

Напряженность магнитного поля (Гн)

Единицей измерения напряженности магнитного поля является А/м (из-за результатов чаще используются А/см или кА/м), ранее также использовался Эрстед (Э). Поскольку плотность магнитного потока B, измеренная в Гауссах (Гс) или Теслах (Тл), может быть преобразована с использованием постоянного коэффициента, напряженности магнитного поля и плотности потока (и, следовательно, единиц А/см, кА/м, Э, Гс, Т) можно использовать попеременно.

Устройства для измерения напряженности магнитного поля называются магнитометрами, измерителями магнитного поля, гауссметрами или тесламетрами.

Остаточная намагниченность / остаточный магнетизм

Остаточная намагниченность или остаточный магнетизм — это специальное рассмотрение напряженности магнитного поля, остаточной напряженности магнитного поля после воздействия магнита или после процесса размагничивания.
Остаточная намагниченность также может быть измерена измерителями магнитного поля, гауссметрами и тесламетрами.

Проницаемость

Относительная магнитная проницаемость (µr) — это параметр того, насколько сильно вещество может быть намагничено. Значение играет важную роль, особенно для нержавеющих сталей. Другой термин, используемый для этого, — магнитная проводимость. Единицы измерения нет, µr безразмерен. Простые измерительные устройства проверяют диапазон от µr = 1 (проницаемость вакуума) до 2.
Прибор для измерения проницаемости от нашей компании – Ferromaster.

Магнитный поток

Магнитный поток (Φ) описывает общую мощность магнита и может быть измерен с помощью флюксметра в катушке.Единицей измерения является вольт-секунда (Vs), также Вебер (Wb) или более ранний Максвелл (Mx).
Для измерения магнитного потока требуется флюксметр. По сравнению с ручными приборами для измерения магнитных полей или магнитной проницаемости эти приборы более сложны; это лабораторные устройства с подключенной вращающей катушкой Гельмгольца.

 

Откуда возникает нежелательный магнетизм стальных деталей?

Стальные детали, обладающие магнитными свойствами, могут создавать проблемы при дальнейшей обработке.Чистота компонентов снижается. Например, железные опилки прилипают, из-за чего инструменты изнашиваются. Или датчики мешают. Откуда берется этот магнетизм?
Причина не может быть указана в общих чертах. Стальные детали могут быть слегка намагничены полем Земли, при этом элементарные части материала выравниваются в направлении магнитного поля. Можно заметить, например, что стальной стержень легко намагничивается за счет вибрации во время транспортировки.
Однако, если вы используете магнитные подъемные инструменты, которые популярны во всем мире и бережно относятся к материалам, у вас может быть причина остаточного магнетизма.Первый шаг: Определите напряженность остаточного магнитного поля. Это в пределах вашего уровня терпимости? Если нет, то придется либо размагничивать детали, либо обойтись без магнитного крана. Перед установкой готовую деталь лучше всего размагнитить, чтобы свести к минимуму влияние транспортировки на остаточную намагниченность.

 

Простые устройства: компас и детектор вехи

С помощью простых устройств, таких как компас и детектор полюсов, можно сделать вывод о том, как проходят силовые линии, где лежат северный и южный полюса, но нельзя сказать о силе.
Детектор магнитных полюсов

 

Насколько сильно магнитное поле? – Измерение напряженности магнитного поля

Вопрос задается для определения пикового значения магнита или остаточного магнетизма. Устройства, выполняющие эти задачи, называются магнитометрами, приборами для измерения магнитного поля, Тесламетром или Гауссметром. Здесь рассматривается постоянное поле без смены полюсов.
При измерении вы должны исследовать: где полюса? В каком направлении датчик больше всего измеряет? Вызывает ли изменение вращение или наклон датчика? Таким образом, можно проверить максимальную напряженность поля каждого отдельного магнита.

Положение измерения и конструкция зонда имеют решающее значение для измеренного значения

Силовые линии магнитного поля проходят от северного полюса к южному полюсу магнита. В случае стержнеобразного магнита, например. полюса в основном на двух концах. Вот где поле сильнее. В зависимости от формы магнита силовые линии проходят по-разному; в подковообразном магните они параллельны внутри арки. Чем ближе вы измеряете напряженность магнитного поля к полюсу, тем она выше.В зонде так называемый датчик Холла регистрирует силу Лоренца, по которой рассчитывается напряженность поля. Чем ближе этот датчик Холла подходит к полюсу, тем больше действует сила. Разные конструкции зонда (аксиальные, тангенциальные) имеют разные формы установки датчика Холла и приводят к разным измеренным значениям.

Насколько сильным в целом является магнит? – Измерение потока

При испытании постоянного магнита или магнитной системы решающим вопросом является качество магнита и сила намагниченности магнита.Измерение напряженности магнитного поля с помощью устройства для измерения магнитного поля возможно только выборочно и не учитывает объем магнита. Эту задачу выполняет флюсометр. В сочетании с вращающей катушкой Гельмгольца магнитный поток постоянных магнитов может быть определен очень точно, поскольку измеряется весь объем магнита независимо от его положения. Воздействие магнита на катушку определяется в виде электрического напряжения и преобразуется в значение потока.
Флюксметр

 

Низкий магнетизм – Что такое проницаемость и остаточная намагниченность?

Магнитная проницаемость является показателем того, насколько сильно материал может быть намагничен. Утверждение имеет смысл там, где на самом деле не требуется никакого магнетизма, например, с нержавеющей сталью. Магнитную проницаемость не следует путать с остаточной намагниченностью или остаточным магнетизмом: остаточная намагниченность говорит о том, насколько сильно объект намагничен, проницаемость говорит о том, насколько легко он может быть намагничен.

При всех измерениях магнитного поля необходимо учитывать, что сама Земля имеет магнитное поле. Он очень слабый, 0,2 А/см. В зависимости от ориентации датчика это значение будет увеличивать или уменьшать измеренное значение. Поэтому возможны отклонения в диапазоне остаточной намагниченности на 10 % из-за поля Земли, и для воспроизводимости измерения следует учитывать положение объекта и положение измерительного зонда.

Из-за технических ограничений при измерении проницаемости можно измерять только слабомагнитные материалы.

Измеритель магнитной проницаемости

Измеритель остаточного магнитного поля

Измерительные приборы и зонды

В каких единицах вы должны измерять магнетизм? В зависимости от устройства в дополнение к основной единице А/см также могут отображаться Гаусс (Гс) или Милли-Тесла (мТл). Важный вопрос заключается в том, какие максимальные значения напряженности поля можно ожидать. В List-Magnetik есть выбор устройств и датчиков для любых целей – будь то одноручное устройство, будь то с отдельным датчиком или лабораторным устройством.
Здесь следует упомянуть измерители магнитного поля МП-800, МП-1000, МП-2000, МП-5000.

Измеритель магнитного поля/гауссметр

 

В чем разница между аксиальными и тангенциальными зондами?

Аксиальные датчики измеряют в направлении зонда. Тангенциальные датчики измеряют под углом 90° к датчику. Тангенциальные зонды больше подходят для измерений в полостях или узких трубах.В конечном итоге можно сказать, что тангенциальный зонд является более универсальным инструментом. Потому что практически все измерения осевого зонда можно проводить тангенциально. Одним из преимуществ аксиального датчика Лист-Магнитик является расстояние 2 мм между датчиком Холла и колпачком датчика. В производстве шарикоподшипников это значение стало стандартом де-факто для датчика.

Что такое эталон калибровки и для чего он нужен?

Эталон калибровки представляет собой эталонный магнит — постоянный магнит, который всегда показывает одно и то же значение, когда один и тот же датчик находится в одном и том же положении.При этом вы можете быть уверены, что зонд все еще работает правильно. В случае эталонов точной калибровки осевой или тангенциальный датчик удерживается в отверстии таким образом, что он не может трястись. В случае с тростниковыми датчиками датчик может быть поврежден, поэтому вам необходимо проверить его с помощью более простых накладных калибровочных стандартов. Комбинация устройства, зонда и эталона образует устройство, которое калибруется и сертифицируется вместе. Использование датчика на эталоне калибровки, который был скоординирован с другим датчиком, может привести к минимальному отклонению эталонного значения. Это связано с тем, что зонды не всегда могут быть созданы абсолютно одинаковыми. Однако это отклонение всегда постоянно.

 


 

Почему напряженность поля отличается от заявленной производителем?

Производитель магнитов обычно предоставляет так называемую кривую B-H для обеспечения качества, в которой указано как максимальное значение B для напряженности магнитного поля, так и значение I_Hc для сопротивления размагничиванию.Эти значения фиксируются в специальном измерительном приборе с ярмом, благодаря чему магнитопровод не имеет воздушных зазоров. Это измерительное устройство называется Permagraph, оно очень сложное и обычно слишком дорогое для обычных пользователей.

Если пользователь хочет измерить максимальную напряженность магнитного поля с помощью устройства для измерения магнитного поля (например, MP-800A, MP-1000, MP-2000) в целях контроля, он определит меньшее значение. Почему это? Измеренная сила магнитного поля существенно зависит от двух факторов: положения и расстояния. Магнитные поля вне магнита в воздухе неоднородны; различные расстояния измерения приводят к различным значениям измерения. Пользователь не может добиться оптимального состояния у производителя, магнитопровода без воздушного зазора, с устройством измерения магнитного поля.

Для измерения значения магнита, указанного производителем, необходимо идентичное измерительное оборудование и идентичное положение. Обычно ни то, ни другое неизвестно. Кроме того: Не существует стандарта измерения расстояния от датчика в зонде до контактной поверхности зонда.Поэтому для разных измерительных зондов часто бывает так, что измеренные значения не согласуются друг с другом.

Для проверки качества постоянного магнита имеет смысл использовать собственное измерительное оборудование для определения максимальной силы вновь приобретенного магнита. Для периодического мониторинга достаточно наблюдать за изменением во времени. Если при регулярно проводимых измерениях получаются постоянные результаты измерений, сила магнита остается неизменной.

Лучшим вариантом измерения является измерение величины потока с помощью флюксметра с катушкой Гельмгольца, в которую вставлен измеряемый магнит.Здесь вы не зависите от расстояния измерения и получаете сравнительное измерение по всему объему магнита вместо точечного измерения на магнитном полюсе. Однако этот метод более дорогой и непрактичный со встроенными магнитами.

 


 

Узнайте больше об измерении магнитного поля:

Существуют две точки зрения на формулировку теории электродинамика. Старший рассматривает силы притяжение или отталкивание между двумя зарядами или токами. результат действия на расстоянии.Закон электростатики Кулона и соответствующий закон магнитостатики был впервые сформулирован в этом мода. Фарадей [1] представил новый подход, в котором он предвидел пространство между взаимодействующими зарядами заполнить полями, какое пространство активизируется в определенном смысле; силы между двумя тогда взаимодействующие заряды переносятся, по мнению Фарадея, от элемент объема к элементу объема в пространстве между взаимодействующими тела, пока, наконец, их не переведут с одного заряда на другой. разное.Преимущество подхода Фарадея заключалось в том, что он приводил к нести в электромагнитной проблеме тогдашнюю хорошо развитую теорию механика сплошной среды. Кульминацией этой точки зрения было Формулировка Максвелла [2] уравнений, названных его именем.

С точки зрения Фарадея, электрические и магнитные поля определяется в точке r , даже если там нет заряда. Поля определяются с точки зрения силы, которая будет воздействовать на пробный заряд q , если он был введен в движение r скорость против в момент интереса.Это найдено опытным путем что такая сила будет состоять из двух частей, одна из которых не зависит от v , а другая пропорциональна v и ортогонален ему. Сила резюмируется с точки зрения напряженность электрического поля E и плотность магнитного потока o H по закону силы Лоренца . (Для обзора вектора операций см. Приложение 1.)

Рисунок 1.1.1 Сила Лоренца f в геометрической зависимости от напряженностей электрического и магнитного полей, E и H , и скорости заряда v : (a) электрическая сила, (b) магнитная сила, и (c) общая сила.

Суперпозиция электрических и магнитных силовых вкладов в (1) показано на рис. 1.1.1. На рисунке есть напоминание о правиле правой руки, используемом для определения направления перекрестное произведение v и o H .В общем, E и H не однородны, а являются функциями положения r и времени t : E = E ( r , t) и o H = o 3 H

3

7 ( р , т) .

Помимо единиц длины, массы и времени, связанных с механикой единица заряда требуется по теории электродинамика.Эта единица – кулон. Закон силы Лоренца, (1), затем служит для определения единиц E и o H .

Мы можем только установить единицы плотности магнитного потока o H от силы права и не может спорить до гл. 1.4 что производными единицами H являются ампер/метр и, следовательно, o являются Генри / метр.

В большей части электродинамики основное внимание уделяется не механика, но с электрическими и магнитными полями сами по себе.Поэтому неудобно пользоваться единицей массы при проверке единицы величин. Полезно ввести новое имя для единицы напряженности электрического поля – единица измерения вольт/метр.

В сводке переменных, приведенной в таблице 1.8.2 в конце в главе основными единицами являются СИ, а производными единицами использовать тот факт, что единица массы килограмм = вольт-кулон-секунда 2 /метр 2 , а также что кулон/секунда = ампер.Размерная проверка уравнений гарантируется, если основные единицы используется, но часто может быть выполнено с использованием производных единиц. То последние сообщают физическую природу переменной и естественную симметрия электрических и магнитных переменных.

Пример 1.1.1. Движение электронов в вакууме в униформе Статическое электрическое поле

В вакууме движение заряженной частицы ограничено только собственная инерция. В однородном электрическом поле, показанном на Инжир.1.1.2, магнитного поля нет, и электрон начинает от плоскости x = 0 с начальной скоростью v i .

Рисунок 1.1.2 Электрон, подверженный воздействию однородной напряженности электрического поля E x , имеет положение x , показанное как функция времени для положительных и отрицательных полей.

«Навязанный» электрический поле E = i x E x , где i x – единичный вектор в x направление и E x — заданная константа.Траектория к быть определено здесь и использоваться для иллюстрации заряда и тока плотность в примере 1. 2.1.

С m , определенными как масса электрона, закон Ньютона сочетает в себе с законом Лоренца для описания движения.

Положение электрона x показано на рис. 1.1.2. Обязанность электрон обычно обозначается как e (e = 1,6 x 10 -19 кулон ) , где e положительно, что требует явный знак минус в (4).

Проинтегрировав два раза, получим

где c 1 и c 2 — константы интегрирования. Если мы предположим, что электрон находится в точке x = 0 и имеет скорость v i когда t = t i , то эти константы равны

Таким образом, положение и скорость электрона задаются как функция время по

С 90 454 x 90 455, определенными как направленное вверх, и 90 454 E 90 666 x 90 667 > 0 90 455, движение электрона в электрическом поле аналогично свободному падению тела в гравитационное поле, как показано на рис. 1.1.2. С E x < 0 , и начальная скорость также положительна, скорость равна монотонно возрастающая функция времени, что также иллюстрируется Рис. 1.1.2.

Пример 1.1.2. Движение электронов в вакууме в униформе Статическое магнитное поле

Магнитный вклад в силу Лоренца перпендикулярен как к скорости частицы, так и к наложенному полю. Мы иллюстрируем этот факт, рассматривая траекторию, полученную в результате начального скорость v из по оси z .С постоянной константой плотность магнитного потока o H вдоль оси y сила равна

Перекрестное произведение двух векторов перпендикулярно двум векторам факторов, поэтому ускорение электрона, вызванное магнитным поле всегда перпендикулярно его скорости. Следовательно, магнитный одно только поле не может изменить величину скорости электрона (и отсюда и кинетическая энергия электрона), но может изменить только направление скорости. Поскольку магнитное поле однородно, потому что скорость и скорость изменения скорости лежат в плоскости, перпендикулярной магнитному полю, и, наконец, потому, что величина v не меняется, мы находим, что ускорение имеет постоянная величина и ортогональна как скорости, так и магнитное поле. Электрон движется по окружности так, что центробежная сила уравновешивает магнитную силу. Рисунок 1.1.3а иллюстрирует движение. Радиус окружности определяется приравнивая центробежную силу и радиальную силу Лоренца

Рис. 1.1.3 (a) При однородной плотности магнитного потока o H o и без начальной скорости в направлении y электрон имеет круговую орбиту. (b) При начальной скорости в направлении y орбита спиральная.

что приводит к

Предыдущую задачу можно модифицировать для учета любых произвольный начальный угол между скоростью и магнитным полем. Векторное уравнение движения (на самом деле три уравнения в трех неизвестные x , y , z )

линейна по , поэтому решения можно накладывать друг на друга, чтобы удовлетворить начальные условия, включающие не только скорость v из , но и направление y , v iy . Движение в том же направлении, что и магнитное поле не создает дополнительной силы. Таким образом, компонент y (12) равен нулю справа. Интеграция затем показывает, что направленная скорость y остается постоянной при ее начальное значение, v iy . К этому равномерному движению можно добавить уже получили, чтобы увидеть, что электрон следует по винтовой траектории, как показано на рис. 1.1.3б.

Интересно отметить, что угловая частота вращение электрона вокруг поля не зависит от скорость электрона и зависит только от магнитного потока плотность, o H o .Действительно, из (11) находим

Для плотности потока 1 вольт-секунда/метр (или 1 тесла) циклотронная частота равна f c = c /2 = 28 ГГц . (Для электрон, e = 1,602 x 10 -19 кулонов и m = 9,106 х 10 -31 кг.) с начальной скоростью в направлении z of 3 x 10 7 м/с, радиус инерции в плотности потока o H = 1 тесла равно r = v из / c = 1. 7 х 10 -4 м.

Создает ли постоянное магнитное поле электрическое поле?

Создает ли постоянное магнитное поле электрическое поле?

1) Стационарный заряд создает электрическое поле. 2) Движущийся заряд с постоянным ускорением создает электрическое поле, а также магнитное поле. 3) Движущийся Заряд с непостоянным ускорением создает электрическое поле, магнитное поле и энергию излучения.

При каких обстоятельствах магнитное поле создаст электрическое поле?

Магнитное поле описывает объем пространства, в котором происходит изменение энергии. Как предположил Ампер, магнитное поле создается всякий раз, когда электрический заряд находится в движении . Вращение ядра атома по орбите создает магнитное поле, как и электрический ток, протекающий по проводу.

Может ли магнитное поле создавать электрический ток без движения?

Вращение катушки с проволокой в ​​сильном магнитном поле Вы должны сделать это, потому что электроны в проволоке не могут чувствовать магнитную силу, если они не движутся. …Во время каждого оборота катушки электроны получают толчок от магнитного поля, двигая их вперед. Это создает электрический ток.

Что такое постоянное электрическое поле?

Постоянное электрическое поле — это поле, у которого (частная) производная по времени равна нулю . То есть не меняется во времени. Однородное электрическое поле — это поле, (частная) производная которого по любой пространственной переменной равна нулю. То есть поле одинаково по величине и направлению во всем пространстве.

На что влияют электрические и магнитные поля?

Когда электрические поля воздействуют на проводящие материалы, они влияют на распределение электрических зарядов на их поверхности . Они заставляют ток течь через тело к земле. Низкочастотные магнитные поля индуцируют циркулирующие токи внутри человеческого тела.

Все ли электрические поля имеют магнитные поля?

Однако чисто магнитные поля существуют . Следовательно, магнитные поля — это больше, чем просто релятивистские электрические поля. Правильное утверждение состоит в том, что электрические поля и магнитные поля фундаментальны, оба реальны и оба являются частью одной единой сущности: электромагнитного поля.

Какая связь между электрическими и магнитными полями?

Электричество и магнетизм — два взаимосвязанных явления, порожденных электромагнитной силой. Вместе они образуют электромагнетизм. Движущийся электрический заряд создает магнитное поле .Магнитное поле вызывает движение электрического заряда, производя электрический ток.

Движется ли магнитное поле?

Правило правой руки: Магнитные поля воздействуют на движущиеся заряды . … Угловая зависимость магнитного поля также заставляет заряженные частицы двигаться перпендикулярно силовым линиям магнитного поля по окружности или спирали, в то время как частица в электрическом поле будет двигаться по прямой линии вдоль линии электрического поля.

Влияет ли область цикла на текущий поток?

Площадь контура влияет на протекание тока. Таким образом, если мы уменьшим площадь контура, это увеличит ток , а увеличение площади контура уменьшит ток. . … Поскольку стержневой магнит входит в катушку слева, нарисуйте (см. пример) правило правой руки, чтобы описать обычное протекание тока.

Чем магнитное поле отличается от электрического поля?

Разница между электрическим полем и магнитным полем.Магнитное поле представляет собой площадь вокруг магнитной силы. Он получается при перемещении электрических зарядов. Направление магнитного поля показано линиями. При этом вокруг частиц генерируются электрические поля, которые приобретают электрический заряд.

Как создаются магнитные поля, когда ток не течет?

Магнитные поля создаются при протекании электрического тока: чем больше ток, тем сильнее магнитное поле. Электрическое поле будет существовать даже при отсутствии тока. Если ток течет, сила магнитного поля будет меняться в зависимости от потребляемой мощности, но напряженность электрического поля будет постоянной.

Как указывается направление магнитного поля?

Направление магнитного поля показано линиями. При этом вокруг частиц генерируются электрические поля, которые приобретают электрический заряд. В ходе этого процесса положительные заряды притягиваются, а отрицательные отталкиваются. Объект с движущимся зарядом всегда имеет как магнитное, так и электрическое поле.

Является ли напряженность магнитного поля постоянной?

Если ток течет, сила магнитного поля будет меняться в зависимости от потребляемой мощности, но напряженность электрического поля будет постоянной. Электромагнитный спектр включает в себя естественные электромагнитные поля, а также поля, созданные искусственными источниками: рентгеновские лучи используются для диагностики сломанной конечности после спортивной травмы.

Оставить комментарий

Ваш адрес email не будет опубликован.