В чем измеряется период в физике: Колебательные движения — урок. Физика, 7 класс.

Период и частота колебаний. — forlearn.ru

Перейти к содержимому

1. Запишите две формулы для периода гармонических колебаний.
   T=\large \frac{2\cdot π}{ω}=\frac{1}{ν};
   где T~- период колебаний (время, за которое совершается одно полное колебание),
   ω~- угловая частота этих колебаний,
   ν~- частота этих колебаний (число полных колебаний, совершаемых за единицу времени).
2. Запишите и подробно объясните формулу для частоты колебаний.
   ν=\large \frac{N}{Δt};
   где ν~- частота колебаний,
   N~- число полных колебаний, совершённых системой за время Δt.
   То есть частота колебаний — это число полных колебаний, совершаемых за единицу времени. Обратите внимание, эта формула такая же, как формула для частоты обращения точки при равномерном движении по окружности. Так получается, потому что равномерное вращение точки по окружности — это тоже колебательное движение.
3. Что значит, что система, колеблющаяся без затухания, совершила одно полное колебание?
   Система, колеблющаяся без затухания, совершила одно полное колебание это значит, что все её характеристики вернулись к начальным значениям. Причём за начальные значения можно выбрать значения в любой момент времени.
4. В чём измеряется число полных колебаний в СИ?
   Число полных колебаний в СИ — это безразмерная величина и она выражается просто числом без единиц измерения.
5. В чём измеряется частота колебаний в СИ? Поясните, что означает эта единица.
   Частота колебаний в СИ измеряется в герцах [Гц]. Если частота колебаний 1~Гц, это значит, что за 1~с совершается 1-но полное колебание.
6. Запишите и подробно объясните формулу для периода колебаний. Сделайте рисунок.
   T=\large \frac{Δt}{N};
   где T~- период колебаний,
   Δt~- время, за которое совершается N полных колебаний.
   То есть период колебаний — это время, за которое совершается одно полное колебание.
   Период колебаний проиллюстрирован на рис. 64. А на рис. 65, период колебаний — это время, прошедшее между моментом 0 и моментом 8 (T=t_8-t_0).
7. В чём измеряется период колебаний в СИ? Поясните, что означает, если период колебаний равен одной этой единице.
   Период колебаний в СИ измеряется в секундах [с]. Если период колебаний 1~с, это значит, что одно полное колебание совершается за 1~с.
8. Чему равен период колебаний, график которых изображён на рис. 64?
   Период колебаний, график которых изображён на рис. 64 T=4.5~с-1/2~с=4~с.
9. Чему равна частота колебаний, график которых изображён на рис. 64?
   Частота колебаний, график которых изображён на рис. 64 ν=\large \frac{1}{4~с}\normalsize =0.25~Гц.
10. Запишите формулу для периода малых свободных колебаний математического маятника. Сделайте рисунок.
    T=2\cdot π\cdot \large \sqrt{\frac{l}{g}};
    где T~- период малых свободных колебаний математического маятника,
    l~- длина нити (смотри на рис. 66),
    
    Рис. 66. Математический маятник.
    Здесь под математическим маятником имеют ввиду груз, который можно принять за материальную точку, прикреплённый на невесомой, нерастяжимой нити к неподвижному потолку. ¹
    1 — маятник в положении равновесия (изображён на рисунке пунктиром (кроме потолка)),
    2 — маятник, выведенный из положения равновесия (изображён на рисунке сплошной линией),
    l~- длина этой нити,
    m~- масса этого груза.
    g~- модуль ускорения свободного падения.
11. Объясните, что значит малые колебания в предыдущем вопросе.
    «Малые колебания» означает колебания с маленькой амплитудой. Чем меньше амплитуда колебаний (то есть чем меньше максимальный угол, на который отклоняется нить от вертикали), тем точнее выполняется формула из предыдущего пункта. При получении этой формулы для угла α на который отклоняется нить от вертикали, используется приближённое равенство \sin⁡{α}\approx α, которое выполняется тем точнее, чем меньше α.
12. Запиши те формулу для периода свободных колебаний² пружинного маятника. Сделайте рисунок.
    T=2\cdot π\cdot \large \sqrt{\frac{m}{k}};
    где T~- период малых свободных колебаний пружинного маятника,
    m~- масса груза (смотри рис. 65, на котором подробно проиллюстрированы свободные колебания пружинного маятника),
    k~- жёсткость этой пружины.

Сноски:

1. И всё это, конечно, находится в однородном поле тяжести.
2. Почему здесь нет требования «малых»? Разве не будет меняться жёсткость пружины при значительных изменениях её длины?

Ссылки:

1. Эти же вопросы без ответов.
2. Следующая тема (Резонанс).
3. Предыдущая тема (Гармонические колебания).
4. Для комментариев, касающихся не только ЕГЭ по физике или этого сайта.

Свежие комментарии

КОЛЕБАНИЯ И ВОЛНЫ | Энциклопедия Кругосвет

КОЛЕБАНИЯ И ВОЛНЫ. Колебаниями называются процессы, при которых движения или состояния системы регулярно повторяются во времени. Наиболее наглядно демонстрирует колебательный процесс качающийся маятник, но колебания свойственны практически всем явлениям природы. Колебательные процессы характеризуются следующими физическими величинами.

Период колебаний Т – промежуток времени, через который состояние системы принимают одинаковые значения: u(t + T) = u(t).

Частота колебаний n или f – число колебаний в 1 секунду, величина, обратная периоду: n = 1/Т. Измеряется в герцах (Гц), имеет размерность с^–1. Маятник, совершающий одно качание в секунду, колеблется с частотой 1 Гц. В расчетах нередко используют круговую, или цикличную частоту w = 2pn.

Фаза колебаний j – величина, показывающая, какая часть колебания прошла с начала процесса. Измеряется в угловых величинах – градусах или радианах.

Амплитуда колебаний А – максимальное значение, которое принимает колебательная система, «размах» колебания.

Периодические колебания могут иметь самую разную форму, но наибольший интерес представляют так называемые гармонические, или синусоидальные колебания. Математически они записываются в виде

u(t) = A sin j = A sin(wt + j0),

где A – амплитуда, j – фаза, j0 – ее начальное значение, w – круговая частота, t – аргумент функции, текущее время. В случае строго гармонического, незатухающего колебания, величины А, w и j0 не зависят от t.

Любое периодическое колебание самой сложной формы может быть представлено в виде суммы конечного числа гармонических колебаний, а непериодическое (например, импульс) – бесконечным их количеством (теорема Фурье).

Система, выведенная из равновесия и предоставленная сама себе, совершает свободные, или собственные колебания, частота которых определяется физическими параметрами системы. Собственные колебания также могут быть представлены в виде суммы гармонических, так называемых нормальных колебаний, или мод.

Возбуждение колебаний может происходить тремя путями. Если на систему действует периодическая сила, меняющаяся с частотой f (маятник раскачивают периодическими толчками), система будет колебаться с этой – вынужденной – частотой. Когда частота вынуждающей силы f равна или кратна частоте собственных колебаний системы n, возникает резонанс – резкое возрастание амплитуды колебаний.

Если параметры системы (например, длину подвеса маятника) периодически изменяют, происходит параметрическое возбуждение колебаний. Оно наиболее эффективно, когда частота изменения параметра системы равна ее удвоенной собственной частоте: f_пар = 2nсоб.

Если колебательные движения возникают самопроизвольно (система «самовозбуждается»), говорят о возникновении автоколебаний, имеющих сложный характер.

Во время колебательных процессов происходит периодическое превращение потенциальной энергии системы в кинетическую. Например, отклонив маятник в сторону и, следовательно, подняв его на высоту h, ему сообщают потенциальную энергию mgh. Она полностью переходит в кинетическую энергию движения mv²/2, когда груз проходит положение равновесия и скорость его максимальна. Если при этом происходит потеря энергии, колебания становятся затухающими.

В физике отдельно рассматриваются колебания механические и электромагнитные – связанные колебания электрического и магнитного поля (свет, рентгеновское излучение, радио). В пространстве они распространяются в форме волн.

Волной называется возмущение (изменение состояния среды), которое распространяется в пространстве и несет энергию, не перенося вещества. Наиболее часто встречаются упругие волны, волны на поверхности жидкости и электромагнитные волны. Упругие волны могут возбуждаться только в среде (газе, жидкости, твердом теле), а электромагнитные волны распространяются и в вакууме.

Если возмущение волны направлено перпендикулярно направлению ее распространения, волна называется поперечной, если параллельно – продольной. К поперечным относятся волны, бегущие по поверхности воды и вдоль струны, а также электромагнитные волны – векторы напряженности электрического и магнитного полей перпендикулярны вектору скорости волны. Типичный пример продольной волны – звук.

Уравнение, описывающее волну, можно вывести из выражения для гармонических колебаний. Пусть в какой-то точке среды происходит периодическое движение по закону А = A₀ sin wt. Это движение будет передаваться от слоя к слою – по среде побежит упругая волна. Точка, находящаяся на расстоянии x от точки возбуждения, станет совершать колебательные движения, отставая на время t, необходимое для прохождения волной расстояния х: t = x/c, где c – скорость волны. Поэтому законом ее движения будет

A_x = A₀ sin w(t – x/c),

или, так как w = 2p/T, где T – период колебаний,

A_x = A₀ sin 2p(t/T – x/cT).

Это – уравнение синусоидальной, или монохроматической волны, распространяющейся со скоростью с в направлении х. Все точки волны в момент времени t имеют разные смещения. Но ряд точек, отстоящих на расстояние cT одна от другой, в любой момент времени смещены одинаково (т.к. аргументы синусов в уравнении отличаются на 2p и, следовательно, их значения равны). Это расстояние и есть длина волны l = сТ. Она равна пути, который проходит волна за один период колебания.

Фазы колебаний двух точек волны, находящихся на расстоянии Dх_{одна от другой, отличаются на Dj = 2pDх/l, и, следовательно, на 2p при расстоянии, кратном длине волны. Поверхность, во всех точках которой волна имеет одинаковые фазы, называется волновым фронтом. Распространение волны происходит перпендикулярно ему, поэтому оно может рассматриваться как движение волнового фронта в среде. Точки волнового фронта формально считают фиктивными источниками вторичных сферических волн, при сложении дающих волну исходной формы (принцип Гюйгенса-Френеля).}

Скорость смещения элементов среды меняется по тому же закону, что и само смещение, но со сдвигом по фазе на p/2: скорость достигает максимума, когда смещение падает до нуля. То есть волна скоростей сдвинута относительно волны смещений (деформаций среды) по времени на Т/4, а в пространстве на l/4. Волна скоростей несет кинетическую энергию, а волна деформаций – потенциальную. Энергия все время переносится в направлении распространения волны +х со скоростью с.

Введенная выше скорость с отвечает распространению только бесконечной синусоидальной (монохроматической) волны. Она определяет скорость перемещения ее фазы j и называется фазовой скоростью с_ф. Но на практике гораздо чаще встречаются как волны более сложной формы, так и волны, ограниченные во времени (цуги), а также совместное распространение большого набора волн разной частоты (например, белый свет). Подобно сложным колебаниям, волновые цуги и негармонические волны могут быть представлены в виде суммы (суперпозиции) синусоидальных волн разных частот. Когда фазовые скорости всех этих волн одинаковы, то вся их группа (волновой пакет) движется с одной скоростью. Если же фазовая скорость волны зависит от ее частоты w, наблюдается дисперсия – волны различных частот идут с разной скоростью. Нормальная, или отрицательная дисперсия тем больше, чем выше частота волны. За счет дисперсии, например, луч белого света в призме разлагается в спектр, в каплях воды – в радугу. Волновой пакет, который можно представить как набор гармонических волн, лежащих в диапазоне w0 ± Dw, из-за дисперсии расплывается. Его форма – огибающая амплитуд компонент цуга – искажается, но перемещается в пространстве со скоростью v_гр, называемой групповой скоростью. Если при распространении волнового пакета максимумы волн, его составляющих, движутся быстрее огибающей, фазовая скорость сигнала выше групповой: с_ф > v_гр. При этом в хвостовой части пакета за счет сложения волн возникают все новые максимумы, которые передвигаются вперед и пропадают в его головной части. Примером нормальной дисперсии служат среды, прозрачные для света – стекла и жидкости.

В ряде случаев наблюдается также аномальная (положительная) дисперсия среды, при которой групповая скорость превышает фазовую: v_гр > с_ф, причем возможна ситуация, когда эти скорости направлены в противоположные стороны. Максимумы волн появляются в головной части пакета, перемещаются назад и исчезают в его хвосте. Аномальная дисперсия наблюдается, например, при движении очень мелких (так называемых капиллярных) волн на воде (v_гр = 2с_ф).

Все методы измерения времени и скорости распространения волн, базирующиеся на запаздывании сигналов, дают групповую скорость. Именно ее учитывают при лазерной, гидро- и радиолокации, зондировании атмосферы, в системах радиоуправления и т.п.

При распространении волн в среде происходит их поглощение – необратимый переход энергии волны в другие ее виды (в частности – в теплоту). Механизм поглощения волн разной природы различен, но поглощение в любом случае приводит к ослаблению амплитуды волны по экспоненциальному закону: А₁/А₀ = е^a, где a – так называемый логарифмический декремент затухания. Для звуковых волн, как правило, a ~ w2: высокие звуки поглощаются значительно сильнее низких. Поглощение света – падение его интенсивности I – происходит по закону Бугера I = I₀exp(–k_ll), где exp(x) = e^x, k_l – показатель поглощения колебания с длиной волны l, l – путь, пройденный волной в среде.

Рассеяние звука на препятствиях и неоднородностях среды приводит к расплыванию звукового пучка и, как следствие, – к затуханию звука по мере его распространения. При размере неоднородности L < l/2 рассеяние волны отсутствует. Рассеяние света происходит по сложным законам и зависит не только от размера препятствий, но и от их физических характеристик. В природных условиях наиболее сильно проявляется рассеяние на атомах и молекулах, происходящее пропорционально w4 или, что то же самое, l-4 (закон Рэлея). Именно рэлеевским рассеянием обусловлен голубой цвет неба и красный – Солнца на закате. Когда размер частиц становится сравним с длиной волны света (r ~ l), рассеяние перестает зависеть от длины волны, свет рассеивается больше вперед, нежели назад. Рассеяние на крупных частицах (r >> l) происходит с учетом законов оптики – отражения и преломления света.

При сложении волн, разность фаз которых постоянна (см. КОГЕРЕНТНОСТЬ) возникает устойчивая картина интенсивности суммарных колебаний – интерференция. Отражение волны от стенки равносильно сложению двух волн, идущих навстречу одна другой с разностью фаз p. Их суперпозиция создает стоячую волну, в которой через каждую половину периода Т/2 лежат неподвижные точки (узлы), а между ними – точки, колеблющиеся с максимальной амплитудой А (пучности).

Волна, падающая на препятствие или проходящая сквозь отверстие, огибает их края и заходит в область тени, давая картину в виде системы полос. Это явление называется дифракцией; оно становится заметным, когда размер препятствия (диаметр отверстия) D сравним с длиной волны: D ~ l.

В поперечной волне может наблюдаться явление поляризации, при котором возмущение (смещение в упругой волне, векторы напряженности электрического и магнитного полей в электромагнитной) лежит в одной плоскости (линейная поляризация) или вращается (круговая поляризация), меняя при этом интенсивность (эллиптическая поляризация).

При движении источника волн навстречу наблюдателю (или, что то же самое – наблюдателя навстречу источнику) наблюдается повышение частоты f, при удалении – понижение (эффект Доплера). Это явление можно наблюдать возле железнодорожного пути, когда мимо проносится локомотив с сиреной. В тот момент, когда он оказывается рядом с наблюдателем, происходит заметное понижение тона гудка. Математически эффект записывается как f = f₀/(1 ± v/c), где f – наблюдаемая частота, f₀ – частота излучаемой волны, v – относительная скорость источника, c – скорость волны. Знак «+» соответствует приближению источника, знак «–» – его удалению.

Несмотря на принципиально разную природу волн, законы, определяющие их распространение, имеют много общего. Так, упругие волны в жидкостях или газах и электромагнитные волны в однородном пространстве, излученные малым источником, описываются одним и тем же уравнением, а волны на воде, подобно свету и радиоволнам, испытывают интерференцию и дифракцию.

Сергей Транковсий

Period (GCSE Physics) – Изучение мышления

Period (GCSE Physics) – Изучение мышления

5 минут чтения

« период » волны более известен как «период времени». Это время, необходимое для возникновения полной волны.

Мы знаем, что частота — это количество волн, проходящих через точку за одну секунду. Мы можем использовать эту информацию, чтобы найти период времени волны в следующем разделе.

Период

 

Расчет частоты

Формула для частоты

Мы можем рассчитать частоту волн, используя следующую формулу.

Где:

• период , T, в секундах, с
• частота , f, в герцах, Гц

Поскольку частота — это количество волн, проходящих точку за одну секунду, мы можем определить период времени одной волны, разделив продолжительность времени (в данном случае 1 секунду) на количество волн (частоту) .

Это даст нам период времени одной волны.

 

Вопрос: Звуковая волна имеет период времени 0,0001 секунды. Какова его частота?

1. Запишите формулу.
Нам нужно использовать формулу T = 1/f.

Т = 1/ф

2. Подставьте цифры.

f = 1 ÷ T
f = 1 ÷ 0,0001 с
f = 10 000 H

→Что такое период в физике?

Период в физике означает время, которое требуется объекту для завершения одного цикла движения. Это мера времени, необходимого объекту для повторения определенного движения.

→ Как вычислить период в физике?

Чтобы рассчитать период в физике, нужно знать частоту движения объекта. Вы можете использовать формулу период = 1/частота для расчета периода. Частота – это количество циклов движения, происходящих за определенный промежуток времени.

→Что такое частота в физике?

Частота в физике означает количество циклов движения, происходящих за определенный промежуток времени.

Это мера того, как часто объект повторяет определенное движение. В физике частота обычно измеряется в герцах (Гц).

→Как период связан с частотой в физике?

Период и частота — два тесно связанных понятия в физике. Период движения объекта обратен его частоте, а частота движения объекта обратна его периоду.

→Каковы некоторые реальные приложения периода и частоты в физике?

Период и частота — важные понятия в физике, которые имеют множество практических применений. Они используются в области звука, света и электромагнетизма для описания поведения волн. Они также используются в технике для проектирования и тестирования систем, которые генерируют или используют механические вибрации, таких как автомобильные подвески и аудиодинамики.

→Как период и частота влияют на движение объекта?

Период и частота движения объекта определяют скорость и плавность его движения. Чем больше период движения объекта, тем медленнее он будет двигаться, а чем короче период его движения, тем быстрее он будет двигаться. Частота движения объекта также влияет на плавность его движения: движения с более высокой частотой более плавные, а движения с более низкой частотой — более грубые.

→ Можно ли изменить период движения объекта?

Да, период движения объекта можно изменить, изменив его частоту. Например, если увеличить частоту движения объекта, его период уменьшится, а если уменьшить частоту движения объекта, его период увеличится. Это связано с тем, что период и частота обратно пропорциональны друг другу.

Бесплатные учебники по физике

выберите тему из выпадающего списка введите адрес электронной почты. Учебники будут отправлены на ваш адрес электронной почты.

Ваш адрес электронной почты

Выберите вариант GCSE Chemistry NotesУчебники GCSE по физикеУчебники GCSE по биологии

Давайте знакомиться ?

Как тебя зовут?

Далее

Приятно познакомиться, {{name}}!

Какой предпочитаемый номер телефона?

Какой предпочитаемый номер телефона?

Следующие

Просто проверить, что вас интересует?

1-1 Репетиторство Онлайн-курс Стипендии/Ресурсы Другой

Когда мы должны вам позвонить?

Было бы здорово провести 15-минутный чат, чтобы обсудить индивидуальный план и ответить на любые вопросы

Другой день

Пропустить звонок

Какое время вам больше всего подходит? (британское время)

Выберите наиболее удобный для вас временной интервал?

8:00-14:00 14:00–22:00

10:00–22:30 10:30-11:00 11:00-11:30 11:30-12:00 12:00-12:30 12:30-13:00

15:00-15:30 15:30-16:00 16:00-16:30 16:30-17:00 17:00-17:30 17:30-18:00 18:00-18:30 18:30-19:00 19:00-19:30 19:30-20:00

Сколько часов индивидуальных занятий вы ищете?

0-5 10 20-30 40+

Мой номер WhatsApp.

..

Такой же, как тот, который я ввел Отличается от того, который я ввел Следующие

Пожалуйста, подтвердите нашу политику безопасности…

мне нет 18 Я старше 18

Представлять на рассмотрение

Какой онлайн-курс вас интересует?

Далее

Каков ваш запрос?

Отправить

Вы можете подать заявку на получение стипендии, нажав на эту ссылку

https://www.medicmind.co.uk/medic-mind-foundation/

Конечно, какой у вас вопрос?

Отправить

Идет загрузка…

Спасибо за ответ.

Мы постараемся ответить вам в течение 12-24 часов.

Запишитесь на 2-часовой урок 1-1 с репетиторством сейчас

Если вы готовы и хотите начать, нажмите кнопку ниже, чтобы забронировать свой первый 2-часовой урок с репетиторством 1-1 у нас. Свяжитесь с репетитором из выбранного вами университета за считанные минуты. (Используйте FAST5, чтобы получить скидку 5%!)

Купить сейчас за 70 фунтов стерлингов

Определение периода в физике.

(существительное)

Продолжительность одного цикла в повторяющемся событии.

• Периодическая таблица элементов

  • Периодическая таблица представляет собой табличное отображение химических элементов.
  • Группы обычно имеют более значительные периодические тренды, чем периоды и блоки, которые объясняются ниже.
  • период представляет собой горизонтальную строку в периодическая таблица .
  • Вот полная периодическая таблица с атомными номерами, группами и периодами .
  • Объясните, как свойства элементов изменяются внутри групп и по периодам в периодической таблице

• Периодическая таблица

  • Строки таблицы называются периодами .
  • Изотопы никогда не разделяются в периодической таблице .
  • Стандартная форма периодической таблицы , где цвета представляют различные категории элементов
  • Периодическая таблица Менделеева 1869 представляет периодов по вертикали и группы по горизонтали.
  • Дмитрий Менделеев известен тем, что опубликовал широко известную периодическую таблицу .

• Период и частота

  • Период — это продолжительность одного цикла в повторяющемся событии, а частота — это количество циклов в единицу времени.
  • Период составляет одну 200-ю секунды, T=1/f=(1/200) с=0,005 с.
  • Обычная физическая терминология для движения, которое повторяется снова и снова, это периодическое движение, а время, необходимое для одного повторения, называется периодом , часто обозначаемым буквой T.
  • Обратите внимание, что период и частота являются обратными величинами.
  • Единицей СИ для периода является секунда.

• Простой маятник

  • Пример: Измерение ускорения свободного падения: период маятника. Каково ускорение свободного падения в области, где простой маятник длиной 75 000 см имеет период 1,7357 с Стратегия: Нас просят найдите g при периоде T и длине L маятника.
  • Вот почему в этом примере длина и период задаются пятью цифрами.
  • Используя это уравнение, мы можем найти период маятника для амплитуд менее примерно 15º.
  • или период простого маятника.
  • Период совершенно не зависит от других факторов, таких как масса.

• Примеры

  • Это потому, что мы предположили, что функция является периодической на интервале $[-1,1]$.
  • Таким образом, {\it периодическое расширение} $f(x) = x$ должно иметь своего рода пилообразный вид.
  • Другими словами, любую непериодическую функцию , определенную на конечном интервале, можно использовать для создания периодической функции , просто клонируя функцию снова и снова.
  • На рисунке~\ref{sawtooth} показано периодическое расширение функции $f(x) = x$ относительно интервала $[0,1]$.
  • Как будет выглядеть периодическое расширение $f(x) = x$ относительно интервала $[-.5,.5]$?

• Физический маятник

  • период физического маятника зависит от его момента инерции относительно точки вращения и расстояния от его центра масс.
  • В этом случае период маятника зависит от его момента инерции относительно точки вращения.
  • Он имеет ту же форму, что и обычный простой маятник, и дает период из:
  • Важно отметить, что период по-прежнему не зависит от массы твердого тела.
  • Это, в свою очередь, изменит период .

• Скорость волны на струне

  • Скорость волны на струне можно найти, умножив длину волны на частоту или разделив длину волны на период .
  • См. рис. 2 для визуального представления этих терминов. Амплитуда — это максимальное смещение частицы от положения равновесия. Длина волны, обычно обозначаемая лямбдой (λ) и измеряемая в метрах, представляет собой расстояние от одного пика до следующего пика или одного впадины к следующему впадине. Период , обычно обозначаемый буквой T и измеряемый в секундах, представляет собой время, за которое два последовательных пика или одна длина волны проходят через фиксированную точку. Частота, f, представляет собой количество длин волн, проходящих через данную точку в 1 секунда.
  • Частота измеряется путем взятия обратной величины периода : $f=\frac1T$
  • В волнах это можно найти, разделив длину волны на период :$v=\frac{\lambda}T$Мы можем принять обратную пропорциональную зависимость от период и частота и применить его к этой ситуации: $v=\frac{\lambda}T\\ v={\lambda}\frac1T\\ v={\lambda}f$

• Третий закон Кеплера

  • Квадрат орбитального периода планеты прямо пропорционален кубу большой полуоси ее орбиты.
  • , где P — орбитальный период планеты, а a — большая полуось орбиты (см. ).
  • Теперь, чтобы получить третий закон Кеплера, мы должны получить период P в уравнении.
  • По определению, период P – это время одного полного оборота.
  • Теперь средняя скорость v равна длине окружности, деленной на период , то есть

• Движение с постоянным ускорением

  • Постоянное ускорение возникает, когда скорость объекта изменяется на одинаковую величину за каждый равный период времени .
  • Объект, испытывающий постоянное ускорение, имеет скорость, которая увеличивается или уменьшается на одинаковую величину для любой постоянной период времени.
  • Если это не так, мы можем либо рассматривать его в отдельных частях постоянного ускорения, либо использовать среднее ускорение за период времени.

• Период мессы на пружине

  • Период Тл можно рассчитать, зная только массу m и силовую постоянную k:
  • Это удлинит период колебаний и уменьшит частоту.