Работа транзистора: простым языком для чайников, схемы

Транзисторы Linear Power MOSFET от Littelfuse – безопасная работа в активном режиме

22 марта 2022

управление питаниемLittelfuseстатьядискретные полупроводникиMOSFET

Транзисторы Linear Power MOSFET производства компании Littelfuse обеспечивают безопасную работу в схемах, где требуется длительная работа в активном режиме. Благодаря использованию механизмов подавления положительной обратной связи они не склонны к саморазогреву, имеют расширенную область безопасной работы и способны рассеять больше тепла на кристалле, чем аналоги других производителей.

Мощные полевые транзисторы с изолированным затвором (MOSFET) чаще всего используются в качестве коммутаторов, поэтому они работают либо в режиме насыщения, либо в режиме отсечки. Однако в ряде узлов, например, в компенсационных стабилизаторах, усилителях класса А или электронных нагрузках их рабочая точка должна находиться на линейном участке вольт-амперной характеристики.

Этот режим характеризуется одновременным наличием ненулевого тока стока и достаточно высокого напряжения между стоком и истоком, что приводит к выделению на кристалле довольно большого количества тепла.

Если кристалл транзистора разогреется до критической температуры, то в нем произойдут необратимые изменения и полупроводниковый прибор выйдет из строя. Для предотвращения этого необходимо следить за электрическими режимами работы транзистора и не допускать появления опасных термических перенапряжений. Это значит, что полупроводниковые приборы, предназначенные для работы в активном режиме, подразумевающем рассеяние на кристалле большого количества тепла, должны как минимум иметь расширенную область безопасной работы в режимах с прямым смещением (

Forward-bias Safe Operating Area, FBSOA).

Давайте рассмотрим особенности нового семейства полевых транзисторов с изолированным затвором Linear Power MOSFET, специально разработанных компанией Littelfuse для узлов, требующих работы транзисторов в активных режимах. Особенностью этих приборов является расширенная область безопасной работы, достигаемая за счет подавления внутренних положительных обратных связей и уменьшения электротермической нестабильности.

Упрощенная конструкция транзистора Linear Power MOSFET показана на рисунке 1. В этих приборах, как и в других MOSFET, существует паразитный биполярный n-p-n-транзистор, образованный областями с разными типами проводимости. Эмиттерный переход биполярного транзистора надежно шунтируется путем соединения подложки MOSFET с его истоком, поэтому он остается в закрытом состоянии даже в экстремальных электрических режимах.

Рис. 1. Структура Linear Power MOSFET

Еще одной особенностью транзисторов Linear Power MOSFET является контроль величины теплового сопротивления каждого транзистора, выполняемый в процессе производства. Такая проверка проводится для выявления возможных дефектов сборки, в частности наличия пустот припоя, увеличивающих риск возникновения точек локального нагрева.

Основными приложениями для транзисторов Linear Power MOSFET являются схемы, в которых транзистор должен длительное время находиться в активном режиме, например, электронные нагрузки, использующиеся для тестирования источников питания.

Вторичный пробой

В мощных силовых MOSFET под термином «вторичный пробой» (Second Breakdown) подразумевается внезапная потеря управляемости транзистора с последующим самопроизвольным переходом в состояние с малым сопротивлением канала. Происходит это из-за открытия паразитного биполярного транзистора, которое может произойти, например, из-за слишком резких изменений напряжения между истоком и стоком. Вторичный пробой силовых MOSFET, работающих в ключевых режимах, обычно не возникает. Однако в схемах, где рабочая точка MOSFET большую часть времени находится на линейном участке вольт-амперной характеристики, вероятность возникновения вторичного пробоя значительно возрастает из-за возможности фокусировки тока в определенных участках кристалла, приводящих к появлению локальных термических перенапряжений.

При работе в режиме насыщения увеличение плотности тока в некоторой области кристалла приводит к локальному увеличению температуры. Полупроводниковый материал канала MOSFET обладает положительным температурным коэффициентом сопротивления, поэтому при разогреве сопротивление перегруженной части канала увеличивается, что приводит к уменьшению тока и, как следствие, к ее охлаждению [1].

Таким образом, в режиме насыщения происходит автоматическое перераспределение тока внутри кристалла, что позволяет соединять параллельно несколько MOSFET без необходимости применения дополнительных балансирующих элементов.

Однако увеличение температуры кристалла приводит не только к росту сопротивления канала, но и к уменьшению порогового напряжения – напряжения между затвором и истоком, при котором между стоком и истоком образуется проводящий канал и начинает протекать ток. При работе в режиме насыщения сигнал управления значительно больше порогового напряжения, поэтому этот эффект не оказывает какого-либо заметного влияния на тепловой режим транзистора. Однако при работе в активном режиме, когда напряжение между затвором и истоком находится близко к пороговому значению, локальный нагрев кристалла может привести к еще большему увеличению температуры перегретого участка. Таким образом, при работе в активном режиме, даже если рассеиваемая мощность находится в пределах допустимых значений, возможен неконтролируемый саморазогрев кристалла, в результате которого может произойти вторичный пробой с последующим разрушением полупроводниковой структуры [2].

2=g_{FS}\left( V_{GS}-V_{GS(TH)} \right),\qquad{\mathrm{(}}{1}{\mathrm{)}}$$

где:

• K – параметр, зависящий от температуры и геометрических размеров транзистора;
• g_FS – крутизна его характеристики.

Рис. 2. Типовая вольт-амперная характеристика мощного MOSFET

Положительное напряжение V_GS нейтрализует запирающий потенциал стока, увеличивая количество электронов в областях с дырочной проводимостью (p-областях). По мере роста напряжения V_GS количество неосновных носителей заряда в p-областях увеличивается до тех пор, пока при напряжении V

GS_(TH) потенциал p-областей не станет равным нулю. С этого момента между стоком и истоком образуется проводящий канал, ток которого определяется разницей напряжений V_GS – V_GS(TH) [3].

Область безопасной работы является совокупностью графиков, определяющих режимы работы транзистора, в которых он может находиться без риска разрушения кристалла. Типовая область безопасной работы мощных MOSFET в режиме прямых смещений показана на рисунке 3. Она ограничена максимально допустимым напряжением между стоком и истоком V

DSS, максимально допустимым током стока I_DM, а также линиями, определяющими возможные комбинации напряжения и тока для максимально допустимой мощности рассеяния P_D.

Рис. 3. Типовая область безопасной работы мощных MOSFET

В данном случае на рисунке 3 присутствуют линия для продолжительно протекающего тока стока (DC) и четыре линии для одиночных импульсов длительностью 10, 1, 100 и 25 мкс. Левая верхняя часть области безопасной работы сформирована линией, являющейся функцией максимально возможного значения тока стока при данном напряжении и сопротивлении канала R_DS(ON).

В общем случае, максимальное значение мощности P_D, которая может быть рассеяна на кристалле, определяется формулой 2:

$$P_{D}=\frac{T_{Jmax}-T_{C}}{Z_{thJC}}=V_{DS}I_{D},\qquad{\mathrm{(}}{2}{\mathrm{)}}$$

где:

• Z_thJC – тепловое сопротивление «кристалл-корпус»;
• T_Jmax – максимально допустимая температура кристалла MOSFET;
• T_C – температура корпуса транзистора.

Однако формула 2 получена, исходя из предположения, что кристалл MOSFET имеет одинаковую температуру во всех точках, а это не соответствует действительности. Начнем с того, что сторона транзистора, припаянная к охлаждающей пластине его корпуса, имеет меньшую температуру, чем внутренние области кристалла, что является естественным физическим процессом передачи тепла. Во-вторых, кристалл транзистора может иметь внутренние дефекты, например, пустоты или полости, приводящие к локальным увеличениям теплового сопротивления и, как следствие, к локальному перегреву внутренних областей кристалла. В-третьих, концентрация легирующих добавок и толщина изолятора затвора могут привести к флуктуациям порогового напряжения и крутизны g

FS ячеек MOSFET, что также негативно сказывается на равномерности прогрева полупроводниковой структуры.

При работе в ключевом режиме эти нарушения и отклонения в большинстве случаев безопасны и не влияют на поведение схемы. Однако если транзистор работает в активном режиме, то последствия, вызванные подобными неоднородностями, могут быть самыми катастрофическими, особенно в случае, когда продолжительность нахождения транзистора в режиме повышенного тепловыделения превышает время, необходимое для переноса тепла от кристалла к радиатору.

Результаты исследований показали, что современные мощные MOSFET, оптимизированные для работы в ключевых режимах, при перемещении рабочей точки в правый нижний угол области безопасной работы обладают электротермической нестабильностью (Electro-Thermal Instability, ETI), приводящей к выходу их из строя.

Электротермическую нестабильность можно объяснить наличием положительной обратной связи, возникающей внутри MOSFET, работающего в активном режиме. Упрощенный механизм саморазогрева отдельных областей кристалла можно описать четырьмя этапами:

• вначале увеличивается температура в месте существования неоднородности;
• увеличение температуры приводит к уменьшению величины порогового напряжения V_GS(TH) на этом участке кристалла, поскольку пороговое напряжение имеет отрицательный температурный коэффициент;
• уменьшение порогового напряжения приводит к увеличению локальной плотности тока J_DS, поскольку она является функцией от квадрата разности напряжений (V_GS – V_GS(TH))²;
• увеличение локальной плотности тока приводит к еще большему увеличению температуры в месте появления неоднородности.

При неблагоприятных условиях, на возникновение которых влияет множество факторов, в том числе длительность импульса повышенной мощности, особенности конструкции транзистора и условий его охлаждения, электротермическая нестабильность может привести к тому, что весь ток стока сосредоточится в одной узкой области канала. Подобное перераспределение приведет к тому, что паразитный биполярный транзистор из-за высокой температуры уже не сможет находиться в закрытом состоянии и начнет пропускать электрический ток. Открытие паразитного биполярного транзистора означает потерю управляемости MOSFET (защелкивание), в результате чего ток стока перестанет зависеть от напряжения между затвором и истоком, и для перевода MOSFET в первоначальное состояние будет необходимо отключить цепь стока от источника питания и дать кристаллу остыть. Но поскольку в реальной схеме это чаще всего невозможно, то защелкивание транзистора в результате электротермической нестабильности приведет к еще большему увеличению тока стока из-за возникшего короткого замыкания и, как следствие, к разрушению кристалла.

Принимая это во внимание, компания Littelfuse разработала специализированную линейку транзисторов Linear Power MOSFET, оптимизированную для использования в приложениях, требующих функционирования полевых транзисторов в активном режиме. Особенностью этих полупроводниковых приборов является расширенная область безопасной работы, достигнутая за счет внедрения специализированных механизмов подавления положительных обратных связей, являющихся причиной электротермического разогрева [3].

В технической документации на транзисторы Linear Power MOSFET приводится гарантированная область безопасной работы, рассчитанная с учетом особенностей работы в активном режиме. Одним из таких MOSFET является транзистор IXTK22N100L, область безопасной работы которого показана на рисунке 4. Как видно из этого рисунка, на графиках присутствуют не только расчетные значения, но и точка, в которой проводятся испытания каждого прибора из этой линейки.

Рис. 4. Область безопасной работы MOSFET IXTK22N100L

Основные технические характеристики транзисторов Linear Power MOSFET, позволяющих получить представление о возможностях этой линейки, приведены в таблице 1.

Таблица 1. Основные характеристики транзисторов Linear Power MOSFET

Наименование	VDSS, В	ID, А	RthJC, К/Вт	Безопасная величина рассеиваемой мощности PD (TC = 90°C), Вт	Корпус
IXTh34N50L	500	24	0,31	200 (VDS = 400 В, ID = 0,5 А)	TO-247
IXTh56N50L	500	46	0,18	240 (VDS = 400 В, ID = 0,6 А)	SOT-227B
IXTK22N100L	1000	22	0,18	240 (VDS = 800 В, ID = 0,3 А)	TO-264
IXTh40N100L	1000	30	0,156	300 (VDS = 600 В, ID = 0,5 А)	SOT-227B

Согласно формуле 2, на кристалле MOSFET IXTK22N100L, у которого максимально допустимое напряжение «сток-исток» равно 1000 В, может рассеиваться мощность 700 Вт. Столь высокое значение рассеиваемой мощности может быть достигнуто в импульсных режимах, но не в схемах, где транзистор длительное время работает в активном режиме. Поэтому компания Littelfuse в технической документации на этот прибор приводит реальные области безопасной работы при разных температурах, полученные при условиях длительного нахождения прибора в активном режиме. Например, для транзистора IXTK22N100L максимально допустимая мощность при температуре корпуса транзистора T_C = 90°C не должна превышать 240 Вт (V_DS = 800 В, I_D = 0,3 А).

Примеры применения транзисторов Linear Power MOSFET

Одним из примеров практического применения транзисторов Linear Power MOSFET являются электронные нагрузки, используемые для тестирования источников питания. Электронная нагрузка фактически является программируемым резистором, образованным несколькими параллельно включенными высоковольтными MOSFET, работающими в активном режиме. В такой схеме вероятность равномерного распределения тока между транзисторами крайне мала, поскольку даже небольшой технологический разброс параметров MOSFET, в частности, порогового напряжения и крутизны, при работе в активном режиме приводит к значительной разбалансировке схемы.

Для равномерного распределения тока между разными транзисторами используются схемы местной отрицательной обратной связи на основании напряжений, формируемых резистивными датчиками тока, включенными в цепи истока каждого транзистора. Напряжение на токоизмерительном резисторе зависит от параметров конкретной схемы и обычно находится в диапазоне 1…2 B. Тепловая стабильность схемы определяется температурным коэффициентом резисторов [2].

Рассмотрим электронную нагрузку, рассчитанную на тестирование источников питания с выходным напряжением до 600 В и максимальным током до 2 А. При таких значения напряжения и тока в этой схеме должны использоваться транзисторы с максимально допустимым напряжением между стоком и истоком не менее 600 В.

Максимальную мощность, развиваемую блоком питания, можно определить по формуле 3:

$$P_{0}=I_{0}V_{0},\qquad{\mathrm{(}}{3}{\mathrm{)}}$$

где:

I₀ = 2 А – максимальный ток;

V₀ = 600 В – максимальное напряжение источника питания.

Таким образом, максимальная мощность блока питания равна P₀ = 2 × 600 = 1200 Вт.

В подобной электронной нагрузке можно использовать мощные полевые транзисторы IXTK22N100L, имеющие максимально допустимое напряжение 1000 В и максимально допустимый ток 22 А. Согласно технической документации, их максимальная рассеиваемая мощность в импульсном режиме равна 700 Вт, однако в активном режиме ее величина не должна превышать 240 Вт. Но поскольку полупроводниковые приборы должны иметь некоторый запас по всем ключевым параметрам, таким как напряжение, ток, мощность, то приняв, что величина рассеиваемой мощности не должна превышать 80% от максимально допустимого значения, получим, что на одном транзисторе IXTK22N100L должно рассеиваться не более 192 Вт тепла.

Максимально допустимая мощность электронной нагрузки также должна быть как минимум на 20% больше мощности тестируемого устройства. Это значит, что при мощности блока питания 1200 Вт максимально допустимая мощность, рассеиваемая на транзисторах, должна быть не менее 1440 Вт. Поскольку это число значительно превышает мощность, которую можно рассеять на одном транзисторе (192 Вт), то для реализации эталонной нагрузки необходимо использовать несколько параллельно соединенных транзисторов. В данном случае необходимо применить не менее восьми транзисторов IXTK22N100L (1400/192 ≈ 8).

Упрощенная принципиальная схема электронной нагрузки показана на рисунке 5 [2]. Резисторы R_S1…R_S8 используются в качестве датчиков тока транзисторов Q1…Q8. От их точности зависит равномерность распределения тока между каналами. Напряжение с этих резисторов поступает на инвертирующие входы операционных усилителей U1…U8, управляющих соответствующими транзисторами. Неинвертирующие входы всех усилителей соединены вместе и используются для установки тока, потребляемого схемой от тестируемого источника питания. Выходы операционных усилителей подключаются к затворам транзисторов через резисторы R_G1…R_G8 сопротивлением 5…50 Ом, предназначенных для ограничения тока затвора. Наличие этих резисторов является необязательным, однако они повышают устойчивость схемы.

Рис. 5. Упрощенная принципиальная схема электронной нагрузки мощностью 1440 Вт

Благодаря использованию механизмов подавления положительной обратной связи транзисторы Linear Power MOSFET производства компании Littelfuse не склонны к саморазогреву и имеют расширенную область безопасной работы. Это позволяет преодолеть ряд ограничений и безопасно использовать их в схемах, где требуется длительная работа в активном режиме. Транзисторы Linear Power MOSFET могут рассеивать на кристалле больше тепла, чем их аналоги, предназначенные для использования в ключевых режимах, однако не следует забывать, что величина мощности, рассеиваемой на кристалле в активном режиме, в любом случае будет меньше, чем при работе в импульсных схемах. 

Литература

1. Consoli, Alfio et al, “Thermal Instability of Low-Voltage Power MOSFETs,” IEEE Transactions on Power Electronics, Vol. 15, No. 3, May 2000.
2. Frey, Richard, Grafham, Denis, Mackewich, Tom, “New 500V Linear MOSFETs for a 120 kW Active Load,” Application Note, Advanced Power Technology (APT), 2000.
3. Baliga, B. Jayant, “Power Semiconductor Devices,» PWS Publishing Co., 1996.
4. Zommer, Nathan, “Monolithic Semiconductor Device and Method of Manufacturing Same,” U.S. Patent No. US4860072, August 1989.

Оригинал статьи

Перевел Александр Русу по заказу АО КОМПЭЛ

•••

Лабораторно-практическая работа №5 Исследование полевого транзистора

ЦЕЛИ РАБОТЫ

1. Измерить и построить стоковые характеристики полевого транзистора;

2. По данным стоковых характеристик построить стоко-затворную характеристику при определенном значении U_ЗИ;

3. Определить крутизну транзистора S в заданном положении рабочей точки, соответствующей линейному участку;

4. Сделать выводы.

КРАТКИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ СВЕДЕНИЯ

Полевые транзисторы с p-n переходом бывают двух типов: с n- и p- каналом. Рассмотрим полевой транзистор с n- каналом (см. рис. 5.1).

На двух сторонах полупроводниковой пластины n- типа созданы две сильнолегированных области. Эти две p- области соединены вместе и образуют вывод, называемый затвором. Два других вывода (сток и исток) образованы на двух концах полупроводниковой пластины.

Между двумя p- областями затвора находится n- область, называемая каналом. Естественные процессы дрейфа и диффузии зарядов на p-n переходе образуют области обеднения на границе p- затвора и n- подложки. Для нормальной работы n- канального полевого транзистора с p-n переходом внешний источник напряжения прикладывается так, чтобы сток был положительным по отношению к истоку.

Рис. 5.1 Структура n- канального полевого транзистора

Это внешнее напряжение вызывает ток, называемый током стока I_С, который протекает между стоком и истоком. Ток стока в n- канальном транзисторе состоит только из электронов, исходящих из истока. Другой источник напряжения, подключенный между затвором и истоком, отрицательным полюсом к затвору, смещает p-n переходы на каждой стороне канала.

Ширина областей обеднения зависит от величины обратно смещающего напряжения затвор-исток U_ЗИ. Если напряжение U_ЗИ станет отрицательнее, то области обеднения расширяются и проникают внутрь области канала, потому что область канала легирована намного слабее, чем p+ затворы. В результате этого канал становится уже и сопротивление его возрастает.

Если затвор транзистора накоротко соединен с истоком, то есть U_ЗИ = 0 В, при увеличении напряжения сток-исток, ток стока будет линейно возрастать, как это и бывает с полупроводником при малых приложенных напряжениях.

Согласно закону Ома

где R_СИ – сопротивление канала.

Это сопротивление можно выразить через параметры канала следующим образом

Важно, что распространение области обеднения в канале увеличивается при увеличении напряжения сток-исток. При этом ширина обедненной области больше (а канал уже) возле стока, чем возле заземленного истока.

Если далее увеличивать напряжение сток-исток, то две области обеднения коснутся друг друга возле стока. Это состояние называется отсечкой. Напряжение сток-исток U_СИ, при котором происходит отсечка, называют напряжением отсечки, коорое является важным параметром полевого транзистора с p-n переходом. У транзисторов с n- каналом это напряжение положительно, а у транзисторов с p- каналом – положительно. При дальнейшем увеличении напряжения сток-исток, ток стока может резко увеличиться из-за лавинного пробоя.

Для определения стоковых характеристик полевых транзисторов с p-n переходом следует увеличивать значения напряжений затвор-исток, и (фиксируя его) измерять изменение тока стока в зависимости от напряжения сток-исток. Таким образом, стоковые характеристики представляют собой следующие функциональные зависимости: I_С(U_СИ), при U_ЗИ = const.

По данным стоковых характеристик могут быть построены стоко-затворные характеристики, которые представляют собой зависимости тока стока от напряжения затвор-исток, снятые при фиксированных значениях напряжения сток-исток: I_С(U_ЗИ), при U_СИ = const.

Крутизной полевого транзистора называется величина

снятая при некотором постоянном значении напряжения U_СИ0. Как правило в качестве напряжения U_СИ0 выбирают напряжение покоя на выходе транзистора. Для транзисторов малой мощности величина S измеряется в мА/В.

Рис. 5.1 Схема для снятия семейства стоковых характеристик

ПОРЯДОК ПРОВЕДЕНИЯ РАБОТЫ

1. Для построения стоковых характеристик транзистора следует собрать схему, представленную на рис. 5.1. Результаты измерений следует занести в табл. 5.1;

2. По данным табл. 5.1 построить стоко-затворную характеристику при U_ЗИ = 6 В;

3. Вычислить значение крутизны транзистора S на линейном участке ее характеристики.

Табл. 5.1 Данные для построения семейства стоковых характеристик
UЗИ = 0 В
UЗИ = 0,1 В
UЗИ = 0,2 В
UЗИ = 0,3 В
UЗИ = 0,4 В
UЗИ = 0,5 В
UКЭ, B	0,2	0,5	1	2	5	7	9	12

РЕЗУЛЬТАТЫ РАБОТЫ

1. Стоковые характеристики транзистора.

2. Стокозатворная характеристика, снятая при U_ЗИ = 6 В.

3. Выводы по работе.

ВЫВОДЫ

1. В отличие от биполярного транзистора полевой транзистор не требует для управления входного тока, что обуславливает высокую величину его входного сопротивления.

2. Стоко-затворная характеристика при небольших значениях напряжений U_ЗИ имеет линейный участок, что позволяет использовать его для усиления сигнала.

3. Крутизна транзистора отвечает за его коэффициент усиления по напряжению; чем больше величина S, тем лучшими усилительными свойствами он обладает.

Детали работы транзистора

Детали работы транзистора

Транзистор в цепи будет находиться в одном из трех состояний Отсечка (отсутствие тока коллектора), полезно для работы переключателя. В активной области (некоторый ток коллектора, более нескольких десятых вольт выше эмиттера), полезно для усилителей При насыщении (коллектор на несколько десятых вольта выше эмиттера), большой ток полезен для “включающих” приложений. Линия нагрузки транзистора Характеристические кривые

Индекс Концепции полупроводников Полупроводники для электроники

Гиперфизика***** Конденсированные вещества R Ступица 9002 100192 Назад Напряжение база-эмиттер В BE можно рассматривать как управляющую переменную, определяющую работу транзистора. Ток коллектора связан с этим напряжением соотношением Эберса-Молля (иногда называемым уравнением Шокли): где T = абсолютная температура k = постоянная Больцмана e = заряд электрона Ток насыщения характерен для конкретного транзистора (параметр, который сам по себе зависит от температуры). Эта зависимость стабильна в широком диапазоне напряжений и токов. Еще одним полезным соотношением является I C =βI B где β можно назвать коэффициентом усиления по току. Значение β не очень надежен, так как зависит от I C , V CE , и температура. Индекс Концепции полупроводников Полупроводники для электроники Ссылки Horowitz & Hill Sec. 2.10 Floyd Electronic Devices, Приложение B   HyperPhysics***** Конденсированные вещества R Ступица9 Назад Вот некоторые полезные «эмпирические правила», которые помогают понять работу транзистора (от Horowitz & Hill): Напряжение база-эмиттер V BE около 0,6 В “включит” диод база-эмиттер, и это напряжение изменится очень незначительно, Увеличение напряжения база-эмиттер V BE примерно на 60 мВ увеличит ток коллектора I C примерно в 10 раз. Эффективное последовательное сопротивление эмиттера по переменному току составляет около 25/I C Ом. Напряжение база-эмиттер В BE зависит от температуры и уменьшается примерно на 2,1 мВ/Кл Напряжение база-эмиттер В BE незначительно зависит от напряжения коллектор-эмиттер В CE при постоянном токе коллектора I C : ΔV BE ≈ -0,001ΔV CE . Кривая напряжения база-эмиттер Index Reference Horowitz & Hill Sec 2.10 Концепция полупроводников Полупроводники для электроники   **4 CondenPhysics**0040 R Ступица Назад Подробнее о транзисторных участках Индекс Полупроводниковые концепции Полупроводники для электроники Ссылка Симпсон CH 5 Гиперфизика ***** Конденсированная вещество . 0041 Назад Транзисторное действие Индекс Концепции полупроводников Полупроводники для электроники   Гиперфизика***** Конденсированные вещества R Ступица 9002 100192 Вернуться Нормальная работа транзистора приводит к тому, что ток между коллектором и эмиттером составляет около 99 % от общего тока. Показаны обычные символы, используемые для выражения отношений тока транзистора. Пропорциональность β может принимать значения в диапазоне от 20 до 200 и не является константой даже для данного транзистора. Он увеличивается для больших токов эмиттера, потому что большее количество электронов, инжектированных в базу, превышает количество доступных дырок для рекомбинации, поэтому доля, которая рекомбинирует с образованием тока базы, еще больше очерчивается. Использование текущего усиления бета. Индекс Концепции полупроводников Полупроводники для электроники   Гиперфизика***** Конденсированные вещества R Ступица 9002 100192 Назад Любая схема, которая зависит от определенного значения коэффициента усиления по току β, является неисправной схемой, поскольку это значение различается для данного транзистора, а также между разными транзисторами одного типа. Текущее усиление полезно для: Расчет цепей смещения Общий эмиттер Общий коллектор Расчет полных сопротивлений Общий эмиттер 42 Общий коллектор Общий коллектор Индекс Концепции полупроводников Полупроводники для электроники   Гиперфизика***** Конденсированные вещества R Ступица Назад Транзисторы Транзисторы33 Биполярный переходной транзистор состоит из трех областей легированных полупроводников. Небольшой ток в центральной или базовой области можно использовать для управления большим током, протекающим между концевыми областями (эмиттер и коллектор). Устройство можно охарактеризовать как усилитель тока, имеющий множество применений для усиления и переключения. Ограничения по эксплуатации Условия работы транзистора Разновидности транзисторов Сведения о проводимости в транзисторах Определение тока коллектора Подробная информация о переходе база-эмиттер Индекс Концепции полупроводников Полупроводники для электроники Концепции электроники   Гиперфизика***** Конденсированные вещества R Ступица Назад Больший ток коллектора I C пропорционален току базы I B согласно соотношению I C =βI B , точнее пропорционален напряжению база-эмиттер V БЭ . Меньший ток базы контролирует больший ток коллектора, обеспечивая усиление тока. Иногда бывает полезна аналогия с клапаном. Меньший ток в базе действует как «клапан», контролирующий больший ток от коллектора к эмиттеру. «Сигнал» в виде изменения тока базы воспроизводится как большее изменение тока между коллектором и эмиттером, что приводит к усилению этого сигнала. Ограничения по эксплуатации Комментарии к структуре К версии pnp Index Semiconductor concepts Semiconductors for electronics Electronics concepts Reference Diefenderfer /Holton p156   HyperPhysics***** Condensed Matter R Nave Назад Переходной транзистор Работа усилителя тока Ограничения по эксплуатации Index Концепции полупроводников Полупроводники для электроники Концепции электроники   HyperPhysics***** Condensed Matter R Ступица Назад Больший ток коллектора I C пропорционален току базы I B согласно соотношению I C =βI B , точнее пропорционален напряжению база-эмиттер V BE . Меньший ток базы контролирует больший ток коллектора, обеспечивая усиление тока. Ограничения по эксплуатации До версии npn Index Semiconductor concepts Semiconductors for electronics Electronics concepts   HyperPhysics***** Condensed Matter R Nave Назад Жирный текст и “кнопки” являются активными ссылками на дополнительную информацию. Index Semiconductor concepts Semiconductors for electronics Electronics concepts   HyperPhysics***** Condensed Matter R Nave Назад Часть данных производителя транзисторов представляет собой набор максимальных значений, которые не должны превышаться при его эксплуатации. Оставить комментарий Отменить ответ Для отправки комментария вам необходимо авторизоваться. Меню Поиск: