Физика vx – Ответы Mail.ru: физика. Что означает X в формуле axt = vx

Шпора по физике5

10. Центрированные оптич. системы. Оптич. сис. наз. центрированной, если центры всех ее эл-ов лежат на одной прямой, к-ая наз. глав. оптич осью. Для того, чтобы построить изображение в центри-ой оптич. сис., необязательно послед-но строить ход лучей для каждого эл-та оптич. сис-ы. У оптич. сис. имеются 3 особые точки и 3 осбые пл-ти, задание к-ых полностью определит св-во сис-мы и позволит строить эти точки и пл-ти наз. 1)фокальные точки и и фокальные пл-тии 2)глав. точки и глав. пл-ти и, и; 3)узловые точки и пл-ти и,и Главные точки глав. пл-ти имеют такую особенность, что если предмет расположить в перед. глав. пл-ти, то его изображение получится на зад. глав. пл-ти по вел-не равной самому предмету ( увеличь V=1) Оптическая система и ее схематическое изображение: Узловые точки и пл-ти обладают такой особенностью, что сопряженные лучи, падающие на сис-му из узловой точки и выходящие из узловой точки, м/у собой ║-ны. Если показатели прелом-ия сред. по обе стороны оптич. сис. одинаковы, то узловые и главные пл-ти совпадают. Если перед. и заднии фокусы лежат на ∞, то оптич. сис-а наз. афокальной или телескопичной. Пример построения изображения в оптич. сис-ме.

11. Фотомнтрия. Основы фотометрии. Интенсивность э/м волны. Фотом-ия – это раздел оптики, изуч-ий св-ва излучения, связанные с его энергетич. проявлениями. Подразделяется на объективную и субъек-ую. Объектив. фотом-ия изуч. энергетич. св-ва света по их воздействию на приборы. Субъектив. фотом-ия изуч. энергетич. св-ва света, оцениваемые по зрительному восприятию. [ср] (стерадиан) ,(ср)-телесный угол полупространства.ΔΩ(омега) – телесный угол.Получим ф-лу для элемента телесного углаdΩ. , ,, ; ,θ – полярный угол φ – азимутальный угол. . Интенсивность электромаг. волны. Если к-л физ. величина оканчивается на “-сть”(скорость, плотность, яркость и т.д), тогда речь идет о некоторой величине, приходящийся на единицу другой. Спектральная плотность относится к некоторой величине связанной с излучением и приходящийся на ед-цу длин волн или частот. Т.к. свет явл. э/м волной, то энергия света складывается из энергии электрич. поля и энергии магнит. поля. Из курса электродинамики известно, что объем. пл-ть электрич. поля опред-тся выражением: , а объем. пл-ть магнит. поля . Известно, что эти пл-ти м/у собой равны, тогда объем. пл-ть энергии э/м волны можно опр-ть как: Чаще всего рассм. среду – вакуум (ε =1) . Напряженность электрич. поля световой волны изменяется по гармонич. закону ω~Гц. Поэтому прибор регистрирует лишь сред. значения напряж-и поля ,<>=, – пл-ть энергии электромаг. волны. Рассм. волну падающую на площадку площадью S. За ед-цу времени ч/з эту площадку S пройдет энергия, содержащаяся в объеме V=S * c,где с=3 *м/с. Тогда энергия, заключенная в объеме V равна .Интенсивность э/м волны опр-ся как– энергия проходимая ч/з единич. площадку за ед. времени.I [Дж/ с] = [Вт/].Потоком излучения( Р[Вт] ) наз. физ. величина, численно равная энергии, переносимой волной за ед. времени ч/з площадку произвол. площади.Пусть точеч. источник света излучает во всех напр-ях, опр-им полн. поток, даваемый этим источником, т.е. энергию, распростр. источником во всех напр-ях. Пусть на расст-ии r от источника напряж-ть электр.поля равна , тогда полн. поток .Полн. мощность источника не должна зависеть от вида пов-ти, ч/з к-ую находим полн. поток. Если излучение распростр. в поглощающей среде, то с увелич-ем расст-ия от него полн. поток уменьшается. Волновые пов-ти от точеч. источников имеют вид сферы. Пусть на расст-ии 1м амплитуда вектора напряж-ти равна . На расст-ииr амплитуда вектора напряж-ти равна , тогда ,( * )..Из ( * ) видно, что напряж-ть э/м волны, даваемой точеч. источником, обратно пропорциональна расст-ию до него.

12. Объектив. фотометирч. величины. Объективные фотометрические величины часто сопровождаются словами : “энергетический” или “излучение”. Энергетич. поток – это объектив. ф/м в-на. Субъектив. ф/м в-ны сопровождаются словами: “свет”, “световой”. Например, световой поток или сила света. Кроме того, если в одной и той же задачи встречаются и объектив. и субъектив. ф/м в-ны, тогда субъектив. ф/м в-ны сопровождаются индексом v ( – сила света). Если в задачи рассм-ся один из видов ф/м в-н, то индексы обычно не ставятся. Рассм. Объектив. ф/м в-ны. Любое излучение, кроме лазерного, содержат в-ны широкого диапазона, включая инфракрасное и ультрафиолетовое. На излучение различ. длин волн приходится разная интенсивность. Спектральной пл-тью интенс-ти наз. физ. в-на , численно равная интен-и излучения, приходящаяся на ед. длин волн или частот. Спектр-ая пл-ть интенс-и зависит от длины в-ны или частоты. Если взять Интервал длин волн не единич., а произвол. Длины dλ, тогда интен-ть излучения, принадлежащая дан. интервалу, будет опр-ся . Полная интен-ть излучения, принадлежащая всему интервалу длин волн, опр-ся.Аналогично можно говорить о спектр-ых областях др. ф/м величин. Например,

studfiles.net

Главная – fiziku5.ru

Добро пожаловать на fiziku5.ru — проект, созданный студентами физиками и для физиков! В своё время мы отучились в самых разных ВУЗах на специальностях, так или иначе связанных с физикой, и понимаем, насколько всё таки сложно правильно решать задачи, писать курсачи или сдавать лабораторные работы неуступчивому преподавателю.

Здесь мы попытались собрать эдакую базу знаний по нашему «любимому» предмету: примеры решения задач, методички, учебники, тестовые задания различных направлений этой науки. Для вашего удобства вся информация разделена на категории, в каждой из которых вы найдете материалы на любой вкус. Также на страничке любой работы есть список полезных документов по этой же теме. Если же вас пугают длинные списки, воспользуйтесь строкой поиска.

Давайте остановимся на разделах fiziku5.ru и посмотрим, что же внутри:

Курсовые по физике

В этом отделе вы найдете много полезной информации о курсовых работах по физике: предметы и направления, по которым студенты других ВУЗов пишут свои труды. Мы разместили тут практические расчеты с курсовых работ, любезно предложенные нашими единомышленниками. Просто введите в поисковую строку название своей специальности и убедитесь в том, что мы проделали большую работу!

Дипломные по физике

Брррр, нас до сих пор бросает в дрожь от воспоминаний о финальной стадии обучения в ВУЗе: кажется, заветная свобода так близко, основные вычитки и практика позади, но…НО! Остаётся дело за малым: написать качественную дипломную работу в соответствии с ГОСТ, пройти предзащиту, внести правки, затем не поспать несколько ночей подряд, доводя до идеала собранный материал. Мы понимаем, насколько все это может быть тяжело и нудно, и поэтому в данной категории Физику5 собрали нереальное количество уникального материала для выполнения теоретической части дипломной работы. Ну и, конечно же, не забыли про практические расчеты: графики, формулы, доказательства и т.д. Пользуйтесь на здоровье:)

Контрольные по физике

Термех, МСС, строймех, механика жидкости и газа — сколько в этих словах музыки и поэзии) Скажем просто — с помощью данной части сайта вы сможете забыть о ночах и днях, проведенных за решений 100500 задач, которые регулярно портят вам жизнь! Примеры решений, методические указания к контрольным, типовые расчеты и формулы. Быть может, твоя задача уже решена?

Рефераты по физике

Не забыли мы и о студентах непрофильных ВУЗов — вам, ребята, точно знаем, могут задать написать реферат по физике. Не отчаивайтесь и не парьтесь: просто откройте этот раздел и найдите нужную инфу, которая, кстати, уникальна на 90% — лично проверяли.

Учебные материалы по физике

Тут вообще целый рай для ботаников! Лекции, методички, учебники, примеры экзаменационных вопросов и тестов, да и просто интересные материалы по современной и классической физике. Мы уверены, что вы обязательно найдете здесь что-нибудь для себя.

Удачи, физики!

fiziku5.ru

Fizika_5B070100_BTrus_RK1

5В070100 – биотехнология

Физика, РК1

2

рус.

Маханов К.М.

Средняя скорость равна

A)&

B)

C)

D)

E)

*****

Мгновенная скорость равна

A)

B)&

C)

D)

E)

*****

Ускорение равно

A)

B)

C)&

D)

E)

*****

Связь угловой скорости с линейной

A)

B)

C)

D)&

E)

*****

Связь углового ускорения и линейного

A)&

B)

C)

D)

E)

*****

Центростремительное ускорение равно

A)

B)

C)

D)

E)&

*****

Тангенциальное ускорение равно

A)

B)

C)&

D)

E)

*****

Какая величина является векторной

A) t – время

B) S – пройденный путь

C)& l – перемещение

D) m – масса

E) I – момент инерции

*****

Какая величина является скалярной

A) а – ускорение

B) F – сила

C) p – импульс

D) L– момент импульса

E)& I – момент инерции

*****

На графике зависимости скорости от времени площадь под кривой есть

A)& пройденный путь

B) ускорение

C) величина изменения скорости

D) перемещение

E) изменение ускорения

*****

Основное уравнение динамики поступательного движения

A)

B)&

C)

D)

E)

*****

Основное уравнение динамики вращательного движения

A)&

B)

C)

D)

E)

*****

Ускорение Кориолиса

A)

B)

C)

D)

E)&

*****

Момент инерции диска

A)

B)

C)

D)&

E)

*****

Теорема Штейнера

A)&

B)

C)

D)

E)

*****

Преобразование Лоренца для времени

A)

B)&

C)

D)

E)

*****

Преобразование Лоренца для длины

A)&

B)

C)

D)

E)

*****

Преобразование Лоренца для массы

A)

B)&

C)

D)

E)

*****

Закон сохранения импульса выполняется

A) при действии консервативных сил

B) при действии неконсервативных сил

C)& в замкнутых системах

D) в открытых системах

E) в сложных системах

*****

Закон сохранения механической энергии выполняется

A)& при действии консервативных сил

B) при действии неконсервативных сил

C) в замкнутых системах

D) в открытых системах

E) в сложных системах

*****

Механическая работа равна

A)

B)

C)

D)&

E)

*****

Момент инерции шара

A)&

B)

C)

D)

E)

*****

Момент инерции диска при оси, проходящей через конец радиуса

A)

B)&

C)

D)

E)

*****

Частота колебания математического маятника

A)&

B)

C)

D)

E)

*****

Частота колебания физического маятника

A)

B)

C)&

D)

E)

*****

Закон гармонического движения имеет вид . Амплитуда колебания

A)

B) φ

C) ωt

D) ω

E)& Х₀

*****

Закон гармонического движения имеет вид . Частота колебания

A)

B) φ

C) ωt

D)& ω

E) Х₀

*****

Закон гармонического движения имеет вид . Начальная фаза колебания

A)

B)& φ

C) ωt

D) ω

E) Х₀

*****

Потенциальная энергия пружины

A)&

B)

C)

D)

E)

*****

Какая сила не является консервативной

A) тяжести

B) кулоновская

C) упругости

D)& трения

E) ответ неоднозначен

*****

Импульс – величина равная

A)

B)

C)

D)

E)& mv

*****

Момент импульса

A)&

B)

C)

D)

E)

*****

Масса есть

A) характеризует вес тела

B)& мера инертности тела при поступательном движении

C) мера инертности тела при вращательном движении

D) мера взаимодействия тел

E) вес тела

*****

Момент инерции …

A) характеризует вес тела

B) мера инертности тела при поступательном движении

C)& мера инертности тела при вращательном движении

D) мера взаимодействия тел

E) вес тела

*****

Кинетическая энергия поступательного движения

A)

B)

C)

D)&

E)

*****

Кинетическая энергия вращательного движения

A)

B)

C)&

D)

E)

*****

Работа сил упругости

A)

B)&

C)

D)

E)

*****

Потенциальная энергия сил тяжести

A)

B)

C)

D)

E)&

*****

Закон сохранения момента импульса выполняется

A) при действии консервативных сил

B) при действии неконсервативных сил

C)& в замкнутых системах

D) в открытых системах

E) в сложных системах

*****

При поступательном движении система замкнута если

A) действие всех внутренних сил равно нулю

B) действуют консервативные моменты сил

C) действуют консервативные силы

D)& действие всех внешних сил рано нулю

E) действие всех внешних моментов сил рано нулю

*****

Работа сил тяжести

A)

B)

C)

D)

E)&

*****

При вращательном движении система замкнута если

A) действие всех внутренних сил равно нулю

B) действуют консервативные моменты сил

C) действуют консервативные силы

D) действие всех внешних сил рано нулю

E)& действие всех внешних моментов сил рано нулю

*****

Физический маятник совершает гармонические колебания при

A)& малых углах отклонения от равновесия

B) больших углах отклонения от равновесия

C) больших моментах инерции

D) большой массе

E) любых условиях

*****

Математический маятник совершает гармонические колебания при

A)& малых углах отклонения от равновесия

B) больших углах отклонения от равновесия

C) больших моментах инерции

D) большой массе

E) любых условиях

*****

Принцип относительности Галилея

A) постоянство скорости света во всех инерциальных системах

B)& неизменность времени во всех системах отсчета

C) преобразование массы тела от скорости движения

D) преобразование длины от скорости движения

E) эквивалентности энергии и массы

*****

Принцип относительности Эйнштейна

A)& постоянство скорости света во всех инерциальных системах

B) неизменность времени во всех системах отсчета

C) преобразование массы тела от скорости движения

D) преобразование длины от скорости движения

E) эквивалентности энергии и массы

*****

Эквивалентность энергии и массы выражается как

A)

B)&

C)

D)

E)

*****

Момент инерции стержня равна (ось вращения проходит через его середину)

A)

B)

C)&

D)

E)

*****

Момент инерции стержня равна (ось вращения проходит через его конец)

A)

B)

C)

D)&

E)

*****

Момент инерции материальной точки

A)

B)

C)

D)

E)&

*****

Найти момент инерции диска, если ось вращения проходит половину радиуса R

A)&

B)

C)

D)

E)

*****

Математический маятник – условия для данной модели

A) материальная точка

B) тело, подвешенное на невесомой и нерастяжимой нити

C)& материальная точка, подвешенная на невесомой и нерастяжимой нити

D) материальная точка, подвешенная на невесомой нити

E) материальная точка, подвешенная на нерастяжимой нити

*****

При равноускоренном движении пройденной расстояние равно

A)

B)

C)

D)&

E)

*****

При равноускоренном движении скорость равна

A)

B)

C)

D)

E)&

*****

Сила инерции при поступательном равна… и направлена…

A)& ma, против направления ускорения системы отсчета

B) ma, по направлению ускорения системы отсчета

C) ma, перпендикулярно направлению движения системы отсчета

D) –ma, против направления ускорения системы отсчета

E) -ma, перпендикулярно направлению движения системы отсчета

*****

Сила инерции при поступательном равна… и направлена…

A)& ma, против направления ускорения системы отсчета

B) ma, по направлению ускорения системы отсчета

C) ma, перпендикулярно направлению движения системы отсчета

D) –ma, против направления ускорения системы отсчета

E) -ma, перпендикулярно направлению движения системы отсчета

*****

Кориолисово ускорение возникает

A) при движении тела во вращающейся системе отсчета перпендикулярно радиусу

B)& при движении тела во вращающейся системе отсчета вдоль радиуса

C) на покоящееся тело во вращающейся системе отсчета

D) при движении тела поступательно и равномерно в неинерциальной системе отсчета

E) при движении тела поступательно и ускорено в неинерциальной системе отсчета

*****

При равномерном вращении тела (ω=const) движение в целом

A) раномерное

B) равнозамедленное

C)& ускоренное

D) замедленное

E) при движении тела поступательно и ускорено в неинерциальной системе отсчета

*****

При вращательном движении момент инерции является аналогом …. при поступательном движении

A)& массы

B) силы

C) импульса

D) ускорения

E) энергии

*****

Момент инерции зависит от

A) массы

B)& распределения массы относительно оси вращения

C) положения оси вращения

D) геометрии тела

E) положения оси относительно геометрии тела

*****

Центр массы

A)

B)

C)&

D)

E)

*****

Второй закон Ньютона

A)

B) тело движется равномерно и прямолинейно или остается в покое если действие всех сил на него скомпенсировано.

C)

D)&

E)

*****

Первый закон Ньютона

A)

B)& тело движется равномерно и прямолинейно или остается в покое если действие всех сил на него скомпенсировано.

C)

D)

E)

*****

Третий закон Ньютона

A)

B) тело движется равномерно и прямолинейно или остается в покое если действие всех сил на него скомпенсировано.

C)&

D)

E)

*****

По теореме Штейнера найти момент инерции катящегося диска относительно мгновенной оси вращения

A)

B)&

C)

D)

E)

*****

Плечо силы есть

A)& длина перпендикуляра, опущенного из оси вращения на линию действия силы

B) расстояние от оси вращения до точки приложения силы

C) расстояние от точки приложении силы до края тела

D) расстояние от оси вращения до края тела

E) длина линии, соединяющая начальное и конечное положения

*****

Момент силы есть

A) : l – расстояние от оси вращения до точки приложения силы, α – угол между F и l

B)&

C)

D)

E)

*****

Сила трения равна

A) : μ – коэффициент трения

B)

C)& :N – сила нормального давления

D)

E)

*****

Гармоническое движение

A) Любое периодическое

studfiles.net

5.05(физика)

Федеральное агентство по образованию

Муромский институт (филиал)

Государственного образовательного учреждения высшего

профессионального образования

Владимирский государственный университет

Кафедра: физика

Дисциплина: Физика

ОПРЕДЕЛЕНИЕ МОМЕНТА ИНЕРЦИИ ТВЕРДОГО ТЕЛА И ПРОВЕРКА ТЕОРЕМЫ ШТЕЙНЕРА МЕТОДОМ КРУТИЛЬНЫХ КОЛЕБАНИЙ.

Утверждено:

На методическом семинаре

Кафедры Физики

Зав. кафедрой ______

Муром 2005 г.

ОПРЕДЕЛЕНИЕ МОМЕНТА ИНЕРЦИИ ТВЕРДОГО ТЕЛА И ПРОВЕРКА ТЕОРЕМЫ ШТЕЙНЕРА МЕТОДОМ КРУТИЛЬНЫХ КОЛЕБАНИЙ.

Цель работы: изучение одного из способов определения момента инерции твердого тела.

Приборы и принадлежности: подвес трифилярный, секундомер, линейка, образцы.

К ДОПУСКУ

1. Какую роль играет момент инерции в случае вращательного движения твердого тела?

2. 0т чего зависит момент инерции тела относительно заданной оси?

3.Основная задача в работе?

4.Какие измерения и в каком порядке следует выполнять в процессе выполнения работы?

5. Составьте таблицу.

1. ВВЕДЕНИЕ

Твердое тело представляет собой систему материальных точек. Момент инерции J_z твердого тела относительно оси Z называется сумма произведений масс точек на квадрат их расстояний до этой оси.

(1)

где: Δm_i – масса i-ой точки тела,

r_i– ее расстояние до оси вращения.

Из (1) видно, что, момент инерции тела зависит от его массы, а так же от того, как масса распределена в этом теле. Очевидно, относительно заданной оси момент инерции твердого тела является величиной постоянной. Момент инерции твердых тел в некоторые случаях можно вычислить. На основе формулы (1) можно получить формулу для вычисления момента инерции

(2)

где ρ – плотность тела.

На основе (2)легко вычислить моменты инерции однородных тел правильной геометрической формы. Момент инерции кольца относительно оси, проходящей через его геометрический центр и перпендикулярной плоскости, натянутой на него,

где m – масса кольца,

R – радиус.

Момент инерции однородного сплошного диска или цилиндра

где m – масса диска,

R – его радиус.

Для неоднородных тел непосредственное вычисление момента инерции представляет собой задачу, иногда практически трудно разрешимую. Однако на практике важно знать моменты инерции многих тел. Надо научиться определить моменты инерции тел экспериментально. Один из методов предлагается в настоящей работе.

ТРИФИЛЯРНЫЙ ПОДВЕС состоит из диска массой m, радиусом R (рис 1.) подвешен­ного на трех симметрично расположенных нитях, верхние концы которых симметрично закреплены на краях диска меньшего радиуса. При повороте верхнего диска на небольшой угол α (вокруг вертикальной оси ОО₁). Все три нити принимают наклонное положение, центр тяжести нижнего диска припод­нимается по оси вращения и он начинает совершать крутильные колебания, период которых будет зависеть от его момента инерции. Крутильные колебания нижнего диска близки к гармоническим.

Возбуждение крутиль­ных колебаний осуществляется поворотом верхнего диска с помощью шнура. Пусть при крутильных колебаниях нижний диск поднимается на высоту h (см. рис 2.)h=h₁-h₂=BC₁-BC₂ и приобретает потенциальную энергию

Е=mgh

где m – масса нижнего диска.

Максимальная высота h₀ соответствует максимальному углу отклонения. Максимальная потенциальная энергия Е=mgh₀

При возвращении диска в положение равновесия она, полностью перейдёт в кинетическую энергию его вращения, т.е.

(3)

где J – момент инерции нижнего диска,

–максимальная угловая скорость при прохождении положения равновесия.

Силами трения пренебрегаем. Угловая скорость крутильных колебаний есть производная по времени от угла поворота, т.е.

где α – угол поворота;

Т – период колебания;

t – время.

Поэтому

(4)

Следовательно, при t=0,,, и т.д.

(5)

Из (3) и (5) имеем:

(6)

Из рис.2 найдем величину h₀, считая что h₁+h₂=2l, где l-длина нитей, имеем:

(7)

Из рис. 2 ясно, что

Подставляя значения в(7), получим:

(8)

Колебания гармонические, если α мал и синус угла α можно заменить его аргументом sin α ~ α. С учетом этого получим для h выражение

для h₀:

(9)

Из (6) и (9) имеем

(10)

Из формулы (10) можно вычислить момент инерции диска, если известен период крутильных колебаний Т. Если в центр диска поставить тело массой m₁, так чтобы равновесие не нарушалось, то момент инерции J₁ системы будет равен

(11)

где T₁ -период крутильных колебаний системы диск-тело, а

и зависит от размеров установки. 3ная моменты инерции диска не нагруженного J и нагруженного J₁ можно определить момент инерции J₂ тела по отношению к оси проходящей через центр инерции тела,

(12)

Если тело сместить на расстояние d от оси ОО¹, то его момент инерции J₃, определиться в соответствии с теоремой Штейнера.

(13)

Теорема Штейнера: момент инерции J₃ тела относительно произвольной оси 00¹ равен сумме момента инерции J₂ тела относительно параллельной ей оси NN₁, проходящей через центр масс тела, и произведения массы тела m на квадрат расстояния d между этими осями. Момент инерции системы диск-тело изменится когда тело сместим от оси 00¹ на d. Равновесие при этом нарушится. Чтобы этого не произошло, на диск ставят два одинаковых тела, расположенных симметрично относительно 00¹ на расстоянии d от нее, см.рис.3. Момент инерции J₁¹ системы диск-тело равен

(14)

рис.3.

где Т₂ — период крутильных колебаний системы диск-два тела. Зная, J₁¹ и Jможно определить момент инерции одного тела, смещенного на расстояние d от прежней оси 00¹

(15)

2. ВЫПОЛНЕНИЕ РАБОТЫ.

1. Измеряют радиусы платформы R и r верхнего диска, а так же длину нитей l

2. Масса платформы задана. Возбуждают крутильные колебания платформы и измеряют их период. По выполненным измерениям вычисляют момент инерции платформы по формуле (10).

3. Нагружают платформу телом m так чтобы его ось симметрии совпадала с осью платформы. Измеряют период колебаний нагруженной платформы и вычисляют момент инерции системы платформы -груз по формуле (11). Отсюда момент инерции груза

4. Проверка теоремы Штейнера. Нагружают платформу одинаковыми грузами, распо­лагая их симметрично относительно оси платформы. Определяют период колебаний. Вычисляют момент инерции по формуле (14).

Отсюда

5. Измерив расстояние между осями платформы и груза, вычисляют его момент инерции по теореме Штейнера.

Где d – расстояние между осью симметрии платформы и осью симметрии груза рис.3, оно измеряется линейкой или штангенциркулем.

6. Результаты измерений и вычислений заносят в таблицу 1.

Таблица 1

	m, кг	t, сек.	tср, сек.	Т, сек.	J, кг·м2
Пустая платформа		1) 2) 3)
Платформа + груз		1) 2) 3)
Платформа + 2 груза		1) 2) 3)

Вычислить погрешности: Е=

Откуда J = JE , результат записать в виде:

J = J  J.

КОНТРОЛЬНЫЕ ВОПРОСЫ.

1. Сформулируйте теорему Штейнера.

2.Что называется моментом инерции тела относительно оси вращения?

3. От чего зависит момент инерции твердого тела относительно оси?

4. Что характеризует момент инерции твердого тела?

5. Вычислите по известной формуле момент инерции платформы и сравните с результатами вашей работы.

studfiles.net