P физика: Таблица плотностей веществ — урок. Физика, 7 класс.

Физика и техника полупроводников

Физика и техника полупроводников

• Журналы
• Поиск
• Войти

Физика и техника полупроводников

• Описание журнала
• Редакционная коллегия
• Статистика
• Переводная версия

Авторам

• Правила оформления публикаций

Вышедшие номера

• 2022
  • 1 2 3 4 5 6 7 8 9
• 2021
  • 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12
• 2020
  • 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12
• 2019
  • 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12
• 2018
  • 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13
• 2017
  • 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12
• 2016
  • 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12
• 2015
  • 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12
• 2014
  • 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12
• 2013
  • 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12
• 2012
  • 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12
• 2011
  • 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12
• 2010
  • 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12
• 2009
  • 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12
• 2008
  • 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12
• 2007
  • 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12
• 2006
  • 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12
• 2005
  • 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12
• 2004
  • 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12
• 2003
  • 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12
• 2002
  • 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12
• 2001
  • 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12
• 2000
  • 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12
• 1999
  • 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12
• 1998
  • 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12
• 1997
  • 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12
• 1996
  • 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12
• 1995
  • 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12
• 1994
  • 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12
• 1993
  • 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12
• 1992
  • 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12
• 1991
  • 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12
• 1990
  • 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12
• 1989
  • 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12
• 1988
  • 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12

Home » Физика и техника полупроводников » Год 2016, выпуск 6

<<<>>>

Физика и техника полупроводников, 2016, том 50, выпуск 6

Электронные свойства полупроводников

Хохлов Д. Р.

Об итогах 12-й Российской конференции по физике полупроводников (Ершово, Звенигород, Москва, 20-25 сентября 2015 г.)

Стогней О.В., Аль-Малики А.Дж., Гребенников А.А., Семененко К.И., Буловацкая Е.О., Ситников А.В.

Влияние типа матрицы на магнитотранспортные свойства композитных систем Ni-AlO и Ni-NbO

Боднарь И.В.

Оптические свойства тонких пленок соединения In₂Se₃

Грушка О.Г.

Аномальная термоэдс в кристаллах Hg₃In₂Te₆

Поклонский Н.А., Вырко С.А., Поклонская О.Н., Забродский А.Г.

Роль электростатических флуктуаций при переходе от зонной электропроводности к прыжковой в легированных полупроводниках (на примере p-Ge:Ga)

Гайдар Г.П., Баранский П.И.

Особенности электрофизических параметров НТЛ-Si при разных режимах термообработки

Прокофьева Л.В., Константинов П.П., Шабалдин А.А.

Примесь олова в термоэлектрике ZnSb: генерация и компенсация носителей заряда

Ластовский С.

Б., Маркевич В.П., Якушевич А.С., Мурин Л.И., Крылов В.П.

Радиационно-индуцированные бистабильные центры с глубокими уровнями в кремниевых n⁺-p-структурах

Поверхность, границы раздела, тонкие пленки

Жуков Н.Д., Глуховской Е.Г., Хазанов А.А.

Локально-эмиссионная инжекция электронов в микрозерна поверхности полупроводников А^IIIВ^V

Полупроводниковые структуры, низкоразмерные системы, квантовые явления

Саченко А.В., Беляев А.Е., Конакова Р.В.

К вопросу об омичности контактов Шоттки

Карпунин В.В., Маргулис В.А.

Поглощение электромагнитного излучения в квантовой проволоке с анизотропным параболическим потенциалом в поперечном магнитном поле

Мараева Е.В., Мошников В.А., Петров А.А., Таиров Ю.М.

К модели окисления поликристаллических слоев халькогенидов свинца в иодосодержащей среде

Данилов Л.В., Петухов А.А., Михайлова М.П., Зегря Г.Г., Иванов Э.В., Яковлев Ю.П.

Особенности высокотемпературной электролюминесценции в светодиодной n-GaSb/n-InGaAsSb/p-AlGaAsSb гетероструктуре с высокими потенциальными барьерами

Завьялов Д. В., Конченков В.И., Крючков С.В.

Генерация постоянного поперечного тока в сверхрешетке в условиях воздействия бихроматического высокочастотного электрического и постоянного магнитного полей

Аморфные, стеклообразные, органические полупроводники

Иванова Е.В., Ситникова А.А., Александров О.В., Заморянская М.В.

Рост нанокластеров кремния в термическом диоксиде кремния при отжиге в атмосфере азота

Микро- и нанокристаллические, пористые, композитные полупроводники

Pal Suresh, Tiwari R.K., Gupta D.C., Saraswat Vibhav K., Verma A.S.

Inter atomic force constants of binary and ternary tetrahedral semiconductors

Углеродные системы

Давыдов С.Ю.

Примесь замещения в однослойном графене: модели Костера-Слэтера и Андерсона

Физика полупроводниковых приборов

Зуев С.А., Килесса Г.В., Асанов Э.Э., Старостенко В.В., Покрова С.В.

Зависимость проводимости от толщины активной области в тонкопленочных диодах Шоттки на GaAs

Кузьмичев Н. Д., Васютин М.А., Шилкин Д.А.

Экспериментальное определение производной вольт-амперной характеристики нелинейной полупроводниковой структуры с помощью модуляционного фурье-анализа

Иванов С.А., Никоноров Н.В., Игнатьев А.И., Золотарев В.В., Лубянский Я.В., Пихтин Н.А., Тарасов И.С.

Сужение спектральной полосы излучения мощного лазерного диода объемной брэгговской решеткой на фото-термо-рефрактивном стекле

Михайлов А.И., Афанасьев А.В., Ильин В.А., Лучинин В.В., Решанов С.А., Schoner A.

Метод увеличения подвижности носителей заряда в канале полевого 4H-SiC-транзистора

Гаджиев И.М., Буяло М.С., Губенко А.Е., Егоров А.Ю., Усикова А.А., Ильинская Н.Д., Лютецкий А.В., Задиранов Ю.М., Портной Е.Л.

Переключение между режимами синхронизации мод и модуляции добротности в двухсекционных лазерах с квантовыми ямами при изменении свойств поглотителя за счет эффекта Штарка

Изготовление, обработка, тестирование материалов и структур

Селезнев Б.И., Москалев Г.

Я., Федоров Д.Г.

Фотонный отжиг имплантированных кремнием слоев нитрида галлия

Лягаева Ю.Г., Вдовин Г.К., Николаенко И.В., Медведев Д.А., Демин А.К.

Модифицирование BaCe_0.5Zr_0.3Y_0.2O_3-delta оксидом меди: влияние на структурные и транспортные свойства

Матюшкин Л.Б., Рыжов О.А., Александрова О.А., Мошников В.А.

Синтез наночастиц металлов и полупроводников в потоке несмешивающихся жидкостей

Учредители

• Российская академия наук

• Физико-технический институт им. А.Ф.Иоффе Российской академии наук

Издатель

• Физико-технический институт им. А.Ф.Иоффе Российской академии наук

© 2022 Физико-технический институт им. А.Ф. Иоффе Российской академии наук
Powered by webapplicationthemes.com – High quality HTML Theme

Формула мощности в физике

Содержание:

• Определение и формулы мощности
• Единицы измерения мощности
• Примеры решения задач

Определение и формулы мощности

Определение

Мощностью некоторой силы является скалярная физическая величина, которая характеризует скорость произведения работы данной силой. Мощность часто обозначают буквами: N, P.

$$P=\frac{\Delta A}{\Delta t}(1)$$

В том случае, если за равные малые промежутки времени выполняется разная работа, то мощность является переменной во времени. Тогда вводят мгновенное значение мощности:

$$P=\lim _{\Delta t \rightarrow 0} \frac{\delta A}{\Delta t}=\frac{d A}{d t}$$

где $\delta A$ – элементарная работа, которую выполняет сила, $\Delta t$ – отрезок времени в течение, которого данная работа была выполнена. Если мгновенная мощность не является постоянной величиной, то выражение (1) определяет среднюю мощностьза время $\Delta t$.

Мощность силы можно определить как скалярное произведение силы на скорость, с которой движется точка приложения рассматриваемой силы:

$$P=\bar{F} \bar{v}=F_{\tau} v$$

где $F_{\tau}$ – проекция силы $\bar{F}$ на направление вектора скорости ( $\bar{v}$).

При поступательном движении некоторого тела, имеющего массу m под воздействием силы $\bar{F}$ мощность можно вычислить, применяя формулу:

$$P=m v \dot{v}(4)$$

В общем случае произвольного перемещения твердого тела суммарная мощность есть алгебраическая сумма мощностей всех сил, которые действуют на тело:

$$P=\sum_{i=1}^{k} \bar{F}_{i} \cdot \bar{v}_{i}(5)$$

где $\bar{v}_{i}$ – скорость перемещения точки, к которой приложена сила $\bar{F}_{i}$.

В случае поступательного движения твердого тела со скоростью $\bar{v}$ мощность можно определить при помощи формулы:

$$P=\overline{F v}(6)$$

где $\bar{F}$ – главный вектор внешних сил.

Если твердое тело совершает вращение вокруг точки О или вокруг неподвижной оси, которая проходит через точку О, то формулой для счет мощности можно считать выражение:

$$P=\bar{M} \bar{\omega}(7)$$

где $\bar{M}$ – главный момент внешних сил по отношению к точке О, $\bar{omega}$ – мгновенная угловая скорость вращения тела.

Единицы измерения мощности

Основной единицей измерения мощности силы в системе СИ является: [P]=вт (ватт)

В СГС: [P]=эрг/с.

1 вт=10⁷ эрг/( с).

Примеры решения задач

Пример

Задание. Какова мощность (P(t)), развиваемая силой, если она действует на тело, которое имеет массу m и под воздействием приложенной силы движется поступательно. {5}\right)$

236

проверенных автора готовы помочь в написании работы любой сложности

Мы помогли уже 4 396 ученикам и студентам сдать работы от решения задач до дипломных на отлично! Узнай стоимость своей работы за 15 минут!

Пример

Задание. Какова мгновенная мощность силы тяжести на высоте h/2. если камень массы m падает с высоты h. Сопротивление воздуха не учитывать.

Решение. Сделаем рисунок.

В качестве основы для решения задачи используем формулу для мгновенной мощности вида:

$$P=\bar{F} \cdot \bar{v}(2.1)$$

Сила, действующая на тело – сила тяжести. Она направлена по оси Y, выражение для ее проекции на ось Y запишем как:

$$F=m g(2.2)$$

В начальный момент времени тело имело скорость равную нулю, тогда скорость тела в проекции на ось Y можно вычислить, используя выражение:

$$v=v_{0}+g t=g t(2. {3} h}$

Читать дальше: Формула плотности вещества.

Открытая Физика. Уравнение состояния идеального газа. Изопроцессы

Соотношение p = nkT, связывающее давление газа с его температурой и концентрацией молекул, получено в §3.2 для модели идеального газа, молекулы которого взаимодействуют между собой и со стенками сосуда только во время упругих столкновений. Это соотношение может быть записано в другой форме, устанавливающей связь между макроскопическими параметрами газа – объемом V, давлением p, температурой T и количеством вещества ν. Для этого нужно использовать равенства n=NV=νNAV=mMNAV.

Здесь N – число молекул в сосуде, N_А – постоянная Авогадро, m – масса газа в сосуде, M – молярная масса газа. В итоге получим: pV=νNAkT=mMNAkT.

Произведение постоянной Авогадро N_А на постоянную Больцмана k называется универсальной газовой постоянной и обозначается буквой R. Ее численное значение в СИ есть: R = 8,31 Дж/мольċК.

Соотношение pV=νRT=mMRT. называется уравнением состояния идеального газа.

Для одного моля любого газа это соотношение принимает вид: pV=RT.

Если температура газа равна T_н = 273,15 К (0 °С), а давление p_н = 1 атм = 1,013ċ10⁵ Па, то говорят, что газ находится при нормальных условиях. Как следует из уравнения состояния идеального газа, один моль любого газа при нормальных условиях занимает один и тот же объем V₀, равный V₀ = 0,0224 м³/моль = 22,4 дм³/моль.

Это утверждение называется законом Авогадро.

Для смеси невзаимодействующих газов уравнение состояния принимает вид pV = (ν₁ + ν₂ + ν₃ + …)RT, где ν₁, ν₂, ν₃ и т. д. – количество вещества каждого из газов в смеси.

Уравнение, устанавливающее связь между давлением, объемом и температурой газа было получено в середине XIX века французским физиком Б. Клапейроном, в форме (*) оно было впервые записано Д. И. Менделеевым. Поэтому уравнение состояния газа называется уравнением Клапейрона–Менделеева.

Следует отметить, что задолго до того, как уравнение состояния идеального газа было теоретически получено на основе молекулярно-кинетической модели, закономерности поведения газов в различных условиях были хорошо изучены экспериментально. Поэтому уравнение (*) можно рассматривать как обобщение опытных фактов, которые находят объяснение в молекулярно-кинетической теории.

Газ может участвовать в различных тепловых процессах, при которых могут изменяться все параметры, описывающие его состояние (p, V и T). Если процесс протекает достаточно медленно, то в любой момент система близка к своему равновесному состоянию. Такие процессы называются квазистатическими. В привычном для нас масштабе времени эти процессы могут протекать и не очень медленно. Например, разрежения и сжатия газа в звуковой волне, происходящие сотни раз в секунду, можно рассматривать как квазистатический процесс. Квазистатические процессы могут быть изображены на диаграмме состояний (например, в координатах p, V) в виде некоторой траектории, каждая точка которой представляет равновесное состояние.

Интерес представляют процессы, в которых один из параметров (p, V или T) остается неизменным. Такие процессы называются изопроцессами.

Изотермический процесс (T = const)

Изотермическим процессом называют квазистатический процесс, протекающий при постоянной температуре T. Из уравнения (*) состояния идеального газа следует, что при постоянной температуре T и неизменном количестве вещества ν в сосуде произведение давления p газа на его объем V должно оставаться постоянным: pV = const.

Изотермический процесс

На плоскости (p, V) изотермические процессы изображаются при различных значениях температуры T семейством гипербол p ~ 1 / V, которые называются изотермами. Так как коэффициент пропорциональности в этом соотношении увеличивается с ростом температуры, изотермы, соответствующие более высоким значениям температуры, располагаются на графике выше изотерм, соответствующих меньшим значениям температуры (рис. 3.3.1). Уравнение изотермического процесса было получено из эксперимента английским физиком Р. Бойлем (1662 г.) и независимо французским физиком Э. Мариоттом (1676 г.). Поэтому это уравнение называют законом Бойля–Мариотта.

Семейство изотерм на плоскости (p, V). T₃ > T₂ > T₁ Изохорный процесс (V = const)

Изохорный процесс – это процесс квазистатического нагревания или охлаждения газа при постоянном объеме V и при условии, что количество вещества ν в сосуде остается неизменным.

Как следует из уравнения (*) состояния идеального газа, при этих условиях давление газа p изменяется прямо пропорционально его абсолютной температуре: p ~ T или pT=const.

Изохорный процесс

На плоскости (p, T) изохорные процессы для заданного количества вещества ν при различных значениях объема V изображаются семейством прямых линий, которые называются изохорами. Большим значениям объема соответствуют изохоры с меньшим наклоном по отношению к оси температур (рис. 3.3.2).

Семейство изохор на плоскости (p, T). V₃ > V₂ > V₁

Экспериментально зависимость давления газа от температуры исследовал французский физик Ж. Шарль (1787 г.). Поэтому уравнение изохорного процесса называется законом Шарля.

Уравнение изохорного процесса может быть записано в виде: p=p0T0T=p0αT, где p₀ – давление газа при T = T₀ = 273,15 К (т.  е. при температуре 0 °С). Коэффициент α, равный (1/273,15) К^–1, называют температурным коэффициентом давления.

Изобарный процесс (p = const)

Изобарным процессом называют квазистатический процесс, протекающий при неизменным давлении p.

Уравнение изобарного процесса для некоторого неизменного количества вещества ν имеет вид: VT=const  или  V=V0αT, где V₀ – объем газа при температуре 0 °С. Коэффициент α равен (1/273,15) К^–1. Его называют температурным коэффициентом объемного расширения газов.

Изобарный процесс

На плоскости (V, T) изобарные процессы при разных значениях давления p изображаются семейством прямых линий (рис. 3.3.3), которые называются изобарами.

Семейство изобар на плоскости (V, T). p₃ > p₂ > p₁

Зависимость объема газа от температуры при неизменном давлении была экспериментально исследована французским физиком Ж.  Гей-Люссаком (1862 г.). Поэтому уравнение изобарного процесса называют законом Гей-Люссака.

Экспериментально установленные законы Бойля–Мариотта, Шарля и Гей-Люссака находят объяснение в молекулярно-кинетической теории газов. Они являются следствием уравнения состояния идеального газа.

Эфирные масла по знаку зодиака. Масла по Гороскопу. gangotri.ru

John P. Finley: Факультет физики и астрономии: Университет Purdue

ПРИМЕЧАНИЕ: Адреса электронной почты заканчиваются на @purdue.edu

BioSketch

Бакалавр физики, 1984 West Chester University
Ph.D. Физика 1990 University of Wisconsin-Madison

Научные интересы

• Рентгеновские и гамма-исследования компактных объектов
• Эволюция остатков галактических сверхновых и их связь с космическими лучами
• Природа темной материи
• Развитие наземной гамма-астрономии

Действия

I AM AM EMEM VERITAS ( V ERY E NEREGETIC R ADIATION I Maging T Elescope A RRAY S ystem. международная группа астрономов и астрофизиков, управляющая обсерваторией в Южной Аризоне. Обсерватория состоит из 4 12-метровых воздушных черенковских телескопов, которые наблюдают за небом в диапазоне энергий от 100 ГэВ до 30 ТэВ. Мои текущие научные интересы связаны с природой излучения компактных объектов при высоких энергиях, а также с поиском и раскрытием природы темной материи в Галактике, карликовых сфероидальных галактиках и скоплениях галактик.

 

Я являюсь членом Mu2e Collaboration, созданной Fermilab и Министерством энергетики. Mu2e — это команда физиков со всего мира, которые вместе разрабатывают, тестируют и строят эксперимент Mu2e. Целью этого проекта является наблюдение прямого превращения мюона в электрон в поле ядра алюминия, что нарушает нарушение аромата заряженных лептонов (CLFV). Обнаружение CLFV было бы четким индикатором физики за пределами стандартной модели.

 

Аспиранты Руководил

• Сангвук Парк, «Крупномасштабная структура мягкого рентгеновского фона вдоль галактической плоскости» 1994–1997 гг. , в настоящее время адъюнкт-профессор физики Техасского университета в Арлингтоне.
• Радхика Шринивасан, “Поиск пульсирующих нейтронных звезд при высоких энергиях” 1995-1998 гг., в настоящее время в John Muir Health, советник по клинической аналитике.
• Тони Холл, “Рентгеновские бинарные системы” 1996-2000, в настоящее время адъюнкт-профессор астрономии Арканзасского университета в Литл-Роке.
• Джон Миллис, «Наблюдение за излучением высокой энергии туманностями пульсарного ветра с помощью VERITAS», 2004–2008 гг., в настоящее время доцент кафедры физики Университета Андерсона.
• Бенджамин Зитцер, “Наблюдения VERITAS за туманностями пульсарного ветра в диапазоне VHE”, 2006–2010 гг., в настоящее время научный сотрудник с докторской степенью, Университет Макгилла.
• Джеймс Туччи, «Поиск свидетельств наличия темной материи в скоплениях галактик», 2012–2016 гг., в настоящее время приглашенный лектор IUPUI, адъюнкт физики UIndy и частный репетитор.
• Сяньбинь Ши, «Калибровочное исследование для эксперимента Mu2e», кандидат наук, ожидается в 2023 г.

Профессиональный опыт

• Август 2002 г. – настоящее время: Факультет физики и астрономии Университета Пердью. Профессор
• Август 2015 – 2021: Заведующий кафедрой физики и астрономии
• Август 2002 г. – август 2006 г.: Факультет физики и астрономии Университета Пердью. Заместитель начальника отдела
• , август 1999 г. — июль 2000 г.: обсерватория Ф. Л. Уиппла, Гарвард-Смитсоновский центр астрофизики. Приглашенный ученый
• , август 1998 г. — август 2002 г.: Факультет физики и астрономии Университета Пердью. Доцент
• Август 1993 г. – август 1998 г.: Факультет физики и астрономии Университета Пердью. Доцент
• , март 1991 г. – август 1993 г.: Астрофизическая группа Университета Висконсин-Мэдисон. Помощник научного сотрудника
• Сентябрь 1990 г. — март 1991 г.: Группа высоких энергий Университета Висконсин-Мэдисон. Научный сотрудник
• Январь 1984 года — июнь 1985 года: Отдел физики высоких энергий Аргоннской национальной лаборатории. Научный сотрудник под руководством доктора А. Барри Виклунда. ЗГС Э-441.

Некоторые избранные недавние публикации

Полный список публикаций см. по адресу Google Scholar .

1. «Поиск пульсаций от Геминги выше 100 ГэВ с помощью VERITAS», Алиу, Э. и др., The Astrophysical Journal, 800, 61A, 2015.
2. «Наблюдения сверхвысоких энергий за областью галактического центра, проведенные VERITAS в 2010–2012 гг.», Арчер, А. и др., The Astrophysical Journal, 790, 149A, 2014.
3. «Погоня за идентификацией галактических объектов ASCA (ChIcAGO): рентгеновский обзор неопознанных источников в галактической плоскости. I. Образец источника и первоначальные результаты», Андерсон, Г. Э. и др., Приложение к астрофизическому журналу, 212, 13A , 2014.
4. «Введение в концепцию CTA», Ачарья, Б. С. и др., Astroparticle Physics, 43, 3A, 2013.
5. «Глубинные наблюдения VERITAS за карликовой сфероидальной галактикой Segue 1», Алиу, Э. и др., Physical Review D, 85f2001A, 2012.

Научные интересы

• Рентгеновские и гамма-исследования компактных объектов
• Эволюция остатков галактических сверхновых и их связь с космическими лучами
• Природа темной материи
• Развитие наземной гамма-астрономии

Профессиональный опыт

• Август 2015 г. – настоящее время: Заведующий кафедрой физики и астрономии
• , август 2002 г. — настоящее время: факультет физики и астрономии Университета Пердью. Профессор
• Август 2002 г. – август 2006 г.: Факультет физики и астрономии Университета Пердью. Заместитель начальника отдела
• , август 1999 г. — июль 2000 г.: обсерватория Ф. Л. Уиппла, Гарвард-Смитсоновский центр астрофизики. Приглашенный ученый
• август 1998 г. – август 2002 г.: факультет физики и астрономии Университета Пердью. Доцент
• Август 1993 г. – август 1998 г.: Факультет физики и астрономии Университета Пердью. Доцент
• , март 1991 г. – август 1993 г.: Астрофизическая группа Университета Висконсин-Мэдисон. Помощник научного сотрудника
• Сентябрь 1990 г. — март 1991 г.: Группа высоких энергий Университета Висконсин-Мэдисон. Научный сотрудник
• Январь 1984 года — июнь 1985 года: Отдел физики высоких энергий Аргоннской национальной лаборатории. Научный сотрудник под руководством доктора А. Барри Виклунда. ЗГС Э-441.

Последнее обновлено : 11 мая, 2022 г. 15:24

• человек
• Факультет
• Заслуженный факультет
• .
• Аспиранты
• Памяти
• Туристическая информация

Чарльз П. Слихтер | Физика

Чарльз П. Слихтер (1924-2018)

Чарльз П. Слихтер , почетный профессор физики и химии Иллинойского университета, скончался в понедельник, 19 февраля 2018 г. , в Боулдере, штат Колорадо. Ему было 94 года.

Слихтер был пионером в разработке и применении спектроскопии ядерного магнитного резонанса (ЯМР) для выяснения структуры и поведения материи на атомном уровне, а также известным экспертом по сверхпроводимости. Основополагающий вклад Слихтера в области физики и химии конденсированных сред был отмечен многочисленными наградами, включая Национальную медаль науки 2007 года.

Слихтера уважают в Университете Иллинойса, где он проработал на факультете 57 лет, за то, что он пропагандировал «урбанистический стиль» — способ решения давних научных проблем путем сочетания теории и эксперимента, который подчеркивает тесное междисциплинарное сотрудничество. и взаимного уважения. Известный всем своей ослепительной улыбкой, заразительным энтузиазмом и фирменными галстуками-бабочками, Слихтер олицетворял науку во всей ее красе — творческой, строгой, любопытной и безупречно честной. Его вдохновенное учение обучило поколения американских физиков и химиков и, благодаря им, сделало возможным множество современных технологий.

ЯМР изучает атомные ядра, исследуя их радиоволнами и измеряя их реакцию. Ядра реагируют только тогда, когда радиоволны настроены на определенные резонансные частоты, которые зависят как от свойств ядер, так и от их локального магнитного поля. Измеренный спектр резонансных частот, а также временная динамика резонансного отклика дают информацию о локальном окружении ядер. Магнитно-резонансная томография (МРТ), широко используемая в медицине, представляет собой расширение ЯМР, которое позволяет реконструировать 2D- и 3D-изображения из спектров ЯМР.

Слихтер стал пионером многих фундаментальных методов ЯМР. Он был одним из первооткрывателей (вместе с Г. С. Гутовски и Д. В. МакКоллом) непрямого спин-спинового взаимодействия, известного как J -связь, в молекулах. Это явление позволяет вывести структурную информацию о молекулах из их спектра ЯМР и является ключевым аналитическим инструментом в современной химии. С Т.Р. Карвер, Слихтер осуществил первую динамическую поляризацию ядер с помощью электронных спинов. Динамическую поляризацию ядер можно использовать для резкого повышения чувствительности ЯМР, что позволяет изучать более сложные молекулы и образцы меньшего размера. Расширения метода используются для определения аспектов молекулярной структуры или для обеспечения метода работы трехуровневого мазера, микроволнового предшественника лазера.

Слихтер и его ученик Л.К. Хебель выполнил первые ЯМР-исследования сверхпроводников, материалов, в которых электрический ток может течь без сопротивления. Это само по себе было большим достижением, потому что сверхпроводники исключают магнитные поля и радиоволны, используемые для выполнения ЯМР-спектроскопии. Результаты их экспериментов признаны первым доказательством концепции спаривания электронов, лежащей в основе теории сверхпроводимости Бардина-Купера-Шриффера (БКШ), которая одновременно разрабатывалась также в Университете Иллинойса и была отмечена 19-й премией.72 Нобелевская премия по физике. Слихтер задумал эксперимент, слушая презентацию Бардина, и анализ был проведен при активном сотрудничестве авторов BCS, даже когда они торопились подготовить свою собственную теоретическую работу. Это сильное взаимодействие между теорией и экспериментом олицетворяло «урбанистический стиль» исследований, и Слихтер сыграл важную роль в задании этого тона для коллег. Еще одно «первое» исследование Слихтера, измерение паулиевой спиновой восприимчивости, было проведено после случайной встречи в коридоре с его коллегой Дэвидом Пайнсом, который только что вывел более точную теоретическую модель эффекта, но пожаловался Слихтеру, что «никто не может измерить Это.” Слихтер, который работал над некоторыми связанными проблемами в аспирантуре, ответил: «Дэвид, я знаю, как это измерить», и вскоре после этого были опубликованы экспериментальные результаты.

Другие известные исследовательские достижения включают открытия в области поведения высокотемпературных сверхпроводников, фундаментальные исследования металлических поверхностей для катализа, введение фазочувствительного обнаружения в импульсный ЯМР, теорию химического обмена и его влияние на спектры ЯМР, исследования заряда. волны плотности и эффект Кондо, теория химических сдвигов во фторе.

В Университете Иллинойса Слихтер руководил исследованиями 63 докторантов и более 15 постдокторантов, в том числе лауреата Нобелевской премии сэра Питера Мэнсфилда, соавтора МРТ вместе с Полом Лаутербуром. Учебник Слихтера, Принципы магнитного резонанса , уже третье издание, готовит студентов по всему миру уже почти 60 лет. Слихтер сказал в 2004 году: «Мне очень нравится заниматься физикой; личная связь – это то, как я люблю это делать. Если бы я не работал в университете, мне пришлось бы искать студентов для работы».

Вклад Слихтера в науку не ограничивался лабораторией и классной комнатой. Он с отличием служил стране в качестве члена Президентского научного консультативного комитета (1965–1969), президентский комитет по национальной медали науки (1969–74), президентский комитет по политике в области науки и техники (1976) и национальный совет по науке (1975–1984). В 1975 году Слихтер возглавил делегацию американских физиков твердого тела, отобранных Национальной академией наук в рамках инициативы по открытию научных обменов с Китайской Народной Республикой. В этой поездке он познакомился со своей будущей женой Энн Фитцджеральд, которая работала в Национальной академии наук и была переводчиком в делегации США.

В академических кругах Слихтер проработал 25 лет (1970–1995) в качестве члена Гарвардской корпорации, состоящей из семи человек, высшего руководящего органа Гарвардского университета, в том числе 10 лет в качестве старшего научного сотрудника. Он возглавлял отборочную комиссию, которая избрала Нила Руденстайна президентом Гарварда в 1991 году. Слихтер был президентом Международного общества магнитного резонанса с 1986 по 1989 год. Его заслуги перед промышленностью США включали членство в совете директоров Polaroid (1975-1989 гг.). 1995) и в научных консультативных комитетах IBM (1978-1993) и United Technologies (1972-1982).

Среди его многочисленных почестей и наград: Национальная медаль науки (2007 г.), премия Комстока (совместно с Э. Л. Ханом) Национальной академии наук (1993 г.), премия Ирвинга Ленгмюра в области химической физики (1969 г. ) и премия Оливера. Премия Э. Бакли по физике конденсированных сред (1996 г.) Американского физического общества, Премия Citation for Chemical Breakthrough (совместно с Х.С. Гутовски и Д.В. Макколлом) Американского химического общества (2016 г.) и трехгодичная премия Международного общества Магнитный резонанс (1986). Он получил степень почетного доктора наук Университета Ватерлоо (1993 г.) и Лейпцигского университета (2010 г.), а также степень почетного доктора права Гарвардского университета (1996 г.). Он был избран членом Национальной академии наук в 1967 году, Американской академии искусств и наук в 1969 году и Американского философского общества в 1971 году. Профессор Макартура и профессор физики Центра перспективных исследований Университета Иллинойса охарактеризовали Слихтера как «выдающуюся фигуру в физике конденсированных сред как на национальной, так и на международной арене. Он был теплой и поддерживающей фигурой на физическом факультете Урбаны вплоть до своих последних лет».

Почетный профессор Университета Иллинойса Гордон Бейм сказал: «Чарли был замечательным коллегой, одним из последних великих физиков послевоенного поколения. Он всегда был интеллектуально любознательным и удивительно мудрым. В то же время он был замечательным человеком, удивительно ободряющим и поддерживающим своих коллег, студентов и друзей, молодых и старых. Просто вид его теплой улыбки сделает день каждого ярче».

Заведующий кафедрой физики Иллинойского университета и профессор Дейл Ван Харлинген сказал: «Чарли Слихтер был легендой, образцом для подражания и другом для всех, кто когда-либо имел возможность встретиться с ним. Его страсть к хорошей науке, его заразительная доброта и его замечательная энергия вдохновляли меня на протяжении всей моей карьеры и, я думаю, всех остальных в Университете Иллинойса и за его пределами. Во многих смыслах Чарли лучше всего определил стиль Урбаны, который характеризует культуру и дух факультета физики в Иллинойсе, благодаря своему выдающемуся вкладу в ЯМР, который значительно повлиял на наше понимание физики конденсированных сред, особенно сверхпроводимости, и химии материалов. его превосходство в обучении и наставничестве студентов, а также его беспрецедентная теплота и дружелюбие. Он действительно один из великих ученых и джентльменов нашего поколения. Чарли произвел на всех нас неизгладимое впечатление — по нему будут скучать, но его никогда не забудут».

Слихтер родился 21 января 1924 года в Итаке, штат Нью-Йорк, в семье Самнера Хубера Слихтера, экономиста по труду, который стал первым профессором Ламонтского университета в Гарвардском университете, и Ады (урожденной Пенс) Слихтер. Слихтер был назван в честь своего деда по отцовской линии, Чарльза Самнера Слихтера, известного профессора прикладной математики и декана аспирантуры Висконсинского университета. Его дед по материнской линии, Уильям Дэвид Пенс, был профессором железнодорожного машиностроения в Висконсинском университете. С юных лет Слихтер интересовался наукой и математикой. Именно его курс физики на последнем курсе в школе Брауна и Николса в Кембридже, штат Массачусетс, без сомнения дал понять, что он хочет стать физиком.

Слихтер изучал физику в Гарвардском университете, получив степень A. B. (1946), MA (1947) и доктор философии. (1949) градусов там. Во время Второй мировой войны, будучи студентом Гарварда, он работал научным сотрудником в Исследовательской лаборатории подводных взрывчатых веществ в Вудс-Хоул, штат Массачусетс, где он сконструировал осциллографы — опыт, который подготовил его к докторской диссертации с Эдвардом Перселлом, который руководил группой. в Гарварде, который открыл ядерный магнитный резонанс. Слихтер был его третьим аспирантом, начав исследования с Перселлом вскоре после этого открытия.

Слихтер пришел в Университет Иллинойса в 1949 году в качестве инструктора, нанятого тогдашним главой факультета Ф. Уилером Лумисом в качестве неотъемлемой части усилий по созданию факультета мирового класса в новой области физики твердого тела. Два года спустя Слихтер был назначен доцентом и быстро поднялся по служебной лестнице до профессора в 1955 году. В Иллинойсе он занимал дополнительные должности профессора в Центре перспективных исследований (1968–1997) и на кафедре химии (19). 86–1997). После выхода на пенсию в 1996 году Слихтер продолжал активную исследовательскую программу в Иллинойсе, занимая должность профессора-исследователя физики и продолжая консультировать аспирантов (1997–2006).

У Слихтера осталась жена Энн Фитцджеральд Слихтер из Шампейна, Иллинойс; его дети Уильям Алми Слихтер из Миннеаполиса, Миннесота; Джейкоб Хубер Слихтер из Бруклина, Нью-Йорк; Энн Тайер Слихтер из Лос-Анджелеса, Калифорния; Дэниел Хубер Слихтер из Боулдера, Колорадо; и Дэвид Пенс Слихтер из Бингемтона, Нью-Йорк; и его внуки, Сара Тайер Слихтер из Кингстона, Нью-Йорк; Тайер Слихтер и Лила Слихтер из Миннеаполиса, Миннесота; и Тревор Хагар Слихтер и Изабелла Хагар Слихтер из Боулдера, Колорадо. Ему предшествовал в смерти его сын Самнер Пенс Слихтер. У него также осталась его первая жена, Гертруда Тайер Алми из Митчеллвилля, штат Мэриленд, которая является матерью Самнера, Уильяма, Джейкоба и Энн.

Поминальная служба, посвященная его жизни, состоится в субботу, 7 апреля 2018 г. , в 11:00 в Центре исполнительских искусств Краннерта в Урбане, штат Иллинойс.

Дерево стипендий Слихтера

Посмотреть увеличенную версию Древа стипендий

О нас

mr.p

Джонатан Томас-Палмер, он же mr.p или я: окончил Мичиганский университет в 1997 по специальности «Инженер-механик». Поработав какое-то время инженером, я вернулся в Мичиганский университет и получил степень магистра педагогики в 2000 году. Осенью 2000 года я начал преподавать физику в средней школе и 13 лет преподавал физику для подготовки к колледжу. В 2001 году я преподавал AP Физику B в течение 2 лет, прежде чем перейти на AP Физику C, как механику, так и электричество и магнетизм, и я преподавал AP Физику C в течение 9 лет.

Осенью 2011 года я начал снимать на видео все свои уроки и предоставлять их своим ученикам онлайн. В октябре 2012 года я начал загружать эти видео лекции в классе на YouTube. Есть 79часов и 495 видеороликов, размещенных на YouTube-канале mrthomaspalmer. Я начал использовать эти видео для перелистывания своих занятий в декабре 2012 года.

В феврале 2013 года я запустил канал FlippingPhysics на YouTube, потому что эти видео более четкие, лаконичные и комедийные. Все видео, которые я делаю с этого момента, будут относиться к разнообразию Flipping Physics.

В августе 2013 года я уволился с должности преподавателя физики, чтобы создавать больше видео Flipping Physics с участием Билли, Бобби и Бо. Идея состоит в том, что другие учителя могут использовать эти видео, чтобы перевернуть свои классы.

В январе 2014 года я вернулся на неполный рабочий день в школьный кабинет физики. Приятно вернуться в класс и по-прежнему иметь возможность продолжать преподавать физику миру, создавая видеоролики Flipping Physics.

Любимая еда: Nachos
Любимая группа: Beastie Boys, Indigo Girls, Led Zeppelin, The Wailin’ Jennys, The Accidentals
Любимый фильм: Все везде и сразу!!
Любимые хлопья: Виноградные орехи
Слово, которое лучше всего описывает меня: Проницательный
Облако терминов, которое показывает все другие классные веб-сайты, которые ссылаются на мой!

---

Переворачивание физики в «реальном» мире:

• 2022.02.22: Физика стала вирусной: учитель из Анн-Арбора находит мировую аудиторию с помощью красочных видеороликов по физике Talk & Live Обсуждение вопросов и ответов: Джонатан Томас-Палмер из Flipping Physics
• 2020.07.16: Мое обсуждение #FlipTech3020 асинхронного перевернутого игрового мастерства обучения.
• 03.07.2020: Статья о физике флиппинга.
• 2019.12.16: Официально стал партнером Discovery Education Content!
• 04.12.2019: Официально стал контент-партнером Bo Clips!
• 2019. 03.25: интервью Кена Бауэра в 25-м эпизоде ​​подкаста Ask the Flipped Learning Network
• 2019.03.20: Видео, представленное для проекта Psych Show: «Как создание видео на YouTube влияет на мое психическое здоровье?»
• 2018.11.13-14: Представлено о перевернутом и игровом обучении и подготовленных учителях физики на двухдневной осенней научной конференции A+ College Ready
• 20.10.2018: Представлено в секции AAPT Южного Огайо о перевернутом обучении и игровом обучении. студент должен знать
• 2017.11.09: Представлено о Flipping Education для учащихся средней школы MAC Мичиганского университета.
• 2017.06.14: Успешно перевернуть класс физики — вебинар AAPT
• 2016.12.12: Flipping the Classroom Around the World — Вебинар и Изображение
• 25.05.2016: Интервью для Общественной телевизионной сети Анн-Арбора о преподавании и Flipping Physics.
• 2015.08.07: Представлено о Flipping Education для учащихся средней школы MAC Мичиганского университета.
• 2015.03.19: Участник дискуссии на презентации MACUL15. «Обучение в прямом эфире: стратегии создания эффективного вебинара».
• 2015.01.16: Независимая статья Анн-Арбор обо мне!! «Физика переворачивания человека из Анн-Арбора получает национальное признание» .
• 2014.12.30 в 19:00: премьеры Flipping Physics на общественном телевидении Анн-Арбор!
• 2014.12.15: Финалист премии EduBlog в номинации «Лучшее использование средств массовой информации в образовательных целях» (посмотрите видео с моим запросом на голосование).
  • 2014.11: Я плеймейкер Мичиганского университета!
  • 2014.08.15: Представлен через Google Hangout участникам Flipping the Classroom в Сингапуре.
  • 25.05.2014: Представлено на FlipCon14.
  • 2014.05.18: Представлен вебинар о Flipping в образовании во время виртуальной конференции 4T Мичиганского университета.
  • 28.02.2014: Провёл презентацию на конференции Tech Talk средней школы Mercy о том, как и зачем переворачивать класс.
  • 27.02.2014: Принимал участие в записи телевизионной программы Американского сообщества выпускников, которая транслировалась по Детройтскому общественному телевидению.
  • 24.10.2013: Провел презентацию для студентов-преподавателей по программе магистра искусств с сертификацией учителей (MAC) в Мичиганском университете.
  • 2013.05.08: Эксперт по перевернутому обучению учителей Мичиганской ассоциации директоров средних школ по перевернутому обучению.

  Билли Класс: Младший в средней школе Любимая еда: спаржа, потому что она такая зеленая и полезная! Любимый галстук-бабочка: чистое золото!! Любимый фильм: Stand By Me Любимая группа: Taylor Swift Любимый цвет: Фиолетовый Слово, которое описывает меня лучше всего: Пунктуальность Любимые хлопья: Виноградные орехи Если бы я был мелком, я был бы CrayAngle, потому что они такие практичные.

  Бобби Класс: Старший в старшей школе Любимая еда: Наттер Баттерс Любимый фильм: Вспоминая Титанов Любимый десерт: ореховое масло Любимая книга: 3 and Out by John Bacon Слово, которое лучше всего описывает меня: Here Любимый вкус драже: Я люблю есть их все сразу Любимая цитата: «Есть три типа бейсболистов: те, кто делает это, те, кто наблюдает, как это происходит, и те, кто задается вопросом, что происходит». Томми Ласорда

  Бо Класс: Младший в средней школе Любимая еда: Рис на пару с соевым соусом Любимый фильм: Побег из Шоушенка Слово, которое лучше всего описывает меня: Taco Bell Любимая цитата: “Чувак, где моя машина?” Любимый фильм: Чувак, где моя тачка? (о, подождите. ..)

  Волосы

  • Кажется, есть много вопросов и комментариев по поводу волос. Так вот:
  • Я стригу волосы каждые 2,5 года и жертвую их. Я жертвую свои волосы детям с выпадением волос. Если вы планируете пожертвовать свои волосы, я рекомендую их.
    
  • Кроме того, я участвую в затянувшейся битве за пожертвования волос с дочерью Ким Ульрих. Присоединяйтесь!

  @FlippingPhysics Пожертвование # 2 под поясом этого ребенка – TY за продвижение @CWHL_org ! #cutpasslove pic.twitter.com/0QZ5eZZPBc — Ким Ульрих □ (@homeynlilfella) 28 июля 2017 г.

  Тег @kimberlybulrich Ты это! (Ты все еще играешь со мной?) Как всегда, спасибо @CWHL_org за хорошую работу! #cutpasslove pic.twitter.com/ZnMFzOYKQV — Джон Томас-Палмер (@FlippingPhysics) 2 августа 2020 г.

  Тай-дай

  Мне нравится тай-дай. Возможно, это преуменьшение. Мне действительно нравится тай-дай? Хм. Что ж, мой первый опыт покраски тай-дай был на вечеринке по случаю моего 16-летия, во время которой я необъяснимым образом решил, что было бы забавно, чтобы все покрасили тай-дай в апреле в Мичигане. (холодно.)  Это было настолько ужасно, что окрашивание было настолько ужасным, что я не красила тай-дай снова примерно 3 года спустя. И с тех пор я красилась как минимум раз каждое лето. Я решил вытащить хороший процент рубашек с принтом тай-дай, которые у меня есть в настоящее время, и показать их для вас здесь. За годы работы я изготовил сотни изделий, окрашенных в технике тай-дай. Это так весело. Я имею в виду, посмотри на всю эту краску для галстуков. Разве это не делает тебя счастливым? Это делает меня счастливой, и да, все мои творения с краской для галстуков висят на вешалках в моем шкафу. 😊
  

  Кейт

  Я действительно не мог бы делать это без моей жены. Она меня полностью поддерживает. Оставить комментарий Отменить ответ Для отправки комментария вам необходимо авторизоваться. Меню Поиск: